Moyenne

PSYCHROMÈTRE. i3

On peut conclure de ces expériences que la formule employée,

permet de calculer avec une assez graude exactitude la tension actuelle de la vapeur d^eau. En eflectuant en effet les calculs pour chaque expérience, et cela en employant la valeur moyenne 0,5^5 du coeflGcîent, on retrouve la tension y observée à l'hygromètre à condensation, avec une erreur possible qui atteint au pluso"*",i.

ni. Ces mêmes expériences ont été reprises à l'air libre, au centre d'une vaste cour, et cela en profitant de journées où l'air était sensiblement calme. L'expérience a démontré en effet que, lorsque cette dernière condition n'est pas réalisée, les indications de l'hygromètre à condensation subissent de brusques variations, qui montent parfois à i^.

Je dois ajouter d'ailleurs que le thermomètre humide suivait exactement ces variations, qui, pour lui, atteignaient dans les mêmes conditions o**,6.

Voici les résultats obtenus dans les circonstances les plus favorables ;

19,85 16, 3o o,5oo

19,25 16, 65 o,5ii

Moyenne... o,5a4

On retrouve donc exactement la moyenne obtenue précédemment.

D'autres observations furent également faites dans la chambre où les premières mesures avaient été effectuées, mais dans des conditions différentes des premières : immédiatement après une expérience complète, faite avec toutes fenêtres ouvertes, on fermait rapidement ces dernières et on faisait tourner de suite le thermomètre à fronde humide. On observa constamment que la température minima if ainsi obtenue était identique à celle que l'on venait de trouver immédiatement auparavant, les fenêtres étant

24 MARCEL BRILLOUIN.

ouvertes. Or, dans ces circonstances^ ni l'état hygrométrique ni la température de l'air n'avaient eu le temps de varier.

On peut donc conclure de toutes ces expériences que les indications données par le psjchromètre à fronde sont indépendantes du lieu où ton opère et indépendantes de la vitesse du vent.

On a donc dans le psychromètre à fronde un appareil extrêmement commode à manier et à transporter, et sufiisamment précis, puisqu'il donne la tension de la vapeur d'eau ào"",i près environ.

IV. De toutes ces expériences on peut tirer encore une autre conclusion, que les expériences de Regnault, discutées plus haut [voir i^ifig' i), permettent de prévoir. La valeur moyenne de B étant o, 52$ et la pression moyenne au lieu où furent faites toutes les observations étant jSS"*"', on peut calculer la constante A de la formule d'August :

On trouve ainsi A = 0,000693, valeur qui ne difl'ère que de /^ environ de la valeur théorique (o,ooo635), calculée par August.

DU PARTAfiE DES G0URAHT8 mSTARTAHÉS ;

Par m. Marcel brillouin,

Docteur es Sciences mathématiques.

J'ai étudié ailleurs ( * ) la distribution des courants dans des systèmes de (ils conducteurs immobiles, à chaque instant de la période variable. C'est du partage des quantités totales d'électricité mise en jeu pendant cette période que je veux parler ici.

I. Je considère un fil communiquant, par ses deux extrémités, soit avec un système de fils conducteurs fermés, soit avec des capa-

(*) Thèses présentées i la Faculté des Sciences pour le doctorat es Sciences mathématiques, juillet 1880 {jénnales de l'École Normale, jaoTier 1881).

cités suffisantes pour que Ton puisse regarder Tintensité comme uniforme à chaque instant dans toute Tétendue du fil.

On sait que Téquation générale de Tinduction dans ce fil, en

Fig. I.

présence d'autres fils parcourus par des courants variables, ainsi que d'aimants, est

E = R/ -f- ^ ( 2«7 -h 2 WI) -f. ^ -f. Vb- Va,

où E est la force électromotrice constante ou variable de la pile rapportée à la direction positive AB, Vb, Va les potentiels électrostatiques variables aux extrémités du fil, R la résistance constante ou variable du fil AB, w le potentiel électrodjnamique du fil sur luimême (coefficient de self -induction) y W le potentiel mutuel du fil donné avec les fils voisins (coefficient àHnduciion mutuelle), potentiels qui sont constants ou variables suivant que les fils sont immobiles ou subissent des déplacements et déformations (*), et

— le travail, rapporté à Tunité d^intensité dans le fil, des forces

électromagnétiques qui s'exercent entre les aimants permanents et le fil pendant les déformations ou déplacements relatifs.

Considérons un groupe de fils réunis par leurs extrémités, de manière que chacun fasse partie d'un circuit fermé que complètent les autres fils. Aux divers sommets de ce groupe peuvent d'ailleurs aboutir d'autres conducteurs, par lesquels arrivent des courants dont on ignore l'origine.

(*) Si tout les circuits ne sont pas fermés, les expressions analytiques de (v et W le sont connues qu'à une fonction près des distances des extrémités des fils:

'^"iTX'*'^''^*'"^/''**'^ ~''^'*»'^ -'^'"^ '^'^'■'"^^

ie MARCEL DRILLOUIN.

L^équation de chaque fîl est

£,= Rj/i-f. - (2«',/, H-2WjA«;kH-2Wi„I«)-H — 4- Vb- Va,

où les 1 désignent les intensités dans les (ils du groupe, et les I les intensités dans les fils extérieurs.

Les équations des sommets sont

Multiplions par dt et intégrons depuis un état permanent jus* qu*à un autre état permanent ; il vient, en supposant la résistance constante,

^ Ei^^=Ri^iH-(a«'i'iH-2W,A/A-^2W,«I„)i

Cela tient à l'impossibilité de soumettre la fonction ^ à l'expérience, soit que les

Fig. a.

circuits te ferment toujours, comme le suppose Maxwell, soit qu'on n'ait pas encore trouTé la forme d'expérience décisire.

J'ai montré dans le travail déjà cité, et c'est presque évident, que dans des systèmes de fils quelconques, n'ayant pas d'extrémité libre, les phénomènes d'induction sont complètement indépendants des fonctions ^. On s'assurera facilement qu'il en est de même dans tous les cas que je vais examiner ici.

Il n'y a pas d'ambiguïté pour «^ » l'action d'un aimant sur un élément de courant étant directement accessible à l'expérience.

PARTAGE DES COURANTS INSTANTANÉS. i;

Prenant les équations relatives à une série de fils du groupe formant un circuit fermé, et ajoutant avec un signe déterminé par le sens positif choisi sur le fil, les potentiels électrostatiques aux sommets disparaissent, et Ton a des équations analogues à celles de KirchhofT,

mais qui sont en général compliquées de termes supplémentaires. On voit cependant que dans certains cas ces termes peuvent dis-* paraître. Il y a donc deux divisions principales à faire dans cette étude, suivant que le partage suit ou ne suit pas les lois d'Ohm. Examinons d'abord le premier cas.