PERRY ET AYRTON. - DÉFORMATION DES BOUTEILLES DE LEYDE

par les molécules électrisées : c'est qu'en effet la force électromoirice varie très rapidement avec la distance ; à -^ de millimètre de la molécule, elle devient insuffisante pour produire un phénomène visible .

L'approche d'un aimant a pour effet d'infléchir notablement la trajectoire d'une sphère électrisée. On sait que, dans les tubes de Grookes, la décharge négative est déviée par l'approche d'un aimant. Enfin l'auteur explique de la même manière la répulsion observée par M. Crookes entre les différentes parties de la décharge négative. Pour qu'il y ait attraction, il faudrait que la vitesse des molécules fût plus grande que celle de la lumière.

M. Thomson fait remarquer que cette théorie est d'accord avec celle de Clausius et en contradiction avec celle de Weber, en ce qu'elle admet que l'action entre deux masses électriques dépend non seulement de leur vitesse relative, mais encore de leurs vitesses absolues. Il faut entendre par vitesse absolue la vitesse par rapport au milieu environnant. G. Lippmann.

PERRY et AYRTON. — A preliminary account of the réduction of observations on strained material, Leyden jars and voltameters (Compte rendu préliminaire d'obsenrations sur la déformation des matériaux, les bouteilles de Leyde et les Toltamètres); Proceedings of the royal SocU^, n« 204, p. 4» »•

Quand, après avoir chargé une bouteille de Leyde pendant un temps donné, on la décharge pendant un autre temps donné, puis quW l'isole, il s'y manifeste, après un intervalle déterminé, une charge résiduelle proportionnelle à lacharge primitive. Cette charge résiduelle varie avec le temps suivant une loi qui dépend de la nature du verre. Pour étudier cette loi, l'auteur emploie la bouteille de l'électromètre de Thomson. Il en détermine la charge en mesurant la déviation qu'éprouve l'aiguille de l'électromètre quand on renverse les communications d'une pile constante reliée aux quadrants. Après avoir chargé, puis déchargé la bouteille, on suivait l'accroissement de cette déviation. Comme cet accroissement était très rapide au commencement de l'expérience, on projetait avec une lentille, sur un cylindre tournant, l'image de deux

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fils croisés éclairés par une lampe dont la lumière allait d*abord se réfléchir sur le miroir de Félectromètre. On pouvait tracer avec un crayon la marche de Timage sur le cylindre.

Désignons en général par (^ la différence de potentiel aux deux faces d*un condensateur à Pépoque t et par u l'intensité du courant qui traverse le circuit dont il fait partie. Ces quantités sont liées, d'après Maxwell, par une équation différentielle de la forme

d*^ç d^-U' , ,d^-ht

^ ' di'^ dt"-^ Ut*-'

Dans Texpérience qui nous occupe, le second membre est nul et la solution est fournie par la formule

(2) i' = A -h Be-?'-f- Ce-T'-h . . . ,

où p. Y, ... sont les racines d'une équation algébrique.

Soit P la plus petite de ces quantités; au bout d'un temps suffisant, tous les termes au delà du second seront négligeables et Ton aura sensiblement

(3) ç^-=AH-Be-K

On pourra déterminer expérimentalement les constantes A, B, ^. C'est, en effet, ce que montrent les expériences entreprises.

On trouve une formule analogue pour u quand on maintient v constant en faisant communiquer les deux faces du condensateur avec les deux pôles d'une pile constante.

L'auteur étudie ensuite les phénomènes de polarisation qu'on observe dans les voltamètres sous l'influence d'une force électromotrice trop faible ppur donner lieu à un courant capable de décomposer le liquide en le traversant. Ces phénomènes lui paraissent être de même nature que ceux des condensateurs. L'expérience fournit en effet, après un temps suflisant, une équation exponentielle de la même forme, soit pendant la charge avec une pile constante, soit pendant la décharge. Dans le cas du condensateur, comme dans celui du voltamètre, la charge et la décharge se décomposeraient en deux parties, l'une brusque et instantanée, l'autre lente et progressive. Seulement, dans le condensateur, la décharge progressive, qui est ordinairement beaucoup plus faible,

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est masquée par la décharge instantanée, et c'est le contraire dans un voltamètre.

D'autres expériences ont été faites avec un voltamètre disposé de façon à permettre, au moyen d'une pompe à mercure, Textraction des gaz dissous dans le liquide et des gaz absorbés par les lames de platine. On pouvait porter les lames au rouge ; on pouvait également dissoudre certains gaz dans le liquide. On trouve dans les différents cas des équations de même forme, mais avec des coefficients variables.

Enfin des expériences ont été entreprises sur les déformations des solides par les actions mécaniques. Ces phénomènes présenteraient quelque analogie avec les précédents. Par exemple, quand une tige a été courbée pendant un certain temps par une charge qu'elle supporte et qu'on supprime cette charge, la tige perd immédiatement une partie de sa déformation, puis elle achève lentement de reprendre sa forme première. Si elle a été courbée longtemps dans un sens, ensuite un instant en sens opposé, puis abandonnée à elle-même, elle perd rapidement sa seconde courbure pour reprendre en partie la première. On peut réaliser une expérience analogue en chargeant un voltamètre successivement en deux sens opposés.

On pourra donc établir une relation générale de même forme que l'équation (i) entre la force appliquée à une masse solide et la déformation subie par ce solide à une certaine époque. Si cette force est maintenue constante, la relation se réduira, au bout d'un temps suffisant, à une équation de la forme (3), dont l'expérience pourra fournir les coefficients.

On a opéré sur une baguette de verre de i", 28 de longueur el deo'",oo832 de diamètre, chargée en son milieu d'un poids de 4oo'5'". La déformation de cette baguette faisait tourner un miroir et amenait le déplacement d'une image obtenue par réflexion sur ce miroir. D'autres expériences furent faites sur la torsion d'un fil de verre mince et allongé, et toutes ces expériences ont pu être représentées, après un temps convenable, par des équations de la forme (3). Foussereau.

ft7o G. KIRCHHOFF. - VIBRATIONS PERMANENTES DON UQDIDE.

G. KIRCHHOFF. — Uebcr stehende Schwingungen einer schweren Flâssigkeit (Sur les vibrations permanentes d*un liquide pesant); Annalen der Physik und Chemie, nouTelle série, t. X, p. 36; 1880.

G. KIRCHHOFF et G. HANSEMAISN. — Versuche ûber stehende Sehwingangen des Wassers (Expériences rcIatÎTes aux Tibrations permanentes de l'eau); jinnalen der Physik und Chemie, t. X, p. 338; 1880.

Le premier Mémoire est purement théorique. M. Kirchhoff y détermine le mouvement d*un liquide qui vibre dans un vase prismatique dont deux faces sont verticales et parallèles, les deux autres formant un angle droit, dont Farête est en bas. Dans le cas où la longueur d'onde est infiniment petite, on trouve plusieurs étals de vibration. Dans l'un, la surface libre reste plane; la durée de la vibration est celle de Toscillation d'un pendule simple qui a pour longueur la plus grande profondeur du liquide. En représentant par I le nombre de vibrations dans ce cas, les autres sont :

1,5343 si la surface présente deux nœuds;

1 ,98^4 s^il y en a trois;

3,3448 pour quatre nœuds;

3,6585 pour cinq.

La place des nœuds et des ventres est de même déterminée par les calculs de M. Kirchhoff.

Pour vérifier cette théorie par l'expérience, M. Kirchhoff considère la masse de l'eau comme un pendule sur lequel agit une force amortissante (le frottement), mais qui conserve, malgré cela, un mouvement périodique, parce que son axe est porté par un second pendule (le vase) dont le mouvement est entretenu par une force particulière. Il détermine une relation entre le rapport d'amplitude des deux pendules et la durée de la vibration. Si l'on détermine par expérience les constantes qui y entrent, on peut calculer la durée de la .vibration dans le cas où le premier pendule a son axe fixe et n'est pas soumis à une force amortissante.

Le vase prismatique oscille sur deux couteaux d'acier. Il est fixé aune tige verticale de laiton, convenablement lestée, et qui porte des contacts de fer doux, placés entre deux électro-aimants. Le mouvement pendulaire de cette tige est entretenu par l'attraction