X-hL I

Pour le fer doux, ^l = i -\-- 4'^k et k varie de 20 à 3o ( * ). Prenant

{*) Mam>ell, EU'ctricity and magiietism^ X. II, p. 5S.

3oi A.-G. GREENHILL.

de sorte que la force magnétique à Tîntérieur de la cavité serait environ la centième partie de sa valeur à Textérieur (*).

Si le potentiel des forces magnétisantes extérieures contient un terme de la forme Pyz ^ pour déterminer le magnétisme induit correspondant, nous poserons

et par suite

d dy dz

''y^{i^i^^)py=

et par suite

±{\^-C)yz^(Y^-C)(y^^^-^\pyz.

Conséquemment, à la surface intérieure, la condition

^Tfi ~^ di

conduit, après division par le facteur y?j^:î, à l'équation

80 X la valeur 8q«»=. — - = J,

! calcul complet d'ap formules (générales, on retrouve un nombre extrêmement voisin du préccilent.

(*) En déterminant les axes de la cavité intérieure par la valeur 89» ceux de l'ellipsoïde extérieure par a,=r -» et effectuant le calcul complet d'après

F. DE ROMILLY. - MACHINES ÉLÉVATOIRES. 3o3

el, à la surface extérieure, réquatîon

conduit à Téquation

ou bien

' j ^ B,-C, V^'+>-. f»+xj

les équations (3) el (4) déterminent Q et Q' en fonction de P, et de même pour les termes comprenant zx et xj' dans le potentiel V.

On traiterait d'une manière analogue le cas où le potentiel contiendrait un terme de la forme Mxjz.

MACHUES ÉLÉVATOIBES et appareils PMEUMATIOUES;

Par m. Félix de romilly.

I. Machines élévatoikes. — On obtient depuis longtemps Télévalion de l'eau par des machines rotatives ; toutes consistent en un

F. DE ROMILLY

cylindre immobile dans lequel circulent des aubes mobiles; la force employée est la force centrifuge. La hauteur atteinte est d'environ So™. M. Gwynne et plus tard L.-D. Girard ont proposé chacun une machine rotative formée de cylindres analogues, multiples associés. Celle de Girard élevait Teau à 40™ : c'est, je crois, la plus grande hauteur atteinte par des machines à force centrifuge.

La machine que je propose élève Teau à une hauteur beaucoup plus grande : un appareil de laboratoire mû à la main montre l'élévation de Teau à i5o*". Cette machine est très simple de construction et constituée sur des principes différents. C'est la partie extérieure qui tourne.

Elle se compose essentiellement de deux pièces : i°une turbine, simple .cylindre à deux bases et sans aubes; 11^ un tube fixe. Prenons un type pour exemple.

La turbine ( //g. i) est formée par un cylindre A, droit, creux,

Ki(;. I.

.^LiHîirUU

de petite hauteur, à bases parallèles. Une des bases, B, est reliée à un axe qui la traverse normalement. L'autre base, D, laisse passer librement l'axe C par un large orifice circulaire concentrique.

Le tube fixe se compose de deux parties. Il s'élève d'une pari, H, jusqu'à la hauteur où Teau doit être portée, et pénètre d'autre

MACHINES ÊLÊVÂTOlRfiS. 3o5

part, E, par Touverture de la seconde base, d^abord parallèlement à Taxe, et se recourbe ensuite suivant un rayon, jusque tout près de la paroi cylindrique intérieure de la turbine.

Cette dernière partie, plongée dans Teau circulante, prend la forme d'un poisson grossièrement dessiné {fig* a), d'où son

nom, qui présenterait sa bouche ouverte P au courant affluent. A partir de cet orifice d'introduction, le tube augmente de section suivant un cône de 5® à 6°, tout en se recourbant pour rejoindre sa partie cylindrique {fig. 3, vue et coupe).

Fig. 3.

L'appareil fonctionne ainsi : la turbine est mise en rotation; le liquide, par la force centrifuge, forme un anneau appliqué à la paroi intérieure ; le tube présente normalement au courant sa section d'orifice et reçoit ainsi l'eau tangentiellement au cercle qu'elle décrit; le liquide monte par ce tube jusqu'à une hauteur correspondant à sa vitesse et croissant comme le carré de celle-ci.

Tel est l'appareil pour la montée de l'eau, dans sa forme générale. Il peut élever l'eau à toute hauteur; sa vitesse n'a de limite que dans la résistance à la force centrifuge de la matière dont il est formé. Nous supposons que l'eau arrive d'une source par le tube S dans la turbine qui l'élève. Mais deux cas peuvent encore se présenter : i® la turbine est placée à la hauteur même où l'on veut élever l'eau ; 2^ elle est placée à une hauteur intermédiaire. J. de Phyt., t. X. (JaiUei 1881.) ^î*

F. DE ROMILLY

Premier cas. — X.a turbine est placée au niveau supérieur (^g^. 4). Ce cas donne lieu à un procédé nouveau : au lieu d*élever reau,on la précipite de toute sa vitesse vers le niveau inférieur par le tube II décrit précédemment. L'eau acquiert la vitesse donnée par la turbine, plus celle de sa chute. Le bout inférieur de ce tube de descente se termine par un cône L, par où Teau sort en jet. Vis-à-vis de cet orifice se trouve un autre orifice G, de section

Fie- ij.

— TTv

plus grande d'un tiers, de moitié, du double, etc. Cet orifice plus grand, en forme de cône de 6® environ, sert d'entrée au tube d'ascension E. Le tube lanceur, dans sa partie inférieure, est compris dans un tube F enveloppant, concentrique, donnant accès à l'eau tout autour de lui ; c€ tube enveloppant vient, en convergeant, aboutir à l'orifice d'élévation. Cet appareil d'entraînement, relativement petit, est plongé dans la nappe d'eau B inférieure. Dans ce système, on ne peut conserver la force vive du jet lancé (*); mais la quantité de mouvement est conservée si Ton

(') On m'a accusé d'avoir commis cette erreur pour Tair, bien que je ne me soii jamais servi que du terme très classique de quantité de mouvement {Journal de P^'

MACHINES ÉLÉVATOIRES. 3o7

met entre les deux orifices une distance d'environ quatre fois le diamètre de l'orifice récepteur. C'est, après expérience, la même distance que pour l'entraînement de l'air. Mais ici, à l'opposé de ce qui a lieu avec l'air, le tube enveloppant donne un résultat que ne donnent pas les orifices placés vis-à-vis librement.

Une fois l'eau montée, une partie est déversée en dehors, K; l'autre, M, rentre dans la turbine pour servir à un nouvel entraînement.

Remarque. — Il ne faut pas calculer la quantité d'eau entraînée, d'après la vitesse du jet s'élançant librement dans l'air. En effet, Teau inférieure au repos n'est au repos que relativement au spectateur. Dans la réalité, les deux eaux doivent être considérées comme ayant un mouvement relatif inverse l'une de l'autre. On aura donc en eau montée moins que ne donne le calcul fait sur le jet libre. Le déficit est comblé par une moindre dépense d'eau lancée par la turbine; cette vérité est misé hors de doute par des expériences où l'on emploie, au lieu d'une turbine, un réservoir supérieur fixe dont la dépense est notée.

Ce nouveau système d'élévation d'eau n'est pas spécial ; il peut être employé avec une pompe quelconque. Il trouvera surtout son application dans les mines, où il importe d'avoir la machine hors des profondeurs.

Second cas. — Dans le cas où la turbine est placée dans une position intermédiaire, on emploie simultanément les deux moyens. La turbine reçoit toute l'eau montée, la refoule dans le tube déjà décrit, qui se bifurque pour en lancer une partie en bas, tandis que l'autre monte au niveau voulu. Dans le cas où la turbine est placée plus près du niveau inférieur que du niveau supérieur, pour ne pas perdre trop de force vive on peut avoir recours à deux turbines de grandeur différente montées sur le même axe.

Graissage, — Il est important d'avoir un graissage d'autant plus assuré et plus actif que la turbine tourne plus rapidement. C'est ce qu'on obtient en plaçant sur l'axe deux petites turbines {fig* i,

sique, t. IV, p. 367 et 334)* Je relève cette accusation parce qu'elle a été reproduite par les jouraaux étrangers ( Portschritte der Phjsik ).

3o8 F. DE ROMILLT.

R,R'}, renfermant chacune une des pointes de Taxe et la vis creuse fixe qui sert de crapaudine. Elles fonctionnent comme la grande turbine.

Uhuile est amenée de la petite turbine dans la vis creuse par un petit tube, de là à Textrémité de Taie, qui, par sa rotation, la lance dans la petite turbine, d'où elle retourne à la vis creuse par une circulation incessante. Le petit tube comprend, dans soc passage, une petite lanterne LU en verre, qui sert à surveiller la circulation de Thuile.

L*huiie y est introduite avant la mise en marche; on la ferme ensuite hermétiquement. Inutile d'ajouter que ces petites turbines sont tournées en sens inverse Tune de Tautre, quel que soit le plan dans lequel circule la grande turbine.

IL Appareils pubumatiques. — On peut annexer à la turbine décrite un appareil d'aspiration. En voici deux, conçus d'après des idées nouvelles :

1* Le principe du premier appareil est celui-ci : si Ton fait

KiR. 5.

tomber un jet liquide sur une surface en repos du même liquide, l'air est entraîné dans sa profondeur, en bulles nombreuses; ces bulles remontent vers la surface; mais, si le niveau liquide pouvait être placé au-dessus du jet, une fois produites, les bulles venant du bas ne pourraient plus retourner vers leur niveau d'origine. C'est là le principe; voici comment il est réalisé (/îgf. 5).

Comme pour l'entraînement de l'eau, un jet liquide s'échappe de l'orifice extérieur A du tube de la turbine. Ce jet est lancé de

MACHINES ËLÉVATOIRES. Sog

bas en haut. Au-dessus, à quelque dislance, concentrîquement et normalement à ce jet, se trouve un orifice plus large B, dans lequel le jet s'engage. Cet orifice est Torigine d'un cône divergeant peu à peu. Le cône se remplit d'abord par le liquide lancé et forme au-dessus du jet une surface liquide que la force du jet empêche de tomber. Le jet, en y pénétrant, y entraîne l'air ou le gaz qui l'entoure en bulles nombreuses qui ne peuvent plus redescendre : c'est le vide par barbotage. Elles s'échappent par le haut, soit dans l'atmosphère, soit dans un récipient si l'on veut les recueillir. Un tube E, venant s'ouvrir latéralement dans le cône supérieur de sortie, ramène le liquide élevé à la turbine, qui le fera jaillir de nouveau. A cause de la rapidité du courant, le cône supérieur peut encore se terminer par un tube recourbé qui ramènera ensemble liquide el bulles dans la turbine où la séparation s'opérera. Le jet et les deux orifices sont contenus dans une petite chambre F close, communiquant par un tube T avec le récipient à vider.

Cet appareil, que j'appelle la pnéole, ne saurait être confondu avec la trompe, dont il difi^ère par le principe même de son fonctionnement. Dans la trompe, les deux orifices sont presque de même diamètre; l'eau s'applique sur la paroi du tube récepteur, formé d'un cône très allongé, et c'est son adhérence qui détermine l'appel d'air. Si l'on retournait le nouvel appareil, l'orifice supérieur ne pourrait absolument pas servir comme trompe, car le jet y passerait librement, le diamètre étant trop grand pour que l'adhérence avec la paroi puisse se produire. La pnéole agit par entraînement et barbotage dans une masse liquide. On peut, du reste, en retournant la trompe, produire le même efiet, mais on conserve dans ce cas, inutilement, la petite difiiérence de diamètre des deux orifices. C'est alors le maintien d'une masse d'eau audessus du jet qui constitue la différence palpable entre les deux appareils.

Voici les avantages de la pnéole :

1^ L'appareil, une fois en marche, n'est pas troublé par la mise en communication subite avec l'air ambiant ou avec un grand récipient à vider, ce qui amène, avec la trompe, une rupture d'adhérence ou désamorçage.

2* Un autre avantage, et celui-là capital, c'est de pouvoir faire le vide avec le mercure, ce qui avait été tenté en vain avec la trompe.

3io

F. DE ROMILLY

Le vide par Teau est limité par la tension de vapeur d'eau. Avec le mercure, le vide est celui-méme du baromètre. J'ajoute qu'il suffit, pour que l'appareil fonctionne, d'une quantité très petite d'eau ou de mercure. Avec l'eau, on fait à la main, en huit minutes, le vide à 700"*™ de mercure dans un récipient de 5**^

On peut encore se servir de la pnéole comme soufflerie et pour transvaser les gaz.

Le second appareil à faire le vide, la s/nrelle, est ainsi conçu : La spirelle est entièrement plongée dans le liquide, eau ou mercure, circulant dans la turbine (ou encore dans un courant quelconque).

Fie. 6.

Elle consiste simplement en une fente pratiquée sur un tube bouché du côté où il pénètre dans la turbine. Cette fente doit remplir certaines conditions. Elle doit être dirigée dans le sens du rayon ou parallèle à une génératrice du cylindre. Le bord de la fente sur lequel le liquide passe d'abord doit être relativement plus élevé que l'autre, de quelques dixièmes de millimètre, de manière à former une petite cataracte. Quant au plan des deux plages qui limitent la fente, le liquide allant vers la fente doit trouver une plage droite ou légèrement montante, et, après la fente, une plage

Fig. 7.

lame B à double tranchant, coupant le courant. La fente C est recdescendante. L'autre bout du tube est relié au récipient à vider. La spirelle peut prendre des formes très variées. En voici deuJ^ exemples : 1** Le tube (/%. 6) prend à son extrémité Taspect d'une

MACHINES ÉLÉVATOIRES. 3il

tiligne et règne dans la partie immergée, des deux côtés, au milieu du plat de cette sorte d'épée. 2® Une autre forme consiste en un appareil pisciforme ( fig. 7), semblable à celui qui sert à monter Teau ; seulement, un cône A est fixé devant l'orifice, le recouvrant en le dépassant un peu par sa base, formant ^insi une fente circulaire, tandis que son sommet se présente au courant. On peut donner à cette spirelle la forme d'un ellipsoïde très aplati dans le sens de la moindre résistance.

Fermeture de la turbine, — La turbine, dans sa marche rapide, laisserait échapper quelques gouttes projetées, malgré la protection de la base annulaire ; on y obvie : 1° en pJaçant une bande N parallèle au cylindre derrière le poisson terminant le tube {^fg- 2 et3, N); 2** en formant un rebord intérieur {fig» 8, A) auquel on donne

la coupe d'un huitième de cercle dont toutes les tangentes sont dirigées vers la paroi cylindrique intérieure. Un couvercle plan B, immobile, couvre toute la partie ouverte de la base; son bord épais épouse la forme du rebord, dont il est éloigné par un intervalle très étroit. L'axe traverse ce couvercle sans y toucher. On y ménage encore deux ouvertures pour les tubes de montée et de descente du liquide. Les tubes, ainsi que le couvercle, sont fixés au bâti de la turbine. Ce couvercle est en deux morceaux pour la facilité de sa pose. Avec la bande et ce couvercle, il ne se perd pas la plus petite gouttelette d'eau ou de mercure.

Conclusion, — Dans cette description sommaire, j'ai été obligé d'omettre bien des détails ; ce que j'ai dît suffit toutefois à donner une idée des divers appareils. Je ferai remarquer, en terminant, que leur avantage réside en grande partie dans la diminution des résistances passives auxquelles les autres engins, pompes ou machines rotatives, sont soumis. Dans les uns le frottement du piston, dans les autres le frottement de l'eau tourbillonnant contre des parois

Siii F. ZETTERMAN.

immobiles, produisent une résistance qui n'existe pas dans une machine où Pentrainement est produit par la paroi elle-même et la résistance seulement par un engin très petit, pisciforme, à contours fuyants. Pour le démontrer, on donne à un appareil à main la vitesse qui correspond à la production du vide. On cesse alors brusquement de Factionner : il fait encore un millier de tours. On pourrait dire qu41 en serait de même avec n'importe quelle machine si le volant était suffisamment grand. Mais, dans celle-ci, la partie active de l'appareil est précisément sur le bord du cylindre liquide qui sert de volant. Pour établir la comparaison, il faut supposer le piston d'une pompe frottant contre son volant comme dans son cylindre. Dans ces conditions, l'arrêt serait presque instantané.

1SGHERCHE8 8UB LA CSEALEUE SPÉCinQVE DBS MÉUMES D'EAU R SIS

non AiMQua prikaibes c>h^o>, c^h<o> et C«H>0>;

Par m. le ÏT F, ZETTERMAN.

J'ai l'honneur de présenter ici un résumé de quelques recherches que j'ai entreprises (*) pour déterminer la chaleur spécifique des mélanges d'eau et des trois alcools primaires C*H*O^,C*H*0* etC«H«0^

I. Je me suis servi d'une méthode de comparaison analogue à celles de MM. Pfaundler et Jamin. Deux calorimètres cylindriques égaux en argent mince, de o°,i62 de hauteur et o"',0256 de diamètre au fond, étaient, dans toute leur hauteur, entourés de fils de cuivre, recouverts de soie, de o"", 2 de diamètre. La résistance des fils était, à la température moyenne des expériences, respectivement de 3o,45 et de 80,95 siemens. Les calorimètres fermés par des bouchons supportant les thermomètres furent placés dans des tuyaux cylindriques en bois, à fonds en soie et à parois intérieures revêtues de duvet de cygne. Le tout fut introduit dans deux

(•) Scudter à/ver specifikt Fàrme^Akademik AfhantUing a/FridoIf Zcttennân. Hd- •iogfon, 1880).

CHALEUR SPÉCIFIQUE DES ALCOOLS. 3i3

autres tuyaux en bois et les orifices de ces tuyaux furent fermés avec du duvet de cygne.

L'un des calorimètres, celui dont le fil possédait la plus grande résistance, était invariablement rempli de 76^'', 21 d'eau et faisait roflSce de galvanomètre. On introduisait dans l'autre le liquide dont la chaleur spécifique était à déterminer.

Les thermomètres, suffisamment calibrés dans les portions des tiges employées, étaient gradués arbitrairement de manière que 12**,32 de l'un et 11°, 44 de l'autre correspondaient à i°C. Des réductions n'étaient pas nécessaires, excepté pour les corrections dues au rayonnement. La pile était composée de 18 éléments de Leclanché et disposée en un seul circuit avec les deux fils des calorimètres.

Quoique l'influence du rayonnement fût très faible, vu les dispositions prises et vu que la température ambiante était à peu près la moyenne de celle des calorimètres, des corrections furent cependant faites par la méthode ordinaire. Les calorimètres furent agités immédiatement avant la fermeture et après l'interruption du circuit. La température moyenne des expériences était d'environ 20° C.

Pour l'évaluation numérique j'adoptai comme unité la quantité de chaleur capable de produire une élévation de température de 1** de l'échelle du thermomètre qui était dans le calorimètre où le liquide était introduit. Quand les expériences se faisaient entre les mêmes limites de 5°C., cette unité pouvait être regardée comme constante. Or, si la chaleur totale qui se développe dans le fil du calorimètre où le liquide est introduit en deux expériences différentes est û| et Û2, et si les élévations de température correspondantes dans l'autre calorimètre sont o'^ et S^i ^^ ^

Les élévations de température dans le premier calorimètre étant respectivement 3', et 8"^, on a, en posant

•xxr ^1 -f-ir ^2 ^^ 7 ^i j

V>1=^— J Wi— ;^> ~=:Cfi et 1:^=1 di^ Oj ôj Oj Oj

3i4 F. ZETTERMAN.

di f di sont ici les élévations de température dans le calorimètregalvanomètre , correspondant à une élévation de i® dans le calorimètre à liquide; on a généralement , si W est la quantité totale de la chaleur développée dans le calorimètre à liquide et d Félévation de la température du calorimètre-galvanomètre, tous les deux correspondant à une élévation de température de i^ dans celui-ci,

W = kd,

où k est une quantité constante.

Si X est la chaleur spécifique et tc le poids du liquide et si enfin ff est la quantité de chaleur qui se dégage pour réchauffement des parois du calorimètre, du thermomètre, du fil et du duvet de cygne, on a, vu la manière d'après laquelle Tunité de chaleur est choisie,

ir j? -h gz=z kd.

Les quantités g et k, considérées comme constantes, étant connues, cette équation peut servir à calculer x.

Pour la détermination de ^ et de A* je me suis servi du procédé suivant. Dans le calorimètre à liquide étaient versés six poids d^eau différents. La chaleur spécifique de Teau étant prise pour unité à 20^ C, les six expériences me fournirent les six équations suivantes

73,58r=A:.o,9o8 — ^, 70,94 — A:. 0,888 — ^, 68,35 = A:.o, 849-^, 66,i3=r: A:.o,854 — g^ 64,00 = A:. 0,834 — gi

Toutes les valeurs de rf, comme c'est encore le cas dans les expériences suivantes, sont les moyennes de trois expériences opérées sur les mêmes poids de liquide. On peut tirer des six équations ci-dessus, au moyen de la méthode des moindres carrés,

gz=z 3i,85, A =: 115,37.

L'équation pour l'évaluation de la chaleur spécifique devient

CHALEUR SPÉCIFIQUE DES ALCOOLS. 3i5

donc

x=i(ii5,37é/— 3i,85).

Cette équation ne peut servir que quand les valeurs de d sont comprises entre les valeurs qu'on a données à celte quantité en déterminant g et A*, ou du moins très voisines (*); mais, en substituant les valeurs de ^ et de A* dans les six équations ci-dessus, on trouve comme chaleur spécifique de Teau

i,ooo, 0,991, 0,995, 1,001, 1,008 et 1,006,

ce qui montre que Téquation, entre certaines limites, est rigoureuse et que g n*a pas subi de changements sensibles entre ces limites.

II. Les alcools, préparés chez Kahlbaum à Berlin, furent rectifiés par moi. Leurs poids spécifiques étaient pour Talcool méthjlique 0,794, pour Talcool éthylique 0,799, et pour Talcool propyllque o,8o5, à 17**, 5 C.

Je donnerai comme exemple le Tableau suivant, relatif à Talcool méthylique; TZyd^x ont la même signification que ci-dessus, et p signifie la densité du liquide versé dans le calorimètre :

p. ir. d. X,

0,983 7^,48 0,917 ijO'io

Voici un autre Tableau qui résume toutes mes observations ; la première colonne donne le poids d'alcool contenu dans 1 00 parties en poids du mélange ; les colonnes suivantes donnent les chaleurs spécifiques des mélanges :

Chaleur spécifique x.

Poidt pour 100. C«H*0«. ' C*H^O\ " C«H«0\

(*) Une expérience avec de la térébenthine a montré que ^ § ubissait de notables Tariations quand d s'écartait trop des valeurs ci-dessus.

ai6 F. ZETTBRMAN. - CHALEUR SPÉCIFIQUE DES ALCOOLS.

Toutes les chaleurs spécifiques ci-indiquées sont exactes pour 20** C. environ, la chaleur spécifique de Teau étant supposée égale à Tunité à la même température. La chaleur spécifique des mélanges riches en eau est d'abord supérieure à celle de Teau, croit jusqu'à un certain maximum avec la proportion d'alcool et décroit ensuite rapidement. Ce maximum correspond à des proportions d'alcool de plus en plus fortes à mesure que l'équivalent de l'alcool employé est plus élevé.

Les nombres que j'ai trouvés pour la chaleur spécifique de mélanges de l'alcool mélhylique tombent entre ceux trouvés par MM. Dupré (*) et Lécher (^). Pour les mélanges de l'alcool éthylique, ils sont à peu près d'accord avec ceux trouvés par MM. Dupré et Page (') et M. SchuUer (*), mais ils diffèrent des nombres trouvés par M. Schnidaritsch (*) et par MM. Jamin et Amaury (•). On n'a pas besoin d'admettre que les alcools employés soient de différentes constitutions, parce que les déterminations pour les mélanges de 5o pour 100 se correspondent à peu près.

Quant à l'alcool propylique, je ne sache pas que d'autres recherches aient été exécutées sur ce corps antérieurement aux miennes.

En admettant comme exacte la chaleur spécifique de la térébenthine trouvée par Regnault, j'ai trouvé par comparaison, pour la chaleur spécifique de l'alcool propylique de densité o,8o5, le nombre 0,672.

Les substitutions faites avec les nombres trouvés pour d quand le calorimèlre à liquide était rempli d'eau montrent que les erreurs dans les déterminations ne surpassent guère o,of.

(') Di:pré, Proceedings of the royal Society of Londo», t. XX, p. 336; 1872. ^*) Lecheh, }Vien. Acad. Sitzungsbcr., Bd. LXXVI, Ab. 2; 1877. C) DcPBÉ and Page, Phil. Transactions, l. CLIX, p. Sgi; 1869. (*) ScHÛLLEB, Pogg. Ann, Ergànzungs Rd. V, S. iiC; 187 1. (*) ScuMDABiTSCH, Wicu, A Cad. Sitzungsber., Bd. XXXVIII, S. 39; 1860. (•) Jamin et AnALaT, Comptes rendus des séances de l'Académie des Sciences, t. LXX, p. 1237; 1870,