V. Marche d'une expérience, — La plaque d'ébonite ayant été
(') Installation recommandée par M. du Boyt-Reymond {H^ied. Galv,; Naehtriige].
346 R. BLONDLOT.
placée de façon que la feuille HK présente au passage de la languette la largeur qu'on a choisie, et le poids étant accroché, l'observateur place Toeil à la lunette du galvanomètre ; il tient en même temps en main l'extrémité d'un ruban attaché, d'autre part, au crochet qui maintient le pendule soulevé. Une fols l'aiguille arrivée au repos, l'expérimentateur tire le ruban et décroche ainsi la lentille; aussitôt il voit passer devant le réticule les di\isions de la règle : il note la division extrême aj'ant atteint le réticule.
Comme je me suis toujours servi de très petits angles (a*» ou 3" au plus), le nombre donné par l'expérience pouvait être employé sans réduction aucune. On sait en effet que, si une certaine quantité d'électricité produit par son passage instantané dans un galvanomètre un angle d'impulsion ç, cette quantité d'électricité est
mesurée par K. 2 sin- (K étant une constante dépendant de l'instrument). D'autre part, dans la méthode par réflexion, on mesui-e K'tang2çp (K' étant également une constante instrumentale).
L'angle q est ici ti*ès petit, et l'on peut remplacer sin-par-el
tang2<p par acp : on obtient ainsi pour la première expression K^el pour la seconde K'q. Les indications immédiates de l'instrument sont donc proportionnelles aux mesures vraies ( • ).
L'influence de l'amortissement (Dâmpfung) sur les amplitudes d'impulsion est de les réduire toutes dans le même rapport. C'est ce qui résulte du calcul fondé sur ce fait, que la force retardatrice, provenant tant de la résistance de l'air que des phénomènes d'induction, est à chaque instant proportionnelle à la vitesse angulaire (^). On n'a donc à tenir aucun compte de l'amortissement
(*) L'erreur provenant de la substitution est insensible, comme je m*en suis reodu compte en calculant la correction au moyen de lu formule connue (Koblkacscb, Uit' faden der praktuchen Phjsik) ;
Tr['-'i{V)\
où r représente la distance de la règle au miroir et n le nombre des divisions observées dans la lunette, mesurées avec la même unité.
(•) Voir Webeb, Galvan, Maasibestimmuttgen, et W6ll!<£R, Experim, Phfsik.
tant qu41 s'agit de mesures relatives. Je montrerai plus loin qu'on n'a pas non plus à en tenir compte pour les mesures absolues, en employant la méthode que je décrirai.
VI. Exemple du calcul complet relatif à une détermination. — Je termine ce Chapitre par un exemple, pris au hasard, d'une détermination de la charge vraie correspondant à une force électromotrice donnée.
Fig. 10.
Électrodes de platine dans la potasse caustique; polarisation positis^e.
Temp» t
(unités
arbi traire»).
lo
Quautitéa
d'électricité q
(moyennes
de 4 observations).
348 R. BLONDLOT.
La courbe représentative est reproduite ci-contre {Jig» lo).
La méthode des moindres carrés, appliquée au calcul de l'équation de la droite déterminée avec le plus de probabilité par les quatre derniers points, donne pour cette équation
Le Tableau suivant présente la comparaison des nombres déduits de cette équation avec les nombres donnés par Texpérience:
Erreurs relatives Temps t. Calculé. Observé. Différences. environ.
35 19,48352 19,475 o,oo852 -4-0,0004
45 19,66204 19,67 0,00796 — o,ooo(
On voit que les différences entre les nombres calculés et les nombres observés sont extrêmement petites. On peut donc prendre pour la charge vraie le nombre 18, 8587, dont les trois premiers chiffres au moins sont exacts.
