CHAPITRE IIL

APPLICATIONS DE LA MÉTHODE PRÉCÉDENTE; LOIS DE LA CAPACITÉ DE POLARISATION.

L Le rapport de la charge à la polarisation dépend de la force électromotrice. — Définition de la capacité pour une force électromotrice donnée. — La première application de la méthode précédemment exposée a été de rechercher s'il existait une capacité constante, c'est-à-dire un rapport constant entre la charge et la force électromotrice de polarisation. Pour résoudre cette question, j'ai ajusté la dérivation de façon à produire successivement différentes forces électromotrices déterminées. Puis, après avoir mesuré la charge vraie correspondant à chacune des forces électromotrices, j'ai construit une courbe ayant pour abscisses les forces électromotrices de polarisation p et pour ordonnées les charges q correspondantes.

Voîci le résultat des expériences pour des électrodes en platine plongeant dans de l'eau acidulée par l'acide sulfurique. La petite électrode étant soumise à la polarisation positive (par l'oxygène, d'après la dénomination usuelle), la courbe, d'abord presque rectiligne, acquiert bientôt une courbure déplus en plus marquée et dont la concavité est tournée vers les ordonnées positives {fig^ 1 1 ). Il n'y

a donc pas proportionnalité entre les charges et les forces électromotrices de polarisation, car alors le phénomène eût été représenté par une ligne droite. Nous devons en conséquence généraliser la notion de capacité, comme les physiciens ont déjà généralisé celles de vitesse, de coefRcient de dilatation, de chaleur spécifique, etc. J'appellerai capacité de polarisation pour une force électromotrice donnée la limite du rapport de l'accroissement A^ de la charge à l'accroissement Ay9 de la force électromotrice de polarisation, lorsque ce dernier tend vers zéro ( • ) ; celte limite est égale à la dérivée de q par

rapport à p, q'p ou ^> et est représentée par le coefficient angulaire

de la tangente à la courbe des charges.

D'après la forme de la courbe pour le cas considéré ci-dessus, la capacité ainsi définie croît lorsque p prend des valeurs croissantes, lentement d'abord, et ensuite de plus en plus rapidement. Je donnerai en particulier à la valeur de la capacité qui correspond à ^= o le nom de capacité initiale : elle est égale au coefficient angulaire de la tangente à l'origine à la courbe des charges.

(') La polarisatioo p est la différence entre la force électromotrice totale e et la force électromotrice avant la polarisation} il suit de là que A« = ^p et de = dp, J, d« Phys,, t. X. (Août 1881.) a5

R. BLONDLOT.

Si Ton renverse les communications du voltamètre de façon que la polarisation de la petite électrode soit négative (polarisation par rhydrogène), on observe un résultat analogue au précédent. Pour nous conformer aux conventions établies, nous devons, dans ce cas, porter les forces électromotrices de polarisation vers la gauche et les quantités d'électricité vers le bas, puisque les unes et les autres sont négatives. La concavité de la courbe, d'abord dirigée vers le haut, est ensuite tournée vers le bas {fg» 12). Il y

Fig. T2.

a également à considérer une capacité initiale, définie comme dans rentre cas.

Les expériences précédentes ont été étendues en changeant la nature de Télectrolyte et celle des électrodes; la forme des courbes n'a pas toujours été la même que pour le platine dans Teau acidulée, mais en aucun cas je n'ai obtenu une ligne droite. J'aurai à revenir sur la marche des courbes de charge ; je passe pour le moment à Texposition d'un résultat important qui s'est présenté immédiatement.

IL Loi : La capacité initiale est indépendante du sens de la polarisation. — Après avoir déterminé pour une électrode et un électrolyte donnés les deux courbes de charge correspondant aux deux sens de la polarisation, il était naturel de rapprocher ces deux courbes en les rapportant aux mêmes axes coordonnés. Ce rapprochement a mis immédiatement en évidence un fait remarquable, à savoir que les deux courbes se raccordent parfaitement à l'origine : la direction de la tangente en ce point est la même pour les deux courbes qui viennent y aboutir {fig» i3).

Ce fait est équivalent à la loi suivante :

Loi : La capacité initiale est indépendante du sens de la polarisation, — La polarisation doit, par conséquent, être considérée comme un phénomène continu, susceptible de faire varier dans un sens ou dans l'autre la force électromotrice existant normalement entre l'électrode et Télectrolyte.

Fîg. i3.

Il suffisait, pour la vérification de cette loi, que les charges nécessaires pour produire deux polarisations très petites, égales et de signes contraires, fussent elles-mêmes égales en valeur absolue. Voici un exemple, pris au hasard, se rapportant au cas déjà cité d'électrodes de platine dans la potasse caustique. La charge positive pour une certaine polarisation très petite a été i8,85 {^voir à la fin du Chapitre II), et la charge négative correspondant à la polarisation négative égale en valeur absolue à 18,89. L'égalité de ces deux nombres est aussi complète qu'on pouvait l'espérer. J'ai, du reste, vérifié la loi par un grand nombre d'électrolytes, en employant successivement de Tacide sulfurique, de l'acide chlorhydrique, de l'acide nitrique, concentrés ou étendus; des dissolutions de soude, de potasse, de chlorure de sodium, de sulfate de soude, d'iodure de potassium, de chlorhydrate d'ammo-

35a R. BLONDLOT.

niaque^ de sulfate de cuivre^ de sulfate de zinc, de chlorure de nickel; de l'acide sulfurique étendu, additionné d'acide chromique ou de permanganate de potasse, etc.

Tous ces liquides, pris au hasard parmi les composés chimiques, obéissent à la loi de l'égalité des deux capacités initiales.

J'ai aussi fait varier la nature des électrodes ; tous les métaux sur lesquels j'ai expérimenté m'ont donné le même résultat : l'or, l'argent, le platine, le mercure, etc. La loi est donc générale (').

Voici comment j'ai opéré avec le mercure, dont la forme liquide exigeait une disposition particulière du voltamètre. Je me suis servi d'une cuve à photographie en porcelaine, dans laquelle j'ai versé, de manière à en couvrir le fond, du mercure constituant la grande électrode; j'ai achevé de remplir la cuve avec de l'eau acidulée (ou tout autre électrolvte). Dans le mercure plongeait un fil de platine, garanti, par un tube de verre, du contact de l'eau acidulée et destiné à établir les communications. Pour former la petite électrode, j'ai tendu sur un anneau de verre ad ^ placé horizontalement dans le liquide, et du diamètre de o^joS environ, une membrane de papier parchemin ; sur cette espèce de tambour, était versée une goutte de mercure, maintenue au centre par la dépression de la membrane et par un anneau concentrique en hège. Un fil de platine, disposé comme celui de la grande électrode, servait à établir les communications. La/i^. 1 4 montre la disposition de l'ensemble et du support assurant la fixité des différentes parties de l'appareil.

La forme de la courbe qui représente la charge en fonction de la force élec troraotrice, pour des électrodes en platine dans l'eau acidulée par l'acide sulfurique, implique nécessairement rexistence

(') La loi de l'égalité des capacités initiales pour les deux sens do la polarisalioo a été publiée par moi, pour la première fuis, dans une Note prétentée à TAcadémie dei Sciences de Paris, le ai juillet 1879, et insérée aux Comptes rendus à celte date.

Près d'un an plus tard (en juin 1880), M. Bartoli fait paraître dans le Xuovo Cimento un Mémoire [Le ieggi délie polar i là galvaniche {^Nuovo Cimenio, juin 1880)], dans lequel il donne cette loi comme nouvelle. Il la considère comme vraie, noo seulement pour des polarisations infiniment petites, mais aussi pour des polarisationi finies. Les expériences de M. Bartoli lui même montrent que cette extension est Inexacte en général; les miennes le prouvent aussi, comme on Va vu. La loi doit donc conserver l'énoncé que je lui ai donné. On trouvera l'analyse complète du Mémoire de M. Bartoli dans le Journal de Physique^ t. X, p. ai 8; 1881.

d*uo point d'inflexion indiquant un minimum de la capacité élémentaire. Comme on peut le prévoir, Tabscisse correspondante ne peut être déterminée bien exactement sur la courbe expérimentale; toutefois on peut affirmer qu'elle est négative. Le point cherché serait le point le plus bas de la courbe ayant pour abscisses les forces

Flg.l1

électromotrices et pour ordonnées les capacités élémentaires correspondantes.

IH. Faits relatifs à la déperdition, — Le coefficient angulaire de Tasymptote à la courbe des charges représentant le courant de déperdition, Tétude de la déperdition s'est trouvée réalisée en même temps que celle de la capacité. Voici quelques observations que j'ai faites à ce sujet.

La vitesse de déperdition s'est montrée très variable, selon la nature des électrodes et de l'électrolyle; elle est même en général différente pour les deux sens de la })olarisation. Cette dissemblance est, par exemple, très marquée pour des électrodes de mercure dans l'eau acidulée par Tacide sulfurique : la déperdition, très faible pour la polarisation négative (par l'hydrogène), est, au contraire, énorme pour la polarisation positive (par l'oxygène) (•).

L'expérience m'a conduit à formuler la règle suivante : La vitesse de déperdition est d 'autant plus grande ijue la force électromo-

(*) M. du Moncel avait déjà remarqiK^ la dép ^larisation rapide du mercure polarité par Toxygène {fFiedemann Galv, Nachtràge, 62).

354 R. BLONDLOT.

trice qui serait nécessaire pour produire l^électroljr se persistante est elle-même plus faible. Par exemple, dans le cas du mercure, lors de la polarisation positive (par Toxygène), une force éleclromo- Irice de très peu supérieure à celle que j'employais pour effectuer la mesure de la capacité aurait suffi pour produire la décomposition de Teau et Foxydation du mercure : de là une déperdition énorme. Lors de la polarisation négative, au contraire, il faudrait, d'après M. Raoult, i**,o9, c'est-à-dire une force électromotrice considérable, pour amener l'électrolyse : de là une déperdition très faible.

Ce qui précède montre de quelle importance est la déperdition relativement à la mesure de la capacité de polarisation et justifie la critique sévère que j'ai faite, au commencement de ce travail, des recherches où l'on n'en a point tenu compte et de celles où l'on n'en a tenu qu'un compte inexact.

IV. Capacité d'un métal plongé dans différents électrolytes, — Loi : La capacité d'une électrode est indépendante de la nature de l'électroljte et dépend de la force électromotrice seulement, — J'ai dit, au commencement de ce Chapitre, que, en employant différents électrolyles et des électrodes de différentes natures, la forme de la courbe qui représente la charge en fonction de la force électromotrice n'a pas toujours été celle que j'ai indiquée pour le cas d'électrodes de platine dans de l'eau acidulée par l'acide sulfurique.

Je vais exposer en détail ce que l'expérience m'a appris sur ce sujet.

Mes expériences ont porté d'abord sur des électrodes en platine, toujours les mêmes, plongées successivement dans différents électrolytes.

Voici un Tableau de capacités initiales pour la même électrode:

Platine.

Eau acidulée par Taeicle sulfurique ( * ) i ,00

Dissolution de sulfate de soude 0,96

» de sulfate de zinc i ,00

(*] Cette capacité est prise pour unité.

Platine.

Dissolution de sulfate de cuivre i ,00

» de chlorure de sodium i ,00

» de chlorure de nickel 1,10

»> de nitrate de cuivre 1,01

)> d'iodure de potassium i ,00

Eau acidulée par l'acide sulfurique, 4- jtJjô d'acide chromique. 1 ,33 » par l'acide sulfurique, -h Tjj-g-y de permanganate de

potasse 1 , 28

Dissolution de soude i , 5o

» de potasse i , 5o

Eau acidulée par l'acide chlorhydrique 0,75

Acide chlorhydrique concentré 1,19

Des nombres du Tableau précédent ressortent deux remarques importantes. Premièrement, on voit que, d'une part, des liquides chimiquement très différents ont donné des capacités initiales presque égales entre elles, tandis que, d'autre part, Taddition de quelques dix-millièmes diacide chromique ou d'acide permanganique a suffi pour changer extrêmement la valeur de la capacité initiale. En second lieu, les liquides pour lesquels la capacité initiale a des valeurs très différentes sont aussi ceux pour lesquels la force électromotrice diffère beaucoup : on sait, par exemple, qu'une trace d'acide chromique ou de permanganate de potasse suffit pour modifier considérablement la force électromotrice entre le platine et Teau acidulée.

Puisque la capacité initiale pour chaque électrolyte correspond à la force électromotrice normale entre l'électrode et le liquide, laquelle est spécifique pour chaque surface métal-électrolvte, il m'a paru rationnel de comparer entre elles, non les capacités initiales, mais les capacités correspondant à une force électromotrice déterminée. J'ai été conduit ainsi à découvrir la loi générale suivante:

Loi : Pour une force électromotrice donnée, la capacité élémentaire d'une électrode est indépendante de la nature de Vélectroljte.

En d'autres ternes, la capacité d'une électrode est fonction de la force électromotrice seulement.

Une première vérification a porté sur deux liquides donnant des capacités initiales très différentes : d^une part, Teau acidulée au

R. BLONDLOT.

sixième en volume par Tacide sulfurique (capacité initiale, i); d'autre part, le même liquide additionné de 70I00 d'acide chromique (capacité initiale, i ,33). Si la loi énoncée plus haut est vraie, il faut que, si Ton mesure dans le second liquide, non plus la capacité initiale, mais bien la capacité élémentaire correspondant à la force électromotrice existant normalement entre le platine et Teau acidulée pure, on retrouve le nombre obtenu avec le premier liquide.

Voici comment j^ai fait cette vérification : un diaphragme de papier parchemin bb est placé dans un vase de verre aa\ Tun et l'autre sont remplis d'eau acidulée pure; la petite électrode B est dans le diaphragme, la grande A dans le vase extérieur {fig* i5).

Fîg. i5.

On mesure la capacité initiale, autrement dit la capacité élémentaire correspondant à la force électromotrice normale entre le platine et l'eau acidulée pure ; dans la première de mes expériences, ce nombre était égal à 93,5.

Cette mesure terminée, on ajoute dans le diaphragme une solution d'acide chromique, de façon que le liquide qui y est renfermé en contienne environ -i-ôoôô*

Si Ton se reporte à la méthode qui sert à mesurer la capacité, on verra que, hors le moment même de la mesure, le voltamètre est constamment fermé sur lui-même. On a ainsi le circuit suivant:

Platine (de la grande électrode).

Eau acidulée pure.

Eau acidulée plus acide chromique.

Platine (de la petite électrode).

Le courant qui a pris naissance au moment de la fermeture de ce circuit s'éteint au bout d'un certain temps et l'équilibre s*éta-

blit. A ce moment, la somme des forces éleclromotrices du cîrcail est nulle ; or la difTérence électrique entre les deux liquides de l'expérience est, comme on sait, extrêmement faible : il faut donc que les deux forces électromotrices platine-liquide soient égales. Il est clair, d'ailleurs, que la grande électrode n'a pas pu se polariser sensiblement, lors du passage de la quantité d'électricité qui a suffi à polariser la petite électrode. En résumé, on a changé la nature chimique de liquide autour de la petite électrode sans changer la force électromotrice de l'une ni de l'autre.

D'après la loi présumée, la capacité doit être restée la même que lorsqu'il n'y avait dans l'appareil que de l'eau acidulée pure, c'està-dire qu'elle devrait avoir pour valeur 9^,5 : l'expérience a donné 94,0. L'erreur relative, qui excède à peine j^, est au-dessous de celles qu'on ne peut éviter dans ce genre de mesure, et la loi est vériGée avec toute l'exactitude possible.

Si maintenant on ajoute de l'acide chromique dans le vase extérieur, de manière à rendre le liquide identique à celui du diaphragme, on trouve le nombre 124,8, lequel correspond à la différence électrique normale entre le platine et l'eau acidulée additionnée d'acide chromique : on voit ainsi que l'égalité des deux premières capacités tenait bien à ce qu'elles correspondaient à la même force électromotrice.

Le Tableau suivant renferme, outre les nombres de l'expérience précédente, ceux qui résultent de deux autres expériences analogues :

Eau acidulée

-h acide chromique

H- acide chromique

pure.

dans le diaphragme.

des deux côtés.

94,0 (mesuré par excès)

77,5 (mesuré par défaut)

io5,o

i3o,2 (mesuré par excès)

Les nombres placés en regard dans les deux premières colonnes diflièrent fort peu l'un de l'autre ; celui qui leur correspond dans la troisième est au contraire beaucoup plus grand.

(A suivre.)

358 H. PELLAT.

DËGHiME VJm GOHDBVSATEUR ET ÉREEftlE DES GOUEAHTS TÉLiPIOIiaUES;

Par m. h. PELLAT.

La décharge d\m condensateur demande un certain temps pour s'effectuer; ce temps, négligeable si le conducteur qui réunit les deux armatures a une faible résistance, devient de plus en plus grand avec la résistance de celui-ci.

Si Ton admet que la loi d'Ohm est applicable au courant produil par la décharge d'un condensateur, c'est-à-dire qu'à chaque instant l'intensité du courant a pour valeur le quotient de la diflerence de potentiel des deux armatures par la résistance du circuil, on trouve la formule suivante,

Q.= VoG(i-^ ^^),

dans laquelle Q représente la quantité d'électricité écoulée dans le temps T, V© la différence de potentiel initiale des deux armatures, G la capacité du condensateur, R la résistance du circuit cl e la base des logarithmes népériens.

Je me suis proposé de vérifier l'exactitude de cette formule, dans laquelle chaque grandeur peut être mesurée séparément.

Pour cela je chargeais et je déchargeais alternativement un condensateur (\ de microfarad) à l'aide d'un trembleur actionné par une sirène de Froment. Une dérivation prise* sur un courant donnait la force électroraotrice connue nécessaire à la charge. Malgré la faible durée de celle-ci (5^ de seconde environ), la résistance du circuit de charge étant très faible, le condensateur était chargé à refus : j'entends par là qu'au bout de ce temps (et même bien avant) la différence de potentiel entre les deux armatures était la même qu'entre les deux points de prise de dérivation.

La décharge s'effectuait à travers le fil d'un galvanomètre à réflexion, gradué en valeur absolue, et à travers des résistances connues et variables à volonté ( ' ).

( ^) Dans les bobines de la boite de résistance dont je me suis servi, les fils sont enroulés en double, de façon que dans toute portion de la bobine il y a cùtekcàis deux courants parallèles et de sens contraire : on évite ainsi, en grande partie, le> effets perturbateurs dus à l'induction du courant sur lui-mèoie.

DÉCHARGE DU CONDENSATEUR. SSg

A cause du grand nombre de décharges (cent environ par seconde), l'aiguille prenait une position fixe qui faisait connaître la quantité d'électricité passant dans le fil galvanométrique en une seconde.

La sirène réglait la durée du contact entre Textrémité du fîl conjonctifet Tune des armatures, l'autre communiquant d'une manière permanente avec la seconde extrémité du fîl. Cette durée était de

•J57 de seconde environ.

Dans ces conditions, je fis diverses observations en faisant varier la résistance du fil de décharge.

Pour des résistances au-dessous de looo ohms la déviation de l'aiguille fut sensiblement constante, mais pour des résistances supérieures ( 2000, 4ooo, . . . , 8000 ohms) elle diminua de plus en plus, indiquant que la décharge n'avait plus le temps de s'effectuer complètement. La formule précédente s'est trouvée en parfait accord avec l'expérience ('). Ainsi la loi d'Ohm s'applique aux décharges des condensateurs.

Cette formule montre que la décharge n'est complète que pour

T = 00 ; mais elle est sensiblement achevée dès que prr est assez

grand pour que e ^* ait une valeur négligeable ; par exemple, pour

T Q^ > 8, on a

^ ^^ nTôoo •

La décharge est achevée à moins de 77^ » c'était le cas d'une expérience pour R < 1000 omhs.

Pour avoir une même fraction de décharge, on voit qu'il faut que la durée T du contact varie proportionnellement à la capacité C du condensateur et à la résistance R du circuit; elle est indépendante de la différence de potentiel.

J'avais été amené à faire les recherches précédentes par suite de

(') Le nombre des décharges par seconde et la durée de chaque contact, difficiles à déterminer directement, ont été déduits de deux expériences, en se serrant de la formule ci-dessus : les valeors trouvées ainsi ont été tout à fait de l'ordre de grandeur assignable a priori (d'après la hauteur du son produit), et elles ont permis do calculer les râleurs de Q pour d'autres conditions, valeurs tout à fait d'accord avec le résultat de rexpérience.

36o MARCEL DEPREZ.

quelques expériences sur la sensibilité des téléphones. Je faisais parler un de ces instruments en lançant dans le fil la charge et la décharge d'un condensateur, à Taide d'un trembleur analogue à celui dont il a été question plus haut.

Je remarquai que l'intensité du son était indépendante de la résistance du circuit quand celle-ci n'était pas trop considérable, mais qu'il n'en était plus ainsi pour des résistances supérieures à looo ohms; plus la résistance était grande, plus l'intensité du son s'affaiblissait, la charge et la décharge étant de plus en plus incomplètes.

Après avoir étudié la loi de ce phénomène, j'ai disposé les résistances de façon que la charge et la décharge fussent complètes; j'étais à même ainsi de connaître l'énergie électrique lancée dans le téléphone et dont une portion se transforme en son.

La faiblesse de l'énergie sonore est surprenante : ainsi ces expériences m'ont fait voir que l'énergie correspondant à une petite calorie, c'est-à-dire celle qui est abandonnée par i^' d'eau qui se refroidit de i°, étant transformée en énergie électrique et convenablement lancée dans un bon téléphone, permettrait d'obtenir un son continu nettement perceptible, pendant dix mille ans. On peut juger par là de l'extrême délicatesse de Toreille.

SUR UH HOUYEL IHTERRUPTEUR DESTINÉ AUX ROBDIES D'IHDUCTIOI; Par m. MARCEL DEPREZ (»).

L'interrupteur universellement adopté sur les bobines d'induction a été emprunté aux sonneries électriques; il est trop connu pour que j'en donne la description. Par suite de circonstances qu'il est inutile de rapporter, je fus amené, il y a environ dix mois, à étudier de très près la manière dont il fonctionne, et je m'aperçus que cet organe rudimentaire présentait de nombreuses défectuosités, qui avaient pour résultat d'abaisser beaucoup le rendement des bobines auxquelles on l'applique; voici pourquoi.

(') La figure qui accompagne cet article est empruntée à la Lumière électrique.

INTERRUPTEUR. 36i

Lorsque le courant inducteur vient à être fermé, il n'acquiert pas instantanément toute son intensité. L'aimantation croissante de la masse qui constitue le faisceau de (ils de fer développe en effet une force électromotrice inverse de celle de la pile, de sorte que, pendant un temps qui dépend de la puissance de la pile, de la résistance du circuit inducteur, du nombre de spires dont il entoure le faisceau de fils de fer et de la masse de ce dernier, ^intensité du courant passe par une série de valeurs successives qui constituent un véritable état variable. Enfin, au bout d'un temps très court, mais fini, l'intensité du courant acquiert sa valeur définitive, qui est donnée par la loi d'Ohm et qui ne dépend que de la force électroraotrice de la pile et de la résistance du circuit. C'est évidemment au moment où cette période variable prend fin qu'il faut rompre le courant inducteur pour que le courant induit ait la plus grande intensité possible, car une fermeture plus prolongée du courant inducteur ne ferait qu'augmenter en pure perle la consommation de zinc de la pile, tout en diminuant le nombre des interruptions et, par suite, des courants induits produits dans l'unité de temps. Or, ce n'est pas du tout ce qui arrive avec l'interrupteur ordinaire. En raison de l'élasticité des pièces qui le composent, il accomplit des vibrations d'une grande amplitude, pendant les-

quelles les durées relatives de fermeture et de rupture du courant inducteur sont complètement arbitraires, ou du moins n'ont aucun rapport avec les valeurs qu'elles devraient avoir pour obtenir de la

36a MARCEL DEPREZ. - INTERRUPTEUR.

bobine le maximum de rendement. Ces considérations montrent qu'un bon interrupteur doit satisfaire aux conditions suivantes :

I® Rompre le courant dès que Tétat variable a pris fin ;

tP Le rétablir dans le temps le plus court possible après la rupture, attendu que Tétat variable de rupture a une durée beaucoup plus courte que Tétat variable de fermeture.

Toutes ces conditions sont remplies dans l'interrupteur que je vais décrire, et qui est représenté par la//^. i, tel qu'il est appliqué aux bobines sortant des ateliers de M. Garpentier.

A est une petite armature de fer doux, mobile autour d'une broche E très robuste, qui passe par son centre de figure. L'une de ses extrémités est située en regard du faisceau de fils de fer doux G et s'appuie contre une vis F garnie de platine à son extrémité. Le courant inducteur arrive par cette vis, traverse l'armature jusqu'en D, et continue son chemin en passant à la fois par le pivot E et par une petite lame de cuivre flexible pour se rendre à la bobine.

La force antagoniste est produite par un ressort R attaché en D à Tarmature A, et dont on règle la tension avec la vis E.

Voici maintenant comment fonctionne cet interrupteur.

Dès que le courant est fermé, Taimantation du faisceau passe, ainsi que cela a été dit plus haut, par toutes les valeurs comprises entre zéro et sa valeur maxima, qu'elle atteint dans un temps très court; il y a donc un moment où l'attraction exercée parle faisceau sur l'armature A fait équilibre à la tension du ressort, et le plus petit accroissement de cette attraction détermine un mouvement de l'armature et, par suite, une rupture immédiate du courant. L'armature, ainsi que les pièces contre lesquelles elle s'appuie, étant très rigide, il suffit que ce mouvement ait une amplitude extrêmement petite pour que le courant soit rompu. Mais, dès que la rupture a eu lieu, le ressort K rétablit le contact entre Tarmature A et la vis F dans un temps excessivement court, puisque la distance entre ces deux pièces est inappréciable, et tout recommence de la même manière. Si Ton veut obtenir les effets les plus énergiques possibles, il faut donner au ressort R une tension suffisante pour paralyser complètement le mouvement de l'armature A, puis le détendre peu à peu jusqu'à ce qu'elle entre en vibration. On est certain alors que le courant inducteur n'est

A. ANGOT. — ENREGISTUEUnS. 363

rompu que lorsque raimanlation du faisceau a atteint sa valeur maxima.

Od voit que cet interrupteur est un véritable rhéomèlre, qui maintient le courant fermé jusqu^au moment où son intensité passe par une valeur déterminée.

Cela est tellement vrai, que, si Ton donne au ressort une tension notablement inférieure à Tattraction maxima du faisceau de fer doux, on peut lancer dans la bobine des courants engendrés par des piles très puissantes, sans que Tétincelle de l'interrupteur cesse d'être à peine appréciable. C'est ainsi que j'ai pu actionner une bobine de tout petit modèle, destinée à donner des étincelles d*une longueur maxima de o",oio, avec une pile de lo®^ Bunsen plats, modèle RuhmkorlT, sans que l'interrupteur en soufTrit aucunement. L'étincelle d'induction a, dans ce cas, un aspect complètement différent de celui qu'elle présente avec les bobines munies de Imterrupteur ordinaire. C'est un cordon lumineux rectiligne ou curviligne suivant la forme et la position des électrodes, entouré d^une gaine jaune pâle et d'apparence absolument continue. On ne saurait mieux le comparer qu'à une veine liquide lumineuse.

lOTE SUB LS8 USTEUMEHTS BlBEftlSTBEÏÏRS DE MM. BIGIABD FBtBES; Par m. ALFRED ANGOT.

L'utilité des instruments enregistreurs en Météorologie n'a pas besoin d'être démontrée, et c'est déjà à plus de cent ans (*) que remontent les premières tentatives faites dans le but de réaliser rinscription automatique des différents phénomènes de l'atmosphère. Le problème semble résolu aujourd'hui d'une manière très satisfaisante pour la pression atmosphérique et la température, grâce aux enregistreurs mécaniques de M. Rédier. Mais le prix élevé de ces instruments et la délicatesse de certains de leurs organes ne permettent pas de les répandre autant qu'il serait désirable, et

(*) Voir le Traité et les Mémoires de Météorologie de Cotte, où Ton trouve la description de ranéraomètre enregistreur de d'Ons-en-Bray, du barométrographe de Changeur, etc.