L. Marchis

M. THIESEN. — Ueber die.Spannung des gesâtliglen Wasserdampfes bei Temperaturen unter 0* (Sur les tensions de la vapeur d'eau saturée à des températures inférieures à 0"). — P. 690.

L'auteur déduit des formules de la thermodynanique une relation permettant de calculer la tension de vapeur de la glace au-dessous de zéro ; il indique une formule empirique qui donne dans les mêmes conditions les tensions de l'eau liquide. L« Marchis.

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A. GOLDHrVMMEH. — Das Zeeman'sche Phânomen, die nmgnetische Circularpolarisation un d die magnetisché Doppelbrechun^ (Le phénomène de Zeemanj la polarisation rotatoire ùiagnétique et la double rérraction magnétique).

Comme M. Voigt, M. Goldhammer cherche à relier, par une théorie commune, le phénomène de Zeeman, et les autres phénomènes magnéto-optiques antérieurement connus^ notamment celui de Faraday.

Dans le cas des corps isotropes non aimantés, M. Goldhammer admet les relations suivantes, fournies par la théorie électromagnétique :

reliant Findice de réfraction N, le coefficient d'absorption K, à la constante diélectrique D et à la résistance électrique spécifique x, toutes ces quantités ayant la valeur correspondant à la période T. Les périodes des maxima d'absorption s'obtiendraient, dès lors, en cherchant les racines de l'équation obtenue en annulant la dérivée de K par rapport à T. Les valeurs trouvées donneraient également les périodes des maxima d'émission, d'après la règle de Kirchhoff.

Une cause quelconque, capable de modifier les valeurs de D bu de x(*), doit donc changer les valeurs de N et de K et, par suite, aussi les racines de Téquation précédente, c'est-à-dire la position et même, dans certains cas, le nombre des raies d'absorption.

Les recherches sur les phénomènes de Faraday nous apprennent que, parallèlement aux lignes de force d'un champ magnétique, il ne peut se propager que deux sortes de vibrations circulaires, de sens contraire, qui se propagent avec des vitesses différentes. Admettant ceci comme un fait, M. Goldhammer en déduit, comme conséquence nécessaire^ que les raies d'absorption doivent être modifiées, et qu'il doit exister deux sortes de raies nouvelles, chacune des deux catégories n'absorbant que des vibrations circulaires d'une seule espèce; c'est le phénomène de Zeeman par absorption, dans le cas où l'observation est faite parallèlement aux lignes de force,

(1) M. Goldhammer rappelle à ce sujet une expérience de Boltzmann, d'après laquelle la résistance d'un tube de Geissler augmente lors de laimantation [Wied, Afin., t. XXÎI, p. 789; 1887).

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Dans le cas où Tobservation est faite perpendiculairement aux lignes de force, on ne connaît encore aucun phénomène général analogue à celui de Faraday. M. Goldhammer avait cependant été conduit à admettre, dès 1887, qu'un tel phénomène devait exister, et que le corps aimanté devait perdre son isotropie. Son existence étant admise, on peut en déduire, comme précédemment, le fdiénomène de Zeeman.

M. Goldhammer admet que cette biréfringence magnétique intervient dans TexplicatioR d'une expérient^e que j'ai faite avec les flammes colorées par le sodium (*). Les expériences plus récentes (^) ont justifié cette façon de voir; cette biréfringence existe alors réellement. Maison ne Fa pas encore mise en évideaoe dans le cas des corps transparents même doués d'un grand pouvoir rotatoire magnétique.

A. COTTON

A. JAGER et St. MEYER. — Die Magnetisirungszahl des Wassers (Le coefficient

d*aiman talion , de l'eau). — P. 707.

La valeur de ce coefficient est déterminée par deux méthodes: Première méthode. — Un tube de verre est suspendu à l'extrémité du fléau d'une balance ne contenant pas de fer, et il est placé dans un champ magnétique de telle façon que son extrémité inférieure fermée coïncide avec le centre e du champ. Le champ magnétique agissant, on équilibre le tube de verre, soit quand il est vide, soit quand il contient de Teau.

Les auteurs ont trouvé comme moyenne du coefficient d'aimantation de TeaU :

Il ont, par la, même méthode, mesuré le coefficient d'aimantation du MnCP et du FeCl' ; ils ont trouvé :

MnCia X = 4- 28,8 . 10--«,

FeCP X = + 47,47 . 10 -«.

Deuxième méthode. — Un tube de verre étant placé dans un champ

(1) Ck)TTON, C. iï., CXXVII, p. 953; 1898.

(S) VoiOT, Wied. Ann,, t. LXVIl, p." 345 ; 1899. — Cotton, C. H., CXXVUI ; 30 janvier 1899. . . .

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magnétique, on le remplit d'eau jusqu'à un certain niveau et on mesure le temps que cette eau met à s'écouler entre deux niveaux déterminés, lorscpie le champ magnétique est actionné et lorsqu'il n'est pas actionné ; le champ magnétique produit une force opposée à la pression hydrostatique.

De là les auteurs ont déduit :