MAZZOTÏO. — HARMONIQUES DES VIBRATIONS ÉLECTRIQUES

bobine d'induction dont la self-induction allonge certainement la durée de^ la décharge, ce qui n'arrive pas avec la machine à influence.

L'auteur a trouvé qu'il se produisait dans ses expériences 90 décharges par seconde, en employant la méthode de E. Wiedemann(*), c'est-à-dire en comparant la fréquence des décharges étudiées à celle des décharges à travers un tube de Geissler excité par une bobine dont le vibrateur provoque un nombre connu d'interruptions par seconde. Dans une seconde, la durée effective de l'émis-

1, soit à sion des rayons X était ainsi au plus égale à 90 ^^ »

de seconde. L'énergie (18 milligrammes-calories) des rayons X 1.000

émis en une seconde de fonctionnement du tube correspond donc à 18 grammes-calories par seconde à' émission effective; c'est 500 fois plus que l'énergie de la radiation solaire tombant normalement sur 1 centimètre carré de surface. En tenant compte des erreurs d'estimation possibles, Tauteur pense que 10 calories-grammes est une limite supérieure de l'énergie des rayons X par seconde d'émission effective. G. Sagnac.

D. MAZZOTTO. — Sugli armoniçi délie Vibrazioni elettriche (Harmoniques

des vibrations électriques). — JVmo». Cim, (4), IX.

M. Mazotto discute les résultats différents des siens que j'ai

publiés (^).

Dans l'excitateur de Blondlot, il a trouvé que le rapport de la longueur d'onde fondamentale à la longueur d'onde du premier harmonique décroissait quand on éloigne le premier pont, tandis que j'ai trouvé que ce rapport croît. Mes mesures confirment, d'après lui, que la série des vibrations d'ordre supérieur ne suit pas la loi harmonique. C'est du reste la conclusion que j'en ai tirée [toc. cit., p. 102), au moins en ce qui concerne l'excitateur avec condensateur.

Au contraire, je crois pouvoir conclure des expériences que j'ai effectuées depuis la publication de ma note que, dans l'excitateur

(') E. WiEDEMAXX, Wied. Ann., t. X, p. 210.

{^)\oïrWied.Ann,,L\\\j^. 93; — Voir/, de Phys., 3- série, t. Vil, p. 603; 1898.

m JIAZZOTTO. - HARMONIQUES 1)ES VIBRATIONS ÉLECTRIQUES

Blondlpt-Drudq, la série des ondes d'ordre supérieur tend de plus en plus yçrs 1^ çérie harmonique, quand on éloigne le premier pont.

En ce qui concerne l'appareil de Lécher, M. Mazotto fait remai7 quer, ce qui est juste, que je n'ai pas tenu compte d'une circonstance importante ; c'est que, dans ses expériences, il considère seulement les vibrations qui n'ont pas de nœud entre le pont et les condensateurs et qui, par suite, ont une demi-longueur d'onde plus grande que la distance comprise entre les ponts et les condensateurs. « Cette condition, dit-il, est satisfaite seulement pour l'onde fondamentale et non pour les harmoniques que M. Lamotte a considérées ; ses ondes harmoniques ne sont que les ondes fondamentales obtenues pour des distances plus petites du premier pont aux condensateurs. »

Je n'ai jamais pensé autre chose, et c'est même la raison pour laquelle je me crois autorisé à rapprocher ces vibrations supérieures des harmoniques acoustiques. Qu'elles ne suivent pas la loi harmonique, il n'y a pas lieu de s'en étonner ; car, dans des conditions analogues, les vibrations acoustiques ne suivent pas non plus cette loi.

Comme le fait fort justement remarquer Helmholtz ( Vorlesungen ûher die mathematischen Prinzipien der Akuslik^ p. 143), les corps qui donnent des tons supérieurs harmoniques sont une exception : une corde ou un tuyau donnent des sons harmoniques parce qu'ils possèdent des propriétés uniformes sur toute leur longueur; la corde, par exemple, a une élasticité et une densité constantes sur toute son étendue. Mais, si la corde porte en un point une masse additionnelle, les tons supérieurs cessent d'être harmoniques.

Or il est aisé de voir que c'est ce dernier cas qui est analogue à celui des vibrations électriques dans les fils. La capacité et la selfinduction, qui jouent le rôle analogue à celui de la densité et de l'élasticité, ne sont pas uniformément réparties, mais il y en a toujours un excès sur l'excitateur lui-même.

Quant à la vibration secondaire de M. Mazzotto, je ne l'ai jamais observée ; non pas, comme il le dit, parce que ma méthode n'est pas assez sensible, mais parce que l'intensité de cette vibration dépend, comme il le dit lui-même, de la longueur de fil comprise entre Tétincelle et les condensateurs, longueur qui était sensiblement nulle dans mes appareils, ou réduite à la distance des fils parallèles.

Du reste il me semble que cette vibration ne mérite en rien le

nom d'harmonique; c'est une autre vibration fondamentale, qui ne

WÏJEJDEMANN'S ANNALEI* 383

peut avoir de rapport purement numérique avec Tautre, pas plus^ bien que Tanalogie ne soit pas complète, qu'il n'y a de pareil rapport entre les vibrations longitudinales et les vibrations transversales d'une corde.

M. Lamoite.

WIEDEMANN'S ANNÂLEN ;

T. LXVII, n" 3 et 4; J899.

E. WARBURG. — Ueber das Verhalten sogenannter unpolarisirbarer Elektrodeii gegen Wechselstrom (Sur Tattitude des électrodes dites impolarisables par rapport au courant alternatif). — P. 493-499.

Elsa NEUMANN. — Ueber die Polarisationscapacitat unikehrbarer Elektroden {Sur la capacité de polarisation des électrodes réversibles). — P. 500-534.

M. Warburg développe une théorie de la capacité de polarisation par courant alternatif dans le cas d'électrodes dites réversibles ou impolarisables (un métal dans la solution d'un de ses sels).

Kbhlrausch, qui a, le premier, étudié la polarisation produite par le courant alternatif, avait admis qu'on peut considérer la polarisation p d'une électrode comme proportionnelle à la quantité d'électricité qui Ta traversée, de sorte qu'on pourrait écrire simplement :

p = I / }dt.

en appelant C la capacité de polarisation. Si l'intensité du courant^' est sinusoïdale de la forme :

j =z a sin mt, la polarisation serait elle-même sinusoïdale et représentée par

Or il résulte des recherches récentes de Wien et de Orlich qu'il

(») Voir Journal de Physique, 3" série, t. V, p, 417 ; 1896.

384 WIEDEMANN'S ANNALEN

faudrait écrire, plus généralement :

^ étant compris entre o et -•

Ces deux physiciens ont déterminé expérimentalement C et '^ dans un grand nombre de cas.

Mais jusqu'ici aucune théorie de la polarisation n'était suffisamment étendue pour permettre de calculer a priori ces deux grandeurs C et ^. C'est cette lacune que M. Warburg a voulu combler. Ses calculs sont trop longs pour trouver place ici. L'auteur y fait intervenir les variations périodiques de concentration de la solution produite par le courant, au voisinage immédiat de l'électrode considérée. On peut dire qu'il y a là des ondes de concentration de même période que le courant.

Après certaines hypothèses restrictives, M. Warburg arrive à une formule donnant la capacité C en fonction des difTérentes données du problème. Cette formule montre, en particulier, que cette capacité

doit être inversement proportionnelle à v^w, c'est-à-dire à la racine carrée de la fréquence. Quant à la valeur de ^, elle serait constante

et égale à t? dans le cas général d'une électrode réversible.

M"® E. Neumann a soumis cette théorie à une série de vériGcations expérimentales. Ne pouvant se placer dans les conditions mêmes de cette théorie, qui suppose un électrolyte unique, elle s'en rapproche en juxtaposant deux électrolytes d'anion commun et de concentration difTérente entre les deux électrodes. En répétant les calculs de Warburg dans ce cas, elle obtient les mêmes valeurs théoriques pour C et ^.

Ses expériences sont faites avec des électrodes d'argent et des électrodes de mercure. Elles confirment bien, dans le cas du mercure, et approximativement seulement dans le cas de l'argent, les prévisions tirées de la théorie en ce qui concerne la variation de la capacité avec la fréquence, l'accroissement de résistance avec la fréquence, le changement de phase <j/, la variation de la capacité avec la densité du courant; enfin, entre certaines limites de concentration et également bien pour les deux métaux, la variation de la capacité avec la concentration.

WIEDEMANN^S ANNALBN 38o

Toutefois la question n'est pas complètement élucidée, la formule de Warburg s' appliquant à un phénomène idéal, alors que la polarisation observée dans la pratique est un effet très complexe.

H. Bagard.

Waltbr KONIG. — Ueber Methoden zut Untérslichung langsamer elektrischer Schwingimgen (Sur une méthode d'étude des oscillations électriques lentes). — P. 535.

Il s'agit des oscillations dont la fréquence est de Tordre de celle des sons moyens et graves, c'est-à-dire qu'on peut obtenir dans rinduit ouvert d'une bobine d'induction, dont les extrémités sont reliées aux armatures d'une capacité. L'auteur passe en revue les méthodes antérieures et donne les résultats qu'il a obtenus lui-même en photographiant Tétincelle sur une plaque photographique ei^ mouvement. Mais il s'est arrêté à la méthode des figures de Lichtenberg, déjà indiquée par Von Bezold : l'une des extrémités du secondaire étant reliée à une plaque métallique sur laquelle repose un gâteau de résine, on promène l'autre extrémité sur la surface du gâteau, au moment de la rupture du primaire, et on projette ensuite sur la trace le mélange de soufre et de minium; on obtient les meilleurs résultats en constituant l'extrémité du secondaire par une pointe semi-conductrice, comme une paille, qu'on laisse fixe, et en fixant le gâteau à un pendule, de manière que, dans son mouvement, il vienne frotter sur la paille. Les figures obtenues sont très nettes et permettent, connaissant le mouvement du pendule, de calculer la

durée des oscillations à jttz près. L'auteur a pu vérifier la proportionnalité de la période à la racine carrée de la capacité. De ses mesures il résulte que la capacité d'une grosse bobine d'induction n'est que de Tordre de 10*** Farad.

Sa méthode est très sensible : on a pu Tappliquer à l'étude du courant alternatif distribué à Francfort-sur-le-Mein (amplitude, 120 volts), et elle donne encore des résultats satisfaisants avec une amplitude d'oscillation du potentiel de 20 volts seulement.

Ch. Maurain.

/. de Phys., 3' série, t. YlII. (JuiUet 1899.) 26

386 WIEDEMANN'S ANNALEN

T.-C. SCHMÏDT. — Ueber photoslektrisehe Strome (Sur les courants

photo-électriques). — P. 563.

L'auteur étudie d'abord Faction de la lumière sur Tétat électrique d'un métal plongé dans la solution d'un de ses sels; en reliant Télectrode éclairée à une électrode identique non éclairée, on obtient un faible courant augmentant avec la durée de l'éclairement ; mais, si on opère avec le métal commercial, puis avec le même métal purifié, par exemple par électrolyse, le courant obtenu est beaucoup plus faible dans le deuxième cas, ce que M. Schmidt interprète en pensant que le courant est dû aux impuretés, et que l'action de la lumière sur un métal absolument pur doit être nulle dans ces conditions.

Il étudie ensuite l'action de la lumière sur des électrodes d'oxyde et sous-oxyde de cuivre ; les résultats obtenus dépendent de la nature de la lumière incidente et des conditions où se trouvent les électrodes, et seraient difficiles par suite à résumer.

Ch. MAURArN.

W.-D. COOLIDGE. — Eine neue Méthode zur Démonstration des elektrischen Drathwellen (Nouvelle méthode de démonstration des ondes électriques dans les flls). — P. 578.

Le principe de cette méthode a été indiqué par Arons(^); il disposait les fils dans un tube où l'on faisait le vide et obtenait ainsi des nappes lumineuses entre les deux fils ; lorsqu'on produisait dans les fils des ondes stationnaires au moyen de ponts convenablement disposés, les phéno/nènes lumineux ne se produisaient plus qu'aux ventres, ou tout au moins y étaient plus intenses. L'auteur a pu obtenir des phénomènes lumineux du même genre, moins intenses, mais cependant bien visibles dans une salle plongée dans Tobscurité, même avec des longueurs d'onde relativement faibles, allant jusqu'à 12 centimètres ; il emploie l'excitateur de M. Blondlot; les fils

métalliques, de — de millimètre à 1 millimètre de diamètre, étaient

séparés p'ar une distance de 2 à 30 millimètres ; les meilleurs

résultats ont été obtenus avec des fils de laiton de r^ de millimètre

(») L. Anoxs, Wied, Ann., t. XLV, p. 553 ; 1892. .

WIEDEMANN'S ANNALEN 387

de diamètre, placés à une distance de i à 2 centimètres. Des photographies donnent Taspect obtenu.

Ch. Maurain.

II. LE5IKE. — Zur Théorie der Dampfung von Galvanometerschwingungen (Sur la théorie de T amortissement des oscillations de Taiguille d'un galvanomètre). — P. 828.

L'auteur reprend Tintégration de Téquation différentielle à laquelle on arrive pour représenter Tangle de déviation en fonction du temps, et donne à l'intégrale une forme plus simple que celles indiquées antérieurement.

Ch. Maurain.

A. OBERBECK. — Ueber die Spannung an dem Pôle eines Inductionsapparates (Sur la tension au pôle d'une bobine d'induction). — P. 592.

Pour faire suite à un autre mémoire (*), on détermine, à Taide de la méthode précédemment décrite, les potentiels explosifs pour de petites distances explosives.

Ces potentiels ne sont pas identiques à ceux que Ton trouve par la charge lente et que Ton mesure par Télectromètre (').

On compare ensuite les potentiels nécessaires pour faire éclater une étincelle dans les gaz raréfiés (air, CO^ et II).

Pour chaque gaz et pour une certaine distance explosive, il y a une pression telle que, pour des valeurs supérieures à cette pression, la décharge ne se fait que par étincelles ; pour des valeurs inférieures, on observe séparément des décharges par aigrette et par étincelle, les preniières correspondant aux potentiels explosifs les moins élevés.

Quand la pression diminue d'une façon continue, ces deux potentiels explosifs commencent par diminuer jusqu'à un certain minimum pour augmenter fortement dans la suite.

Les pressions correspondantes au minimum de potentiel explosif sont différentes pour un même gaz. Les valeurs de ces pressions pour les différents gaz diffèrent beaucoup ; la pression limite est de 400 millimètres de Hg. Pour CO*, elle paraît un peu au-dessus d'une atmosphère; pour Tair, beaucoup au-dessus d'une atmos-

(1) Wied. Ann., t. LXIV,-p. 193 ; ^ J. de Phys., 3- série, t. VU, p. 363 ; 1898. (*) Ces différences peuvent tenir à la méthode employée et aux circonstances <le la décharge qui ne sont pas les mêmes dans les deux cas.

388 WIEDEMANN^S ANNALEN

phère; pour Thydrogène, la pression de minimum du potentiel explosif pour Tétincelle est de 420 millimètres pour CO*, de 200 millimètres pour Tair, de plus d*une atmosphère pour l'hydrogène. Celle de la décharge par aigrette esi très basse, mais non déterminée,

H. EBERT. — Die in Entladungsrôhren umgesetzten Werthe an electrischer Wechselstromenergie (Energie absorbée dans des tubes à vides excités par des courants alternatifs). — P. 608.

Le tube à vide est placé entre les pôles du secondaire d'un transformateur à courants alternatifs, le courant compte 22.000 périodes par minute et la tension entre les pôles du secondaire ouvert atteint 3.000 volts.

L'excitation par courants alternatifs à haute tension a, sur remploi des courants continus, cet avantage que les parois du tube ne se chargent pas d'électricité venant compliquer les phénomènes, et que l'effet à mesurer est plus considérable.

On détermine l'énergie disponible entre les bornes du primaire et du secondaire à l'aide de wattmètres, voltmètres et ampèremètres appropriés.

En calculant la différence entre l'énergie disponible entre les bornes du primaire et celle qui se retrouve sous forme de chaleur de Joule, d'hystérésis dans les circuits électrique et magnétique du primaire, on a l'énergie absorbée dans le secondaire.

Lorsque le tube à vide n'est pas traversé par un courant, les appareils de mesure, ainsi que le tube, qui communiquent avec le secondaire présentent une capacité, et 25 volts sont absorbés de ce fait.

L'auteur admet implicitement que, lorsque le tube est traversé par le courant, cette dernière dépense subsiste intégralement (*).

Il faut tenir compte en outre de la chaleur de Joule.

Eu retranchant ces deux effets de l'énergie disponible dans le secondaire, on obtient l'énergie absorbée dans le tube.

Le courant étant sensiblement sinusoïdal, faisant le produit E'=: V X i du potentiel et de l'intensité efficace, on peut calculer hi différence de phases qui s'établit dans le secondaire, par suite de la capacité du tube à vide.

(I) Cette hypothèse ne me parait pas justifiée a priori^ et des expériences sup; plémentaires me semblent nécessaires.

WIEDEMANN'S ANNALEN 389

Lorsque la pression dans le tube à vide (azote) diminue de â^jQâ à 0",10 de Hg, le voltage efficace V, le produit E et l'énergie absorbée dans le tube ont une marche parallèle ; ils passent par un minimum pour la même pression et croissent et décroissent en même temps, tandis que l'intensité varie peu et passe par un maximum peu marqué, quand les facteurs précédents sont minima.

Les données tirées de mesures calorimétriques faites sur le tube concordent avec celles que fournit la méthode employée.

Si on opère avec des pressions de plus en plus petites, de façon à obtenir des rayons cathodiques, on constate que l'énergie absorbée par le tube devient de plus en plus petite, parce que l'intensité du courant qui traverse le tube tend vers zéro, ce qui démontre l'avantage économique qu'il y aurait à s'éclairer par luminescence de gaz très raréfiés. Les résultats sont établis avec des tubes à azote, hydrogène, acide carbonique et ne dépendent pas de la forme du tube.

L'auteur interprète ensuite la théorie de la décharge dans les gaz dans la théorie cinétique des gaz.

F. KÔHLRAUSCH. — Ueber eine Bemerkung von llrn Riecke (Sur une remarque de M. Riecke). — P. 630.

Ce petit mémoire est une réponse à certaines critiques adressées par M. Riecke à la théorie de la thermoélectricité de Kohlrausch.

R. SWYNGEDAUW.

KxtT ANGSTROM. — Ueber absolute Bestimmungen der Wârmestrahlung mit dem elektrischën Compensationspyrheiiometer, nebst einigen Beispielen der Anwendung dièses Instrumentes (Détermination du rayonnement en valeur absolue avec Je pyrhéliomètre électrique à compensation. — Exemples d'applications de cet instrument). — P. 633-648.

M. K. Angslrôm a étudié divers appareils pour la mesuré absolue d'un rayonnement. Celui qui fait l'objet du mémoire actuel a été soumis à sept années d'essais ; l'auteur estime qu'il se prête très bien soit aux mesures dans le laboratoire, soit aux recherches, en campagne, sur le rayonnement solaire.

Voici le principe, très simple, de ce « pyrhéliomètre électrique à compensation ». On découpe dans une feuille très mince de métal deux bandes identiques • que Ton noircit d'un côté. L'une d'elles est

390 WIEDEMANN'S ANNALEN

exposée au rayonnement à mesurer; Tautre, abritée de ce rayonnement par un écran à double paroi, est parcourue par un courant électrique qui réchauffe. On règle la valeur du courant, de telle sorte que réchauffement soit le même dans les deux bandes (*).

Soit alors q la valeur du rayonnement, évaluée en petites calories reçues par seconde et par centimètre carré ; b la largeur, a le pouvoir absorbant, r la résistance de Tunité de longueur des bandes. Soit enfin i Tintensité du courant de compensation (en ampères). On a alors, en admettant 4,18 pour la valeur d'un joule en petites calo* ries, la relation :

d'où Ton déduit la valeur de q»

Deux soudures thermoélectriques sont appliquées contre les bandes, du côté où n'arrive pas le rayonnement, et n'en sont séparées que par une très mince feuille de papier de soie. Elles sont reliées à un galvanomètre qui indique quand la compensation est établie.

Les bandes sont découpées à la machine à diviser dans une feuille ayant 1 à 2 microns d'épaisseur ; on les platine par électrolyse ; on les enfume légèrement. On trouvera à ce sujet, dans le mémoire, des détails techniques ; on y verra également comment on vérifie la symétrie de l'appareil, comment on détermine les constantes et comment on tient compte de l'influence de la température sur la résistance.

M. Angstrôm décrira ultérieurement le procédé employé pour la mesure délicate du pouvoir absorbant a (par Tétude de la diffusion). Il a trouvé que ce pouvoir absorbant augmente légèrement avec la longueur d'onde (tandis que le noir de fumée employé seul devient de plus en plus transparent dans l'infra-rouge), et dit qu'on peut admettre, sans erreur notable, la valeur 0,985 pour toutes les radiations du spectre solaire.

Les essais auxquels l'appareil a été soumis sont de deux sortes. M. Angstrôm a mesuré, dans son laboratoire d'Upsal, le rayonnement de diverses sources : lampe à incandescence, lampe d'Hefner, etc...

(1) Cette méthode diffère de celle récemment employée par Kurlbaum [Wied. Ann.^ LXV, p. 746 ; 1898 ; ^J, de Phys.,^* série, t. VII, p. 778 ; 1988], qui employait une seule bande métallique formant bolomètre, soumise successivement au rayonnement et au passage d'un courant connu.

WIEDEMANN s ANNALEN 391

D^aatre part, il a établi un modèle très portatif (poids total, 7 kiio> gramiftes] de son appareil, et Ta utilisé en faisant de nombreuses mesures du rayonnement solaire au cours de divers voyages, notamment au sommet du pic de TénérifTe. L'appareil s'est montré d*un emploi commode et rapide; ses indications concordent bien avec celles d'un autre appareil (pyrhéliomètre différentiel) que Fauteur a^ait réalisé antérieurement.

A. COTTON

Ferdikamd BERRENBUSGH. — Zur messung von Flammentemperaturen durch Thermoelemente, insbesondere ûber die Temperatur der Bunsenflamme (Mesure de la température des flammes par les éléments thermo-électriques). — P. 649-667.

C^est l'indication d'une méthode nouvelle de mesure : dans les expériences ordinaires, la soudure thérmo-électrique perd de la chaleur par rayonnement et conductibilité; elle rayonne de la chaleur à travers les flammes et se trouve toujours à une température notablement inférieure à celle de la flamme. L'auteur maintient la soudure thermo-électrique k une température élevée, réglable à volonté ; puis il l'introduit dans la flamme ; si la température de la soudure ne varie pas, c'est qu'elle est égale à la température même de la flamme.

Pour maintenir la soudure à une température élevée, d'une façon constante, soit dans la flamme, soit en dehors de la flamme, l'auteur a recours à un échaulTement électrique. Il fait passer dans le circuit dont fait partie la soudure un courant alternatif qui échauffe les fils, plus fins au voisinage de la soudure : la force électromotrice due à réchauffement est mesurée par un galvanomètre placé sur une dérivation. Un dispositif très ingénieux permet de séparer les deux courants, l'un alternatif, l'autre continu, qui traversent la soudure : le circuit de l'alternatif contient en série un condensateur qui arrête le continu; d'autre part, la dérivation où l'on veut recueillir du continu seulement, pour la mesure de la force électromotrice thermo-électrique, contient une bobine de grande self-induction, qui arrête pratiquement l'alternatif.

La soudure est d'abord échauffée dans le vide ; il faut pousser le vide assez loin pour que le résultat soit indépendant de la pression résiduelle (7 millièmes de millimètre de mercure environ avec Tair). On -fait alors varier régulièrement l'intensité eflicace du courant

392 WIEDEMANN'S ANNALEN

alternatif, et Ton note chaque fois la valeur correspondante de la foroe électromotrice thermo-électrique ; on construit ainsi une courbe.

On refait Texpérience en plongeant la soudure dans la flamme étudiée. On a de môme une courbe, qui coupe la première en un point. Aux températures plus élevées que la flamme, celle-ci refroidit la soudure, et il faut un courant alternatif plus fort que dans le vide pour obtenir la même force thermo-électrique. C'est Tinverseaux températures plus basses. Le point d'intersection marque donc le point où la température de la soudure est la même que celle de la flamme.

Mathias CANTOR. — Ueber den Dampdruck coexlstenter Phasen (Sur la tensioA

de vapeur de phases coexistantes). — P. 649.

. Si on mélange deux liquides susceptibles de se dissoudre Tun Taûtre, on obtient deux dissolutions, de compositions différentes; quand on met en contact ces deux dissolutions, elles n'agissent pas Tune sur l'autre et forment deux phases coexistantes. Konowalow a énoncé le théorème suivant: Les vapeurs émises par ces deux phases ont une même tension et une même composition. Ce théorème^ devenu classique, Fauteur se propose de démontrer qu^il n'est pas général. 11 montre que ce théorème devient inexact lorsque des forces capillaires interviennent dans le système, soit que le mélange des liquides soit enfermé dans un tube très étroit, soit que la couche de l'un des liquides soit d'une épaisseur de Tordre du rayon d'activité moléculaire. Mais l'auteur oublie que le théorème de Konowalow est démontré en parlant d'équations où n'entrent pas de termes relatifs aux actions capillaires ; il n'est donc pas étonnant que ce théorème puisse devenir inexact, si on place le système dans des conditions où interviennent les actions de capillarité.