II. — Déformations correspondant aux termes en [k^^ A,, A
Dans les formules des déformations électriques, les termes indépendants des coefficients (A,, A^, k) sont essentiellement variables, selon que le diélectrique est au contact ou non avec les armatures, les déborde ou est compris eniro elles, conditions qui sont celles ([ui font varier les forces extérieures que nous savons agir sur le ditloclrique et auxquelles on doit attribuer ces déformations.
Au contraire^ les autres terynes [en /?,, /cji ^0 sont toujours les mémes^ quelles que soient ces conditions ; ils ne dépendent absolument que du diélectrique et de Vi7iteyisité du champ qui y est créé; en outre ^ les forces extérieures connues qui agissent sur la matière diélectrique ne les font pas prévoir.
Il semble donc tout naturel de chercher leur explication dans une modification de Tétat moléculaire de la matière diélectrique.
Nous admettrons donc que :
La modification de Véther, qui constitue la production du champ électrique, est accompagnée d'une modification de Vétat moléculaire de la matière superposée à Véther, en vertu de laquelle Vêlement de volume matériel^ situé en un point oit i intensité du champ est FI, tend
à se coîitracler de y — ^^s o" ) ^^^^ ^^ direction du champ et à se dilater de ik^ —\ dans les directions perpendiculaires [^),
(') A rapprocher de cela (lue : lorsqu'on expose un corps à un rayonnement calorifique, le mouvement vibratoire de Vether produit un changement dans létal moléculaire du corps (qui constitue Télévation de température) e/ en vertu duquel chaque élément de volun e tend à se dilater également dans toutes les directions.
Note sur la contraction électrique des gaz.
Soit un récipient [fig, 7) contenant un gaz de volume U sous la pression p ; dans
ce récipient, imaginons un condensateur dont ce gaz soit le diélectrique. Si nous
maintenons la température constante, Tétat du gaz sera fonction de deux variables,
la pression p et la différence de potentiel V entre les armatures du condensateur;
un raisonnement tout à fait analogue & celui vu pour le diélectrique solide nous
Fig. 7. amènerait à la formule: r— r^ — ^— . C désignant la capacité électrique du con-
... CV» /l ^C\ . . . 1 ?G 1 ;)K ...
densateur ou AU = — — :- I :; >- ) ; mais ici ;, t~ = ^r ^ » puisque les di-
^ \t. ip/ <" iV '^ t'P
mensions du condensateur peuvent être supposées invariables. Posons - — r= Ar,
k sera le coefficient de variation de la constante diélectrique du gaz, par la
CV3 pression ; AU = — k -r— , ou, si on désigne par u le volume du gaz compris entre
les armatures : (ol) — = (— k) -3— (').
u olZ
Comme des expériences ont montré que les constantes diélectriques des gaz augmentent avec la pression A > 0, donc AU < o, c'est-à-dire il y a contraction électrique des gaz.
Mais j'arrive au point sur lequel je veux insister :
Si nous comparons cette formule (a) à celle vue pour les déformations électriques des solides (-), nous apercevons une différence essentielle : les termes correspondanl aux coefficients élastiques manquent complètement ; par conséquent:
Tandis que les déformations électiiques des solides sont dues, comme nous Tavons dit :
1* Aux forces électriques agissant sur le diélectrique solide ;
2* Au changement d'état moléculaire de ce diélectrique, dû à la création du champ ;
Pour le gaz^au contraire^ la contraction électrique est simplement due au changement d*ctat moléculaire corrélatif de la perturbation de l'éther en laquelle consiste la création du champ électrique.
(1) Ce raisonnement est à peu piès la reproduction de celui fait par M. Lippmann (Annales de Physique et Chimie^ 5* série, t. XXIV, p. 159; 1881).
(2) Le signe de k est changé parce qu*ici k désigne le cocfûcient de variation de la constante diélectrique ipar pression^ au lieu de traction.
