WEISS. — AIMANTATION DE LA PYRRHOTINE

actuel, où Ton opérait sur de petits écliantillons dans des champs intenses, c'était peut-être la seule applicable. Mais, en présence d'un fait aussi imprévu que la localisation du phénomène magnétique dans un plan, il était désirable de varier les procédés d'investigation. La méthode cC arrachement^ qui se prête mal à des mesures numériques précises, peut fournir une expérience de zéro excellente pour constater Tabsence de toute aimantation dans un cas déterminé. La figure ci-jointe représente Tappareil au moyen duquel Texpérience a été réalisée.

La sphère de pyrrhotine est percée, pour donner passage au fil vertical de suspension suivant une direction contenue dans le plan magne tique, de sorte que, parmi les directions horizontales, se trouvent la direction non magnétique, et, à 90* de distance, une direction contenue dans le plan magnétique. Un bouton molelé, auquel cette sphère est reliée par l'intermédiaire d'un genou fie Cardan c, permet de dirigerTune quelconque des directions du plan horizontal de la matière vers le pôle d'un aimant. Ces orientations sont séparées au moyen d'une aiguille qui se déplace sur un secteur divisé, lequel porte, à 90* l'une de l'autre, les indications « non magnétique »> et «magnétique ».

Quand la sphère est dans la première de ces positions, on peut approcher l'aimant, au moyen d'un mouvement à vis, jusqu'au contact de celle-ci et le retirer, sans apercevoir le plus petit déplacement. Si on la fait tourner d'un angle droit, l'apparition des propriétés magnétiques se manifeste par un mouvement de plusieurs centimètres d'amplitude.

Le principal intérêt de celte curieuse propriété de la pyrrhotine est, sans doute, de fournir un point de départ nouveau pour l'analyse des phénomènes ferro-magnétiques.

Les métaux magnétiques, que Ton traite d'habitude comme s'ils étaient isotropes, sont, en réalité, des enchevêtrements de cristaux. On est donc en droit d'attendre de l'étude des propriétés de la pyrrhotine dans le plan magnétique, qu3 je poursuis actuellement, des données plus simples que celles que l'on possède et pouvant servir à expliquer les propriétés plus complexes des corps magnétiques usuels.

fiERRIT BAKKEU. — CAPILLARITÉ

THÉORIE DYNAMIQUE DE LA CAPILLARITÉ ; Par M. GERRIT BAKKER.

§ 1. Relation générale entre la pret^sion extérieure^ la pression thermique et la cohésion d'un liquide. — Considérons {fig. 1) dans le liquide un parallélipipède rectangle KCDF, de section 1, adjacent à la paroi AB du vase. Les forces qui sollicitent une molécule de cette masse sont de trois sortes :

Fio. 1 .

1* La force extérieure (force de gravitation, force magnétique, etc.) ;

2*^ La résultante des actions des autres molécules sur elle ;

.l*" La force de percussion provenant des chocs des molécules voisines.

Soient : V, et Vj, les potentiels respectifs des forces extérieure et moléculaire;/*, la résultante des forces de percussion, laquelle fait un angle a avec Taxe des jc.

L'équation du mouvement d'une molécule de masse m parallèlement à OX est alors :

m j^ = - m -^' — m ^+fcosa.

Etendons à toutes les molécules de ECDF; il vient

dt^