L. Marchis

(») Wied. Ann,, t. LXV, p. 92-405 ; ^ J. de Phys,, t VII, p. 603; 1898. («) C. R,y CXVII, p. 618 ; 1893 \—J,de Phys., t. IV, p. 48 ; 1895.

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J. STOGKLE. — Ueber die Oberfl&chenspannung des Quecksilbers (Sur la tension superGcielle du mercure). — P. 499-522.

Le but de ce mémoire est la mesure de la tension superficielle du mercure dans le vide et dans les gaz. Une goutte de mercure est placée successivement dans le vide et dans différents gaz, et on mesure le rayon de courbure au sommet de la goutte, en prenant cette goutte comme miroir; on fait correspondre à cette donnée la tension superficielle de la goutte, en se servant de tables construites par Bahsforth et Adams.

1^ La tension superficielle du mercure est, soit dans le vide, soit

dans la vapeur de mercure, constante et égale à 44,4 — ^ ;

â* Pour des surfaces fraîches, la tension superficielle est plus grande dans les gaz que dans le vide ; la présence d'un gaz a, par suite, .une influence sur la tension superficielle ;

3^ La tension superficielle du mercure placé d^ns une atmosphère gazeuse va en diminuant avec le temps ; elle tend vers une valeur limite qui est voisine de la valeur trouvée dans le vide ; cette diminution est très rapide dans Thydrogène ; elle est lente dans Fazote ;

4^ On ne peut rendre compte de cette diminution en supposant une condensation sur la surface métallique de vapeur de corps gras ;

5*^ On peut, au contraire, expliquer cette décroissance de la tension superficielle par la condensation sur la surface du mercure du gaz dans lequel se font les observations.

Le mémoire dénote le plus grand soin ; il contient de nombreux renseignements intéressants sur la mesure de la tension s.uperficieUe du mercure et sur Thistorique de la question. L. Marchis.

G. MEYER. — Die Oberflâchanspennung von Quecksilber gegen Gase (La tension superficielle du mercure dans les gaz). — P. 523-529.

Le principe de la méthode dite dynamique est le suivant : On fait écouler du mercure à travers une ouverture étroite de section elliptique soit dans le vide, soit dans le gaz à étudier, et on mesure la distance de deux nœuds delà veine liquide ainsi obtenue. Désignons cette longueur par X, lorsque le mercure s'écoule dans le vide. On a :

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p étant la pression sous laquelle le mercure s'écoule dans le vide, et T la teiîsion superficielle du mercure dans le vide.

Si on produit récoulement du même mercure dans un gaz, on obtient la relation

X', p\ V ayant une signification analogue. On tire de là :

Si on connaît T par une méthode telle que celle de M. Stôckle (Voir plus haut), cette formule permet d'avoir T'.

Cette méthode a pour but de laisser la surface du mercure en contact avec le gaz pendant le moins de temps possible ; on évite ainsi la condensation des gaz sur la surface du mercure.

Par cette méthode dynamique on trouve des valeurs de la tension superficielle, qui sont toujours plus grandes que celles qui sont obtenues dans une méthode statique, c'est-à-dire dans une méthode où on laisse longtemps le mercure en contact avec l'atmosphère gazeuse t]ui est au-dessus de lui. La différence entre les deux séries de valeurs de la tension superficielle est la plus grande dans l'air, l'oxygène, l'hydrogène, gaz pour lesquels M. Stôckle a trouvé une diminution rapide de la tension superficielle ; dans l'azote et l'anhydride carbonique, les deux méthodes statique et dynamique donnent sensiblement les mêmes nombres. Les expériences montrent enfin que les valeurs de la tension superficielle du mercure sont indépendantes de la nature des gaz dans lesquels le métal est plongé, lorsque ces tensions superficielles se rapportent à un liquide qui a été un temps infiniment court en contact avec ces gaz.