L. Marchis

A. HETDWEILLER. — Ueber die Berûhrungselectricitât zwischen Metallen und Flûssigkeiten (Sur rélectricité de contact entre les métaux et les liquides). — P. 535-53y.

M. A. Coehn(*) a récemment posé en règle générale que, de deux corps en contact, c'est celui qui possède la constante diélectrique la

(») Voir l'analyse du mémoire de M. Cobhn, dans le Journal de Phys.^ 3* série, t. VU, p. 366; 1898.

WIEDEMANN'S ANNALEN 125

plus élevée qui se charge positivement. A Tappui de ce principe, il a invoqué les résultats des expériences de Quincke sur Tendosmose électrique et sur le transport électrique des pai:ticules en suspension dans les liquides ; ces expériences permettent, en effet, comme Font montré Quincke. et Helmholtz, de reconnaître les signes des charges développées au contact des corps solides et des liquides.

M. Heydweiller a repris, à cette occasion, les recherches de Quincke et les a étendues à d*autres métaux et d'autres liquides, et il a reconnu que la règle de M. Coehn n'est pas générale, dans le cas'du contact d'un métal et d'un liquide. H. Bagakd.

M. MARGULES. — Nachtrag zur Mittheilung ûber die Auflôsung von Platin und Gold in Electrolyten (Addition au mémoire sur la dissolution du platine et de Tor dans les électrolytes). — P. 540-543.

M. Margules obtient la dissolution du platine dans Tacide sulfurique avec un appareil plus simple que celui qu'il avait récemment décrit (*) ; il se sert d'un commutateur tournant qui, dans une position, fait passer le courant d'une pile à travers l'auge et, dans une autre, ferme Tauge sur elle-même.

11 semble résulter de ses observations que, si l'attaque du platine n'a pas lieu sous l'action d*un courant continu, comme cela arrive pour Tor, cela tient à une circonstance liée étroitement à la polarisation et que la combinaison qui a lieu dans ses expériences est due à la dépolarisation périodique du métal. H. Bagaro.

B. WALTER. — Ueber die Vorgânge im Inductionsapparat (Sur les phénomènes présentés par une bobine d*induction)(<). — P. 623.

D'après M. Oberbeck, la capacité du secondaire de la bobine employée par l'auteur serait de l'ordre de 5.10-*® farad, c'est-à-dire comparable à celle d'une petite bouteille de Leyde.

Cette hypothèse n'est pas exacte, car on ne comprendrait pas alors pourquoi l'adjonction d'une capacité de 9,9.10~*^ farad à l'excitateur réduirait la distance explosive de 30 centimètres à 18'='",7; au contraire, cette expérience est très compréhensible, si la capacité de la bobine est de Tordre de la capacité auxiliaire, c'est-à-dire très petite par rapport aux capacités des bouteilles de Leyde usuelles.

(») Voir /. de Phys,, 3- série, t. VU, p. 682; 1898.

(*) Voir un premier mémoire du même auteur : Jownalde Phys.^ t.Vllf p. 51 ; 1898.

126 WIEDEMANN'S ANNALEN

Cette capacité n'est pas nulle ; elle peut être déterminée de la façon suivante :

A Taide du tube de Crookes, placé à Tintérieur de la bobine, on peut) comme TafaitBraun, se rendre compte de la variation du champ magnétique par la déviation des rayons cathodiques.

Quand on enlève le condensateur de Fizeau du primaire de la bobine, le courant de rupture décroît d'une façon continue sans oscillation, la déviation des rayons cathodiques sous Tinfluence de la bobine primaire seule (en enlevant le secondaire) décroît d'une façon continue sans oscillation.

Si on munit la bobine primaire de son secondaire, la déviation décroît en exécutant des oscillations très amorties dont on peut mesurer la période qui est celle du courant. Ces oscillations proviennent sans nul doute du secondaire, qui superpose son action à celle du primaire ; en mesurant, d'autre part, la self-induction du secondaire, la formule de Thomson permettra de calculer la capacité; on trouve ainsi que, pour la bobine employée donnant 30 centimètres d'étincelle, la capacité du secondaire est de 1,1.10-^* farad, c'est-àdire 450 fois plus petite que celle supposée par M. Oberbeck ; pour un appareil donnant 60 centimètres d'étincelle, la capacité est 6,5.10-^2 farad.

Les principes sur lesquels repose la construction des bobines de Ruhmkorff ne sont pas les mêmes pour les grosses bobines que pour' les petites; car, pour avoir le maximum d'effet dans les grandes, il faut que la période d'oscillation du primaire soit la même que celle du secondaire, tandis que, pour les petites, la période du primaire est notablement plus grande que celle du secondaire ; la raison de cette différence serait, d'après l'auteur, due à des phénomènes d'hystérésis magnétique qui auraient une allure différente dans les petites bobines à période d'oscillation beaucoup plus grande que celle des grandes bobines ; ce rôle n'est pas suffisamment approfondi. R. S.

B. WALTER. — Ueber die Entstehungsweise des electrischen Funkens (Sur le mode de production de Fétincelle électrique). — P. 637.

En photographiant l'étincelle d'une bobine de Ruhmkorff sur une plaque sensible mobile, on observe que chaque étincelle est, en réalité, composée de plusieurs traits brillants régulièrement espacés.

WIEDEMANN'S ANNALEN 127

dont le premier est beaucoup plus intense que les suivants ; ces traits correspondent à des décharges successives toutes dans le même sens et se succédant à un intervalle de temps égal à la période d'oscillation du primaire. On remarque, en outre, qu'une étincelle est, en général, précédée par une série d'aigrettes de plus en plus longues préparant le chemin de Tétincelle.

Lodge avait déjà fait des observations analogues dans ses recherches sur les paratonnerres. R. S.

W. KAUFMANN. — Bemerkungen zuder Mittheilung von A. Schuster: Die magnetische Ablenkung der Cathodenstrahlen (Remarques sur la communication de A. Schuster sur la déviation magnétique des rayons cathodiques). — P. 649.

Ce mémoire est une réponse à celui de M. A. Schuster (^).

L'auteur reconnaît la priorité à M. Schuster pour le principe de

e la mesure du rapport — de la charge électrique à la masse matérielle

du projectile cathodique.

Son hypothèse sur la constance du potentiel dans le vide de Crookes a été démontrée sensiblement exacte par les expériences de Hittorf (') et Homen (') , qui ont montré que, dans un tube où la pression est de 0"",09 en colonne de mercure, la variation du potentiel n'est que de 5 volts par centimètre.

L'hypothèse que toute l'énergie électrique se convertit en énergie cinétique est confirmée par les résultats de l'étude de l'auteur sur la déviation magnétique des rayons cathodiques, influencés par des forces électrostatiques {*). Le fait que la déviation des rayons cathodiques ne dépend pas de la nature du gaz dépendait, selon l'auteur, de ce que le projectile cathodique serait, en réalité, formé par une impureté dont on ne pourrait se débarrasser, de la vapeur d'eau par exemple. M. Villard a déjà fait une hypothèse analogue ; pour lui, le projectile cathodique serait l'hydrogène.

Enfin on ne peut comparer les divers nombres trouvés pour le

rapport — > car les diverses méthodes sont sujettes à des erreurs systématiques difficiles à apprécier. R. S.

(ï) Wied. Ann., t. LXV, p. 877; — Joam. de Pkys., t. VII, p. 786 ; 1898.

(<) Wied. Ann., t. XX, p. 733; 1883.

n Wi€d.Ann,,i. XXXVIIÎ, p.l72; 1889. -^J.dePhys,, 2«8érie, t.IX, p.424; 1890.

(«) Joum. de Phys., 3- série, t. VII, p. 561 ; 1898.

128 WIEDEMANN'S ANNALEN

WARBURG. — Ueber die Entstehung der Spitzenentladung (Sur la production

de la décharge par les pointes). — P. 652.

Si une pointe est placée en face d'une surface métallique, réunie au sol, Télectricité s'échappe de la pointe quand le potentiel de celle-ci est supérieur à une certaine limite Y; Pair environnant acquiert un certain pouvoir conducteur par un phénomène de convection ou de conduction ou les deux simultanément.

On se propose de déterminer expérimentalement si ce pouvoir conducteur prend sa valeur normale, dèsTinstant même où le potentiel V est atteint, ou s'il s'écoule un certain temps entre l'instant où ce potentiel est établi et celui où la valeur normale du pouvoir conducteur est atteint, autrement dit s'il existe un relard dans la décharge par les pointes.

Pour résoudre cette question, la pointe est au centre d'une sphère métallique creuse unie au sol par un conducteur pouvant être interrompu en Ip et d'autre part à un appareil électrométrique isolé pouvant être interrompu en I2. A l'instant 0, on établit la communication de la pointe avec l'armature intérieure d'une bouteille de Leyde maintenue à un potentiel constant, V ; à l'instant t, on ouvre l'interruption I^ ; à l'instant ^ ^- 6,on ouvre l'interruption I2 ; la plaque isolée de l'électromèlre se charge sous l'influence du pouvoir conducteur de la pointe chargée au potentiel Y pendant le temps d, depuis l'instant t jusqu'à l'instant t -}- 0, et le potentiel Y a été établi pendant le temps l; en maintenant Q constant et faisant varier ^, on résout la question proposée ; il suffît de comparer la valeur de la charge prise par Félectromètre, pour les diverses durées de charge, depuis la plus petite durée réalisable capable d'assurer de bons contacts, jusqu'aux grandes.

Le résultat principal de ces expériences a été que le retard de décharge, s'il existe, est inférieur à 0»«%007, durée nécessaire pour assurer de bons contacts {*).

(1) D'après Tauteur, ce retard existe dans la décharge par étincelle ; mais ses résultats, sont très variables; dans un mémoire inédit, nous montrons que ce retard n'existe pas, si les excitateurs ont leur surface bien polie et si les contacts sont bien établis.

WIBDEMANN*S ANNALEN 429

M. TOEPLER. — Ueber die Eigenschaften des gescbichtaten BûschelUchtbogens in freier Laft (Sur les propriétés de Tare électrique à aigrettes stratifié h rair libre). — P. 660.

Le circuit qui réunit les pôles d'une machine de Tôpler & 60 plateaux comprend une interruption où jaillira la décharge (étincelle ou aigrette) et une très grande résistance (plusieurs mégohms) sans capacité.

Si on augmente d^une façon continue le débit de la machine par une rotation de plus en plus rapide, en maintenant la distance explosive de rinterruption constante, pour de faibles intensités la décharge se fait par aigrette; à partir d'une certaine intensité I|, la décharge se fait par étincelles accompagnées d'un i^on qui augmente de hauteur avec le nombre des étincelles, en même temps qu*il diminue d'intensité ; enfin, si le courant atteint la valeur I^, il se produit le véritable c arc à aigrette », interrompu de temps en temps par une décharge discontinue et caractérisé par des stratifications et un notable dégagement de chaleur ; Tare brûle d'ailleurs sans bruit. En diminuant l'intensité, on retrouve la décharge par étincelle pour une valeur I,, un peu inférieure à la précédente, et la décharge par aigrette pour une valeur I, sensiblement identique à I4.

L'intensité des courants limites f^, I, dépend de la capacité des conducteurs^ de la distance explosive.

Pour une distanceexplosive suffisamment longue, l'arc lumineux qui jaillit entre une anode en pointe et une cathode sphériquepeut se divi* ser en deux régions bien distinctes, la région cathodique et la région anodique, séparées l'une de l'autre par l'espace obscur, chacune de ces régions se divisant elle-même en deux parties distinctes par leur couleur ; lorsqu'on diminue la distance explosive, la région cathodique conserve ses dimensions ainsi que l'espace obscur ; la région anodique diminue seule quand la pointe de l'anode pénètre dans l'espace obscur, Tare à aigrette se transforme en une décharge par étincelles. E. Wiedemann(*), A. Wehnelt(-), ont fait des observations analogues sur les tubes à vide. En employant un électromètre de Pockels fondé sur la variation de la double réfraction du quartz placé dans le champ électrique d'un petit condensateur, l'examen des franges d'interférence

(M Wied. Ann., t. LXIII, p. 242 ; — Joum. de Phys., t. VU, p. 358 ; 4898. («) Wied. Amn., t. LXV, p. 519; — Joum.dePhyg,, t. VU, p. 677; 1898. /. de Phy$,, 3* série, t. YIIl. (Février 1899.) 9

i3Ô WIEDEHANN'S ANNÂLEN

produites par le passage de la lumière dans le quartz permettra de Constater si la déchargé se fait sous une différence de potentiel constante entre les pôles de Texcitateur, ou variable.

Si les franges gardent une position constante, la différence sera constante ; si la position varie ou si elles disparaissent à la vue, c'est que la différence est variable.

On démontre ainsi que la décharge par aigrette se fait sous un potentiel constant entre les électrodes, que le potentiel est variable dès que se produit une étincelle, et qu'il redevient constant dans Tare à aigrette. Sous courant constant, la variation de la différence de potentiel est proportionnelle à la variation de la distance explosive, et est pour un courant de 1,5 milliampère, de 1.700 volts par centimètre.

La différence de potentieUentre les pôles est sensiblement indépendante de rintensité du courant; toutes ces propriétés sont analogues à celles des décharges dans les tubes à vide.

R. SWYNGEDAUW.

J. PRECHT. — Magnetisches Verhalten electrischer Entladungen in Luft von normalen Dnick (Attitade magnétique des décharges électriques dans l'air sous - la pression normale). — P. 676.

Les décharges par étincelle, aigrette ou effluve sont déviées par le champ magnétique dans un sens conforme aux lois électromagnétiques.

On peut distinguer dans la décharge, dans l'atmosphère comme dans le vide, des parties positives et négatives ayant une allure indépendante les unes des autres.

L'électricité s'échappant plus facilement par les pointes, on peut rendre l'électricité positive ou négative prépondérante en prenant pour anode ou cathode une pointe, l'autre pôle étant une surface sphérique.

Si Ton place l'excitateur normalement aux lignes de force, on constate une diminution du potentiel explosif si la pointe est anode, une augmentation si elle est cathode.

 l'aide d'un champ magnétique convenable, on peut faire changer une décharge par étincelle en une autre par aigrette ou effluve; cette décharge par étincelle a un potentiel explosif plus faible que celui de l'aigrette qui est lui-même plus faible que celui de Teifluve.

Dans la décharge par effluve entre une pointe négative et un plateau positif, les places brillantes de l'anode se corrodent.

WIEDEMANN'S ANNALEN 131

La chute de décharge moyenne (mitilere Entladungsgefâlle) dans Tair à la pression normale est plus grande pour la décharge négative que pour la décharge positive ; ce qui est conforme à Tattitude du rayon cathodique dans le vide.

R. SWYNGBDAUW.

ELSTER et GEITEL. — Versuche an Becquerelstrahlen (Recherches sur les rayons

de Becquerel). — P. 680.

M"' Curie (^) admet, pour expliquer rémission par Turanium et le thorium, que l'espace ambiant est traversé par des rayons de même ordre que les rayons Rôntgen et que les métaux de très grand poids atomique seuls seraient capables d'absorber et transformer en rayons secondaires. L'absorption étant trop faible pour les autres matériaux, les auteurs croient que cette hypothèse n'est pas vraisemblable, car les rayons de Becquerel émis par l'uranium (minéral de JoachimstsU) ont le même effet à la surface de la terre et à une profondeur de 300 et 800 mètres. L'idée que les rayons de Becquerel sont dus à Faction d'un élément de Tair sur Turanium n'est pas davantage admissible ; car on a pu constater la même action électrique de l'uranium contenu dans un vase fermé par une plaque de Zn, que le vase soit vide ou rempli d'air à la pression atmosphérique.

JoRAKR KGEMGSBERGER. — Magnetîsche Susceptibilit&t von FlQssigkeiten and festen Rôrpem (Susceptibilité magnétique de corps solides et liquides}. ^

L'auteur détermine la susceptibilité des liquides par la méthode de Quincke, basée sur la dénivellation produite dans un tube en U, dont une des branches est placée dans un champ magnétique. Il mesure avec un soin particulier la susceptibilité de Veau^ qu'il déduit de plusieurs expériences, et rassemble les nombres obtenus par différents auteurs :

Schuhmeister,Wîen. Ber., (2), t. LXXXIII, p. 45; 1881. — 0,43. 10~«

Quincke, Wied. Ann., t. XXIY, p. 387 ; 1885 — 0,815

Wâhner, Wten. Ber., (2), t. LXXXVI, p. 85 ; 1887 — 0,54

Du Bois, Wted. Ann,, t. XXXV, p. 137 ; 1888 — 0,837

(»):C. H., CXXVI,p. 110i;1898. . . . < .. .

192 WIEDEMANN'9 ANNALEN

Henrichseû, Wied. Ann., t XXXIV, p. 480 ; 1888 — 0,7»

P. Curie, C. B. de VAcad. des Se, t. GXV et CXVI ; 1892* — 0,79

Townsend, Proc, Roy, Soc. London, t. LX, p. 186 ; 1896. — 0,77

Jâger et Meyer, Wien. Ber., (2), t. CYI, p. 594; 1897. — 0,63

Kœnigsberger — 0,80 (')

La susceptibilité d'une solution de chlorure de fer est indépendante du champ, comme du Bois Tavait observé antérieurement.

La susceptibilité spécifique (quotient de la susceptibilité par la densité) d'une solution peut être représentée par une formule de la forme

k' = kim, +0 - m,)ki = *i + m4 {ki - k^),

dansl aquelle k\ représente la susceptibilité spécifique du dissolvant; m^, la fraction de Tunité de poids de la solution constituée par le dissolvant ; et k'^^ une constante qui est, dans la plupart des cas, égale à la susceptibilité spécifique du corps dissous. L'auteur vérifie cette formule pour un grand nombre de sels ; pour certains, par exemple le chlorure de fer, la valeur de k'^ est différente de celle de la susceptibité du sel solide; il en conclut que celle-ci varie avec le champ; les champs qui ont servi à déterminer la susceptibilité du sel et de la solution étant différents.

La susceptibilité d'un solide est déduite de deux expériences faites en plongeant une plaque du solide, suspendue à un appareil de torsion, dans deux liquides de susceptibilité connue, la plaque étant parallèle à la ligne des pôles de l'électro-aimant, si le solide est diamagnétique, et perpendiculaire s'il est paramagnétique; des deux rotations observées quand on produit le champ et des susceptibilités des deux liquides on peut déduire la susceptibilité du solide ; l'auteur fait trois expériences, et, en les utilisant deux à deux, obtient ainsi trois valeurs qui s'accordent bien entre elles. Exemple :

Plomb, dans l'eau et le sulfate de nickel étendu — 1,37

— — — concentré.. — 1,35

— sulfate de nickel étendu et concentré.. — 1,39

Les valeurs de la susceptibilité sont ainsi mesurées pour un grand nombre de corps simples et de minéraux. Nous indiquerons seule-

(1) On peut ajouter & ces nombres, donnés par M. Kœnigsberger, la valeur — O,74.1O~0, obtenue récemment par MM. Fleming et Dewar, The Klectrician, t. XII, p. 388; 15 JuiUet 1898.

WIEDEMANN'S ANNALEN i33

meot les suivantes, obtenues avec des corps simples très purs :

Ctt Ag Au Zn Pb Tl S Se Te

Enfin Fauteur a mesuré la susceptibilité d'un grand nombre de verres; pour ceux qui contiennent une proportion appréciable de bioxyde de manganèse (0,1 0/0 environ), on trouve une valeur variant légèrement avec le champ (dans le môme sens que lui) ; pour les autres, la susceptibilité est indépendante du champ.

Ch. Maurain.

Â.-E. LUNDAL. — Beltr&ge zur Kenntniss der physikalischen' Eigenschaften des Rautschoks (Contribution i l'étude dei propriétés physiques du caoutchouc). •— P. 141-759.

Voici les principales questions traitées dans cette étude :

1° Absorption par le caoutchouc d'huile de paraffine et de paraffine. — L'absorption augmente avec la température ; elle tend vers une limite;

2^ Densité du caoutchouc pendant rabsorption de Vhuile de paraffine, — Au début, la densité diminue, atteint un minimum, puis va en augmentant jusqu'à devenir plus grande que celle du caoutchouc pur;

3® Compressibilité du caoutchouc pur et du caoutchouc qui absorbe de thuile de paraffine, — Désignons par x^ le coefficient de compressibQité du caoutchouc pendant Tabsorption de Thuile de paraffine. On trouve que :

(s) y^ croît tandis que la densité 8 diminue ;

(P) X| possède un maximum qui se produit à pou près dans les mêmes conditions que le minimum de § (ces maxima et minima sont plus marqués à basse qu'à haute température) ;

(y) X| diminue rapidement après le maximum, tandis que E croit ;

(t) Les variations de x, sont beaucoup plus grandes que celles de $.

4* Dilatation cubique du caoutchouc, — (m) Le coefficient de dilatation cubique «« du caoutchouc pur est positif et très grand ; il croît très rapidement avec la température ;

(n) Le coefficient de dilatation cubique qlJ du caoutchouc, qui a absorbé de Thuile, est égal àa^ aux basses températures; mais il croît plus vite que le dernier quand la température s'élève.

• Q}) <lJ (coefficient de dilatation cubique du caoutchouc qui a absorbé de la paraffine) a un maximum dans le voisinage du point de fusion de la paraffine solide;

5** Dilatation linéaire et élasticité du caoutchouc. — {a) Pour le caoutchouc pur :

{m) Le coefficient d'élasticité diminue quand la température s'élève;

(n) L'élasticité résiduelle diminue d'abord lorsque la température «'élève (jusqu'à 50*), puis elle augmente;

{p) Le coefficient de dilatation linéaire a est positif, si la tension P du caoutchouc est petite; il diminue et devient négatif, lorsque? est devenu extrêmement grand ;

(q) a croît très vite avec la température, de telle sorte que, pour certaines valeurs de P, a est négatif à basse température et positif à température élevée ; il y a donc une température d'inversion pour laquelle a = o; cette température croît avec P.

(6) Pour le caoutchouc qui a absorbé de Vhuile de paraffine :

L'élasticité résiduelle est plus petite et moins variable.

(c) Pour le caoutchouc qui a absorbé de la paraffine :

(m) Le coefficient d'élasticité croît lentement de 0* à 5^, piiis très rapidement jusqu'à 36^, puis plus lentement et enfin diminue au-delà de 42« ;

(n) L'élasticité résiduelle est très grande et a sa plus grande valeur dans les circonstances qui correspondent à l'ascension la plus rapide de la courbe d'élasticité ;

(/>) La dilatation linéaire possède un maximum à la température du point de fusion normal de la paraffine.

Phénomènes thermodynamiques. — Si nous nous reportons aux résultats [5^, {q)] obtenus pour a, nous voyons que, pour certaines valeurs de la tension du caoutchouc, une charge brusquement appliquée doit élever la température du corps, si la température primitive est peu élevée (a négatif) et doit l'abaisser si la température primitive est élevée (a positif). De plus, pour une température primitive déterminée, une charge brusquement appliquée produit des effets suivant les tensions. Il y a donc lieu de considérer, à une température déterminée, la tension dlnversion, et à une tension déterminée, la température d'inversion. C'est ce qui a été fait.