RÉSISTANCE AU CONTACT

disques avec chocs. La surcharge étant de 2^^,96, la résistance trouvée est 216 ohms ; elle tombe à 165 ohms après une heure, et elle est encore de 86 ohms après vingt-quatre heures. On termine en faisant passer dans la colonne Tétincelle directe d'un radiateur do Righi ; la résistance tombe à O'-'fO. On démonte encore la colonne et on la reforme immédiatement avec chocs, résistance 190 ohms.

11 ne paraît pas qu'il puisse être ici question d*une orientation de molécules obtenue par une simple application douce et dont le choc romprait les liaisons.

Notons encore qu'il suffirait, pour que la résistance fût nulle, que des surfaces en regard extrêmement petites fussent en contact parfait. Il semble que les disques sont maintenus écartés par des atmosphères superficielles qui s'opposent à leur adhérence.

Le bismuth, le fer et d^autres métaux se comportent comme l'aluminium. Pour certains métaux et alliages qui sont précisément ceux qui servent habituellement dans les mesures électriques : cuivre, zinc, laiton, argent, maillechort, on n'observe rien de semblable, la résistance de la colonne est nulle ou extraordinairement faible, avant comme après les chocs. Pour que la comparaison avec l'aluminium fût admissible, je n'employais avec les métaux lourds du dernier groupe (cuivre.,., maillechort) qu'une très faible surcharge (quelquefois nulle], calculée de telle sorte que le poids total des disques et de leur surcharge fût égale à la somme des poids des disques d'aluminium et de leur surcharge.

Avec le bismuth et le fer, la surcharge n'a jamais été prise inférieure à 2*»,600.

Sans insister ici sur la diversité des effets qui dépend de la nature des métaux (*), je crois utile d'appeler l'attention sur la façon différente dont l'étincelle électrique agit dans le cas des disques et dans le cas des limailles.

Avec les disques, les étincelles, en éclatant à distance, ne déterminent qu'une très faible diminution de la résistance ; la disparition de la résistance n'avait lieu que par contact direct avec une petite bouteille de Leyde chargée ou avec un radiateur de Hertz on de Riglii en activité. Cela ne veut pas dire que le phénomène actuel ne se rattache pas à celui des limailles ; mais, en raison de la large surface des disques, la densité des courants induits qui traversent la colonne

(») Comptes Rendus de V Académie des Sciences, 22 avril 1893 et 24 juillet 1898.

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est ici beaucoup plus faible qu'avec des tubes à limailles, tl est probable que la différence des effets dépend de cette différence de densité. On sait, d'ailleurs, que la sensibilité des tubes à limaille augmente quand leur section diminue.

UlTE ENVELOPPE UÉTALUQUE NE SE LAISSE PAS TRAVERSER PAR LES OSCILLATIONS HERTZIENNES (0 ;

Par M. EDOUARD BRANLY.

Le rôle des enveloppes métalliques varie avec la nature du phénomène électrique.

L'expérience du conducteur creux de Faraday démontre qu'une influence électrostatique, si forte qu'elle soit, ne s'exerce pas sur un électroscope enfermé dans une cage de métal. Au contraire, Tinduction galvanique, comme Tinduction magnétique, traverse une enveloppe métallique.

Les métaux sont-ils transparents, au moins à un faible degré, pour les oscillations hertziennes? Pour s'en assurer, il ne suffit pas d'interposer entre un radiateur et un récepteur une feuille métallique, même très large ; car, si le récepteur est sensible, comme le sont mes tubes à limaille, il est vivement impressionné. Dans mes expériences de 1890 et 1891, j'avais trouvé (2) que la conductibilité d'un tube à limaille ne se produisait plus par les radiations électriques à distance, si le tube était enfermé avec son circuit dans une enceinte mélallique bien close. Mais, en opérant avec des tubes extrêmement sensibles et une très forte radiation, j'avais été conduite ajouter dans un travail ultérieur (^) qu'une double enveloppe métallique pouvait être nécessaire. Dans son remarquable mémoire « sur les radiations hertziennes», M. le professeur Bose avait reconnu de son côté, en 1895, qu'une double enveloppe métallique n'était même pas toujours suffisante. On pouvait penser, d'après cela, à un rôle de l'épaisseur de la cage en métal. J'ai réussi à démontrer, au commencement de cette année (*), que les oscillations hertziennes sont complètement

(1) Les expériences ont été faites en collaboration avec M. le D' Gustave Le Bon.

(«) Bulletin de la Société française de Physique, avril 1891.

(S) Lumière électrique, iuin 1891.

{*') Comptes Rendus des séances de C Académie des Sciences^ 4 juillet 1898.

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arrêtées^ même par une enveloppe métallique très mince^ si celle-ci est hermétiquement close.

ExpÉHiBNCB. — Une boîte en bois (dimensions : 38, 42, 53 centimètres] a été tapissée intérieurement d'étain en feuilles très minces

(leur épaisseur était inférieure à 8 millièmes de millimètre, notable-

ment moindre, par conséquent, que jjt^ de millimètre) ; ces feuilles,

en raison de leur minceur, présentaient çà et là de très petits trous visibles par transparence. Dans la boîte prirent place un élément de pile dont le circuit comprenait un tube à limaille et un galvanomètre Deprez-d'Arsonval. Un index solidaire du cadre mobile déterminait, au moment de la déviation, la fermeture du circuit d'une sonnerie, dont le fonctionnement prévenait ainsi de la conductibilité du radioconducteur. La boîte était fermée sur une de ses faces par une porte recouverte intérieurement d'étain ; cette porte était bien ajustée sur les bords de la boîte et maintenue rigoureusement appliquée par des écrous. Le tube à limaille employé était assez sensible pour devenir conducteur à une distance d'environ 100 mètres à Fair libre (sans communication avec le sol et sans tige verticale) par les décharges d'un radiateur de Righi dans Thuile, actionné par une bobine moyenne d'induction à interrupteur rapide. La boîte étant fermée et le même radiateur fonctionnant à quelques centimètres des parois, la sonnerie restait silencieuse, même avec des décharges longtemps prolongées. Elle se faisait entendre à la moindre étincelle, si Ton desserrait un peu les fermetures de la porte. Un certain jour, une fissure linéaire extrêmement fine s'étant produite dans la feuille d'étain intérieure par le jeu du bois de la caisse, la sonnerie se fit entendre à toute étincelle ; l'accident soigneusement réparé, la sonnerie ne parla plus .

Il me paraît intéressant de citer encore une variante de l'expérience précédente. La porte qui fermait la boîte sur une de ses faces fut remplacée par une feuille de métal assez épaisse pour qu'on pût y souder perpendiculairement et en son milieu une tige de laiton qui pénétrait de 30 centimètres environ à l'intérieur de la cage et qui sortait au dehors d^une longueur égale. Le circuit du tube à limaille, contenu comme antérieurement dans la cage, ayant été relié directement à la portion intérieure de la tige de laiton, on mit en communication la portion extérieure avec les boules du radiateur en activité, le tube à limaille ne présenta aucune conductibilité. Aucune des

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oscillations électriqaes ne parcourait donc la portion intérieure de la tige, com^nne si elle avait cessé d'être en prolongement de la partie extérieure ; la paroi de la cage formait écran.

Le radiateur, la bobine et les accumulateurs furent à leur tour enfermés dans une boîte métallique, et il n'y eut encore aucune action sur le tube à limaille placé au dehors et à proximité avec sa pile et son galvanomètre.

n était naturel de chercher si une enveloppe en toile métallique préserve des oscillations hertziennes aussi bien que de Tinfluence électrostatique. Le radiateur des expériences précédentes étant très voisin de Tenveloppe, la protection était complète lorsque la face de la boîte exposée au radiateur était couverte avec une toile ayant deux cents mailles par 27 millimètres de longueur, les mailles offraient sur les autres faces des ouvertures de i millimètre carré.

Les essais précédents m'ont montré que le passage des oscillations hertziennes est infiniment plus facile à travers des fentes longues, même très fines, qu'à travers des ouvertures rondes ou carrées de surface incomparablement supérieure ; en outre, la longueur et la direction des fentes jouent un rôle important.

Les expériences que je vais citer ne sont pas, pour la plupart, entièrement nouvelles ; mais, comme elles ont été effectuées avec des radio-conducteurs contenus dans une boite métallique entièrement close, elles offrent, sur les expériences antérieures analogues, l'avantage de pouvoir être réalisées rigoureusement, même avec un récepteur extrêmement sensible, tandis qu'en se contentant d'interposer entre un radiateur et un récepteur une plaque métallique percée d'une fente, l'influence de la longueur et de la direction des fentes cesse de pouvoir être établie, si le récepteur est très sensible.

Des feuilles d'étain ont été successivement et très exactement ajustées dans la porte de la caisse métallique ; le radiateur était disposé en regard de la porte, Taxe du radiateur (ligne des trois étincelles) fut placé horizontalement. Je vais citer les distances (en mètres) du radiateur à la porte, auxquelles le radiateur cessa d'agir sur le tube à limaille intérieur.

Comparaison des fbntrs et des ouvertures. — On employa : i* une feuille A offrant cent ouvertures rondes de 0'",0I de diamètre, équidistantes (surface ouverte totale voisine de 80 centimètres carrés) ; 2® une feuille B, avec vingt ouvertures carrées de 0"*,02 de côté (surface ouverte, 80 centimètres carrés), une feuille G n'ayant qu'une seule

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fente horizontale de 0"»,20 de longueur et 1 millimètre de largeur (surface ouverte, 2 centimètres carrés) . Les distances auxquelles le radiateur cessa de déterminer la conductibilité furent avec

Bien que la surface d'entrée fût beaucoup plus grande avec A et B, le passage des ondes électriques s'y faisait moins aisément que par la fente G.

Fbnt£s horizontales et verticales. — On employa : 1^ une fente horizontale E de 12 centimètres de longueur et i millimètre de largeur, une fente verticale E' identique ; 2* une fente horizontale F de 46 centimètres de longueur, i millimètre de largeur, une fente verticale F' identique. Voici quelles furent les distances auxquelles le radiateur cessa d'agir :

Avec

Avec

On voit ainsi que la radiation électrique traverse beaucoup plus facilement une fente perpendiculaire à Taxe du radiateur qu une fente parallèle.

Une fente verticale très fine, tracée avec le tranchant d'un rasoir, fut également traversée avec une facilité beaucoup plus grande qu une fente horizontale de même longueur et obtenue par le même procédé.

Voici enfin une expérience réalisée avec un système H de deux fentes horizontales en prolongement, ayant chacune 10 centimètres de longueur et 1 millimètre de largeur ; elles étaient séparées par un intervalle d'étain de 0""',5. Le radiateur cessa d'agir sur cet ensemble des deux fentes à 2 mètres. En coupant le pont d'étain d'un demi-millimètre, qui sépare les deux parties de H, on passa de 2 mètres à 5'^,50, ce qui montre l'importance de la continuité de la longueur ouverte.

J'ajoute, en terminant, que l'usage d'une enveloppe métallique à fente est commode dans un laboratoire pour l'essai comparatif de la sensibilité des divers radio-conducteurs.

CONSTRUCTION HËGAmQUE DES GOUBBBS TERMOfALES DES SPIRAUX;

Par M. Ch.-Ed. GUILLAUME.

Lorsqu'un volant, en équilibre sur un axe, est relié à un ressort spiral, il est susceptible d'effectuer des oscillations qui deviennent isochrones, lorsque le spiral remplit certaines conditions, étudiées par divers géomètres, mais que Phillips a indiquées pour la première fois dans toute leur généralité.

L'équation différentielle du mouvement que pose Phillips est la suivante :

I ^ = — G'o + Ax — \y.

Le côté droit de Téquation contient, comme premier terme, l'expression du moment de rotation exercé sur Taxe par le spiral. Les deux autres termes sont l'expression d'un moment additionnel, dans lequel X et Y sont les composantes d'un effort latéral agissant sur Taxe, œeiy les coordonnées du centre de gravité du spiral.

Si l'on pouvait annuler les deux derniers termes, Téquation se réduirait à celle d'où résulte un mouvement oscillant isochrone. Tout le problème est donc concentré sur ce point : annuler le terme Ya? — Xy.

Phillips fait observer que, dans un système bien construit et suffisamment symétrique, les composantes de l'effort sont peu importantes. Si l'on veut que le produit soit négligeable, il faut que l'autre facteur soit très petit, c'est-à-dire que le centre de gravité soit très près de l'axe de rotation.

Partant de cette première condition, Phillips cherche à la remplir en donnant aux extrémités du spiral une forme particulière, et voici la construction à laquelle il arrive :

Le spiral doit être terminé par des courbes astreintes chacune à la condition d'avoir leur centre de gravité sur le rayon perpendiculaire à celui qui passe par le point où la courbe quitte la spire. Ce centre

de gravité doit être à une distance de l'axe égale à — ? c'est-à-dire à

une troisième proportionnelle à la longueur l de la courbe et au rayon r des spires.

On comprend que ces deux conditions ne suffisent pas pour définir