GUILLAUME. — COURBES DES SPIRAUX

que de deux poids C,C, se vissant sur deux tiges placées à angle droit et destinés à mettre le disque en équilibre. Ce disque est porté par une platc-forme sur laquelle il repose par son pourtour, et dont le centre est percé pour laisser passer une tige verticale terminée par une cuvette polie en acier trempé. Cette tige s'appuie sur un segment incliné que gouverne la manette M, et peut monter ou descendre, de manière à porter le disque sur sa pointe ou Tabandonner sur la plate-forme.

Voici maintenant comment on peut, à Taide de cet appareil, réaliser une courbe de Phillips :

Un fil de métal flexible, par exemple un fil fusible de i à 2 millimètres de diamètre, est d'abord mesuré, puis pesé, enfin pincé par ses extrémités "^en A et B. Dans le diamètre perpendiculaire à celui qui passe par le point A, on place un poids P, égal au poids de la courbe, à une distance du centre égale à H, ou plus généralement, un poids quelconque à une distance telle que son moment statique par rapport au pivot soit égal à celui que la courbe doit finalement posséder. On soulève le disque sur son pivot, on constate la direction et la grandeur approximative du défaut d'équilibre, on retouche la courbe avec des pinces, et Ton continue ainsi jusqu'à ce que réquilibre soit obtenu.

Avec notre appareil, dont le disque a un diamètre de 20 centimètres, on établit l'équilibre par des retouches successives, généralement en moins de cinq minutes. Une courbe ayant été obtenue, il suffit d'en faire un calque que l'on réduit ensuite comme pour les courbes trouvées par le dessin.

Le procédé mécanique, outre sa beaucoup plus grande rapidité, semble présenter sur la méthode graphique un autre avantage, tenant à ce que la détermination d'un type de courbe se fait d'une façon exactement semblable à celle qui sera plus tard employée pour réaliser pratiquement les courbes sur les spiraux eux-mêmes. Les conditions d'exécution se manifestent donc dès la création de la courbe, ce qui permet de choisir d'emblée les types qui seront pratiquement utiles.

L'emploi, de plus en plus important, que l'on fait des spiraux dans les instruments de mesure, peut rendre désirable la détermina* tion de nouveaux types de courbes, non encore créés, pour l'horlogerie ; ce travail serait singulièrement facilité par l'emploi de notre balance.

DUMONT. — ACIERS AU NICKEL 3i

E. DUMONT. — Recherches sur les propriétés magnétiques des aciers au nickel.

— Arch, des Se. ph. et nat. de Genève; 1898.

M. Guillaume, dans une étude des propriétés de ces aciers, a montré qu'on peut les diviser, au point de vue magnétique, en deux catégories (*) ; il appelle alliages réversibles ceux qui perdent leurs propriétés magnétiques graduellement quand on les chauffe, et les reprennent en se refroidissant; dans cette catégorie rentrent tous ceux qui contiennent plus de 25 0/0 de nickel ; la température de transformation s'élève avec la teneur en nickel ; pour les teneurs peu supérieures à 25 0/0, Falliage n'est magnétique qu'à des températures inférieures à 0<*; entre 27 et 40 0/0, la température correspondant à la disparition des propriétés magnétiques peut être calculée par la formule suivante, n désignant la proportion pour 100 de nickel :

La deuxième catégorie comprend les alliages nommés par M. Guillaume irréversibles ; ils sont, dans un certain état, fortement magnétiques, perdent leurs propriétés magnétiques graduellement, entre le rouge sombre et le rouge cerise, et ne les reprennent par refroidissement qu'à une température d'autant plus basse qu'ils contiennent plus de nickel; pour les alliages dont la teneur est voisine de 25 0/0, cette température est inférieure à 0®.

M. Dumont reprend l'étude des propriétés magnétiques de ces alliages par la méthode balistique ; il a opéré pour des champs de 14 à 50 G. G. S., entre — 78^ et -[- 250* ; les alliages étaient mis sous forme de fils dont le diamètre a varié entre 0""',4 et 1 millimètre, la longueur commune étant 545 millimètres.

Pour les alliages réversibles, la perméabilité jjl décroît graduellement quand la température s'élève ; ainsi, pour Talliage à 34,6 0/0 de nickel, \l commence à décroître vers 20°, puis de plus en plus vite jusqu'à 130**, puis, plus lentement, jusqu'à 22°, où \l devient nulle (pour H =50).

La variation de \l avec le champ est curieuse; pour le même

(1) Ch.-Eo. Guillaume, C. R., 5 avril 1897; — et Arch. des Se. ph. et nat. de dtnhe, mars 1898; — Joua^nalde Physique^ 3« série, t. VII, p. 262.

32 VOIGT. — PYROÉLECTRICITÉ

alliage, {x varie peu entre 14 et 25, puis croît rapidement, atteint son maximum pour environ H = 36, et décroit ensuite lentement.

Dans le tableau suivant sont données, comme exemple, les valeurs de la perméabilité pour Talliage à 34,6 0/0 :

lOOo

M. Dumont a étudié deux alliages irréversibles : celui à 5 0/0 se comporte à peu près comme Facier ordinaire ; celui à 24 0/0 a les mêmes propriétés que Talliage à 25 0/0 d'Hopkinson ; il est peu magnétique à la température ordinaire et le devient lorsqu'on le refroidit à — 23^ ; il reste alors magnétique, si on le ramène à la température ordinaire, et ne perd de nouveau ses propriétés magnétiques que si on le chauffe vers 600^.

Un acier à 35 0/0 de nickel et contenant quelques centièmes de chrome s'est comporté comme un alliage réversible ; un autre à 22 0/0 de nickel et 3 0/0 de chrome n'est pas magnétique à la température ordinaire et ne le devient pas, même dans Tair liquide.

M. Dumont déduit des nombres qu'il a obtenus qu'à égale distance

du point de transformation tous les alliages réversibles ont même

perméabilité.

Ch. Maurain.

W. VOIGT. — Lâsst sich die Pyroelectricitât der Krystalle vollstftndig auf piëzoelectrische Wirkungen zurQckfûhren ? (La pyroéiectricité des cristaux peut-elle être complëtemeat déduite des actions piézoélectriques?) — Nachrichten der K. GeselUchaft der Wissensch. zU GôUingen, Math. Ph. Klasse, heft 2 ; 1898.

Depuis la découverte des phénomènes de piézoélectricité par MM. Curie (*), on s'est demandé souvent si on ne pourrait pas expliquer complètement les phénomènes de pyroélectricité par l'action

(>) J. et P. Clrie, C. il., t. XCl, p. 293; 1880 ; — Journal de Physique, 2* série, t. I, p. 245; 1882.