HAGA ET WIND. —.DIFFRACTION DES RAYONS DE HONTGEN

pendant toute la durée de Texpérience (dix jours par exemple). très rigoureusement parallèles non seulement entre eux dans toute leur hauteur, mais encore parallèles à l'axe de la fente /*. D'autre part, les rayons X doivent être considérés comme issus d'une région de la lame focus très rapprochée de F (à environ 1**"*,5 derrière F) «t dans sa partie principale, d'assez faible hauteur (1 millimètre environ). Il est surtout important de remarquer que dans son ensemble l'image de f est due à des rayons X qui sont issus d'une portion assez faible (environ 1 millimètre) de la hauteur (l centimètre) de là fente F; si alors Taxe de /* n'est pas très rigoureusement parallèle, aux bords de F (ou que la largeur de F ne soit pas très uniforme dans toute- la hauteur de F), il suffit que, par exemple, de chaque journée d'expérience à la suivante, la petite région utile de la fente F ait éprouvé un très léger déplacement, même purement vertical, pour que Firnage de la jcnte /"se trouve divisée en segments paraissant renflés en leurs milieux, rétrécis à leurs extrémités, et dont le nombre et la netteté sont en rapport avec le nombre et la durée des déplacements accidentels successifs. Même en l'absence de tout déplacement des différentes parties de Fappareil (plaque photographique, fentes et tube focus), l'effet précédent se produit encore si le point d'impact des rayons cathodiques sur la lame focus s'est trouvé placé successivement à des hauteurs différentes derrière la fente F, ce qui peut se produire, en particulier, si l'état du tube focus (son degré de vide, par exemple) varie d'une journée d'expérience à la suivante.

Justement les régions de l'image de /*, que MM. Haga et Wind considèrent comme rétrécies^ se présentent aussi comme légèrement disloquées^ ce qui paraît justifier les interprétations précédentes (Voir, dans le mémoire original, PI. 1, flg. 2, la reproduction agrandie quatre fois que les auteurs ont soin de donner pour le cliché de la principale expérience citée dans l'analyse du mémoire qui précède ces remarques).

11 faut donc souhaiter que MM. Haga et Wind reprennent leurs expériences en supprimant la première fente F (*), et disposant une lame focus l bien plane et parallèle à la fente /* de diffraction, de manière à envoyer sur /"des rayons X émis presque pai* la tcanche

(^) Il convient seulemen-t de diaphragmer le tube par une large fente encadrant la lame focus /, afin de diminuer l'importance des ra\'ons. secondaires x]ui Toilcnt la plaque photographique.

de /. C'est la méthode qui a permis à M. Gouy (•) de démontrer, en opérant à une distance totale de 5 mètres, en quatre heures de pose seulement, que l'épanouissement d\m faisceau de rayons X est, en admettant qu'il existe, au moins trois fois plus faible que celui qu''éprouverait un faisceau de rayons lumineux de longueur d'onde égale à 5 millièmes de micron.

G. Sagnac.

THE PHYSICAL REVIBW;

T. Vil; 1898.

E. MERRIT et 0. STEWART. — The electrical propertics of the vapors from the Carbon arc (Propriétés électriques des vapeurs émises par l'arc). — P. 429-U8.

Les vapeurs émanées d'un arc formé en vase clos sont attirées par aspiration et viennent au contact d'un cylindre en laiton éloctriséet relié à Taiguille dun électromètre à quadrants; on étudie la loi de décharge de ce cylindre ; les conclusions de ces recherches sont les suivantes :

1** Les vapeurs émanées des charbons de Tare possèdent la propriété de décharger les corps électrisés avec les<[uels elles viennent en contact. En général, les propriétés électriques de ces vapeurs sont semblables à celles des gaz ionisés par les rayons X, ou des gaz d'une flamme. Sauf pour les faibles potentiels, la vitesse do décharge n'est pas proportionnelle au potentiel du corps électrisi*» ; elle tend vers une limite quand ce potentiel s'accroît ;

2* Les vapeurs conservent celte propriété même après avoir traversé de longs tubes de verre ou de métal ; elle est encore sensible dix secondes après qu'elles sont émanées de Tare (les gaz d'une flamme cessent d'agir au bout d'un dixième de seconde) ;

3*^ Elles perdent leurs propriétés électriques quand elles passent entre un conducteur chargé et un autre relié au sol, ou quand elles traversent un tampon d'amiante ;

4" Après passage entre deux conducteurs reliés au sol, elles dissipent plus rapidement une charge négative qu'une charge posi-

.'») GocY, J. de Phys., 3* série, t. V, p. 345; 18%.

336 THE PHYSICAL llEViEW

tive; elles ressemblent, sous ce point de vue, aux gaz ionisés par les rayons X. L'explication du phénomène repose sans doute, comme Ta suggéré Zeleny, sur une diffusion plus rapide des ions négatifs que des ions positifs.

5^ En général, les vapeurs de Tare dissipent les charges positives et négatives avec des vitesses égales. Si l'air qui environne lare est saturé d*humidité, le pouvoir conducteur des vapeurs est considérablement accru ; toutefois cet accroissement n'est sensible que si le corps à décharger n'est pas trop éloigné de Tare.

S.-N. TAYLOR. — A coniparison of the eleclroinotive force of the Ciark and (5admium cells (Comparaison de Tétalon au cadmium à Tétalon Latimer- Clark). -. P. 149.i70.

L'élément au cadmium proposé par Weston diffère du Latimer Clark par la substitution du cadmium et de son sulfate au zinc et au sulfate de zinc. Son coefficient de température est extrêmement faible, ce qui tient probablement à ce que la solubilité du sulfate de cadmium est presque indépendante de la température.

L'auteur indique d'abord les règles à suivre pour construire l'étalon au cadmium, puis compare la force électromolrice de cette pile à celle du Latimer-Clark. Il trouve :

Lat.-Clark à 15<> Cadmiumà21«,7~^ '

une autre détermination, faiteauReichsanstaltparJaegeret Wachsmuth a donné :

Ut.-Clark à 15o

Cadmium à 20<»

en prenant 1^,433 pour la force électromotrice du Latimer-Clark à 15®, on a donc VfiiS pour celle de l'élément au cadmium ; M. Fabry, dans son Traité des Piles électriques, donne 1%028 pour cet étalon.

II. GOODWIN et G. BURGESS. — On theosmotic pressure of certain ether solutions and its relation to Boyie-Van t'IIoft's law (Pression osmotique de certaines solutions éthérées, et ses relations avec la loi de Mariotte). — P. 171-187.

Le problème posé est de savoir si la pression osmotique de ccr-

tains corps en solution dans Téthep obéit à la loi de Mariotte, c'està-dire varie proportionnellement à la concentration. I^a pression osmotique gt est calculée par la formule :

où Sq est le poids spécifique et M le poids moléculaire du dissolvant,

V le volume moléculaire et p^^ la pression de la vapeur du dissolvant, et p celle de la solution. On a pris comme dissolvant Téther à 12*',90 » et 330,48 millimètres, conditions où il a été étudié par Ramsay et Young, ce qui permet de tirer des travaux de ces physiciens

V en fonctions de p. En désignant par w le poids d'un centimètre cube d'hydrogène à 12^,9 et 1 centimètre de pression, par aeib deux constantes déterminées par Ramsay et Young, on trouve ainsi :

acu ° p (a H- bPo)

relation qui permet de calculer xs quand p^^ p et S^ sont connus.

Les auteurs déterminent expérimentalement ces grandeurs pour les solutions éthérées à des concentrations différentes. Les pressions T7 sont comprises entre 1 et 25 atmosphères. La variation du produit tjV montre qu'aucune des substances étudiées (naphtalène, benzophénone, diphénylamine) en solution éthérée ne se comporte comme un gaz parfait, mais comme un gaz facilement liquéfiable, et que le produit ts\ décroît notablement quand la preission gf augmente. Ce fait est très marqué pour la benzophénone, un peu moins pour le naphtalène. Pour la diphénylamine, gjV diminue jusqu'à 8 atmosphères, puis devient constant ou même croît. D'autre pstrt, Tazobenzène, étudié par Noyés et Abbott à l'aide des mêmes procédés, semble se comporter comme un gaz parfait. Il est donc probable que chaque substance dissoute a une équation caractéristique reliant sa température, sa pression osmotique et son volume, même dans le cas où les phénomènes de dissociation étudiés par Arrhénius sont, d'après la nature des substances choisies, extrêmement improbables.

y. de Vhys., 3* aJrie, t. VIII. (Juin 1899.) 23

K. GUTHRiE. — Polarization and internai résistance of electrolytic ccils (Polarisation et résistance intérieure des auges éleclrolytiques}. — P. 193-198.

La polarisation n*est jamais entièrement abolie dans une auge électrolytique, même lorsque les deux électrodes sont du même métal. Le passage de courant produit, en eiTet, des concentrations dilTérentes aux deux extrémités, et la polarisation résultante peut être représentée par :

A (. - rî"),

A et B étant des constantes, s Ja surface des électrodes, q la quantité d'électricité qui a traversé réleclrolyle. De telle sorte que la

résistance est, non pos p = y? mais r = , - p est variable el

r constant, comme le montrent des expériences effectuées sur du sulfate de cuivre placé entre des électrodes en cuivre.

T. G RAY. -- The dielectric strength of isolât inpr niaterials 'Rigidité diélectrique

de quelques isolants). — P. 199-209.

Expériences faites avec un alternateur de 8.000 périodes pcr minute, et des transformateurs permellant d'atteindre 100.000 vollr.

Cristal

Épaisseur en cm 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6

Rigidité en kilovolls par cm. . . 285 253 224 20Q 183 168

Mica

Épaisseur en cm 0,001 0,010 0,020 0,050 0,100

Rigidité en kilovolts par cm . . . 2000 1 \ HO 950 730 610

Air

Kpaisseur eu cm 0,02 0,03 0,10 0,20 0,60 1,^0 1,60

Rigidité en kilovolls par cm... 57,5 4<),2 43,6 37,8 32,7 29,8 27,4

N. HHOWN. — A photographie Sludy of Ihc elcclric arc (Photographie de Ta: c..

Pli:sici:rs cliclés pris sur une plaque pliolograpliiquc en mouvement montrent les variations périodiques d'éclat d'un arc nourri par le courant alternatif.

E. MERRITT. — The mn^notic defleclion of reOected cathode rays (Déviation majurnétique des ra^'ons cathodiques). — P. 217-224.

Les rayons émanés d'une calliode concave tombent sur une lame de platine percée d'un trou. Les uns continuent leur chemin en traversant cet orifice et vont former une tache lumineuse sur la paroi du verre; d'autres sont diffusés par cette lame de platine; un diaphragme isole un pinceau de ces radiations diffusées, qui vont former une tache sur une autre partie de la paroi. Ces deux taches éta ient placées successivement entre les deux pôles d'un aimant en fer à cheval, et on mesurait leur déplacement lorsque l'aimant tournait de 180*, de façon que ses pôles fussent intervertis. On ne trouva aucune différence appréciable entre les déviations imprimées aux rayons directs et aux rayons diffusés par la lame focus. Pour l'auteur, en admettant ]a théorie de Crookes sur la matière radiante, ce résullat signifie que la réflexion des particules éleclrisées n'altère pas d'une manière sensible leur vitesse de propagation.

A. COLE. ^- The ineasiireinent of short electric waves and their transmission through watercells (Transmission d'ondes électriques à travers Teaii). — P. Î25-230.

Les ondes électriques sont produites par un excitateur analogue à celui de Righi, à trois étincelles éclatant dans l'huile. Le résonnai teur est également analogue à celui de Righi ; le micromètre à étincelles est remplacé par une soudure thermo-électrique, ce qui permet d'apprécier très exactement l'effet produit par la déviation d'un galvanomètre Elliott; Tappareil se prête ainsi à des déterminations quantitatives.

Sur le trajet des radiations, on peut placer un vase en verre vide, puis rempli d'eau. On détermine à l'aide du système récepteur la fraction de l'énergie transmise qui traverse dans les trois cas. Voici les nombres obtenus :

>'u« plein cTeau Vase plein d'eau

3*",65 d'épais», intérieure i^^.Oô d'épaias. intémure

LoDgneur

d*OD^ en cenUatKref

de verre vide

Ainsi, pour les longueurs d'ondes de 5 et 8 cenlimèlres, c'est le vase le plus épais qui se montre le plus transparent ; ce résultat étrange tient peut-être à une interférence entre les radiations transmises directement et réfléchies sur les parois du vase. En tout cas, Fauteur pense qu'on ne peut pas déduire des nombres ci-dessus la valeur du pouvoir absorbant de Teau pour les radiations électriques employées.

J. SMITH. — The iaQuence of a short-circu ited secondary upoD the oscîllatory discharge of a condenser (InQuence d'un secondaire fermé sur la période de décharge d'un condensateur). —P. 231-235.

Supposons qu'au voisinage d'un primaire contenant un condensateur et donnant des décharges oscillantes se trouve un circuit secondaire fermé de faible résistance. Le secondaire réagit sur le primaire et produit une diminution de la période de vibration qu'il aurait s'il était seul. Ce résultat, démontré d*abord théoriquement par la considération des équations qui définissent le mouvement de Télectricité dans le système, trouve sa vérification dans une expérience de Millis (*) : le primaire contient une bobine de 5**», 3 ; la période naturelle d'oscillation est 0' ,00326. Elle se réduit à 0%00^i quand on introduit dans la bobine un cylindre plein en laiton, et à 0^,00289 quand on y plonge un cylindre creux.

F. SANFORD et L. RAY. — On a possible change of weight in chemical reaction (Sur la loi de la conservation de la masse). — P. 236-238.

On sait que Landoll a révoqué en doute l'exactitude de la loi de Lavoisier. A la suite d'autres expériences de contrôle, décrites antérieurement dans le môme recueil, les auteurs se sont adressés à la réaction de Fiodure de potassium sur le chlorure de fer, qui donne de l'iode. Un tube en U renversé et fermé contient dans une de ses branches une solution d'iodure, dans l'autre une solution de sel de fer. On pèse avant et après réaction, en s'entourant de toutes les précautions requises. La conclusion est que, s'il y a un changement de poids, il n'est pas supérieur à un dix-millionième du poids des substances réagissantes.

0) Phygical Review. t. IV, p. 128.

THE PHYSICAL HEVIEW 34i

BEDELL, KLEIN et THOMSON. — The most efficient thickness of transformer plate (Epaisseur la plus favorable des lames de transformateurs). ~P. 242-245.

Quand on diminue progressivement Tépaisseur des lames de tôle dun transformateur, on diminue les pertes par courants de Foucault; mais la fraction du volume total du circuit magnétique réservée aux isolants (air, oxydes, etc.) augmente. Il en résulte que, pour un ilux donné, la densité magnétique dans les tôles croît quand leur épaisseur diminue, ce qui a pour effet d'accroître les pertes par hystérésis. Ces deux actions contraires font qu'il y a dans une épaisseur des lames pour lesquelles la perte d'énergie est minima. Après examende plusieurs courbes, se rapportant aux principaux cas usuels, et qui montrent nettement ce minimum, les auteurs concluent que, dans la pratique, des épaisseurs comprises enlre 0"*"",2o et G"*", 375 seront convenables dans tous les cas.

G. PATTERSON, Jr. et K. GUTHE. — A new détermination of the electrochemical équivalent of silver (Détermination de Téquivalent électro-chimique de Targent). — P. 257-282.

La méthode employée est analogue à celle de Kohlrausch; le moment dû à Faction électro-dynamique des deux bobines d'un électrodynamomètre est compensé par le moment de torsion d'un fil. En définitive, les mesures à faire se réduisent à celles de masses et de

longueurs, et les résultats obtenus sont estimés exacts à zj;^ près.

. La valeur trouvée pour l'équivalent de l'argent est :

e =r 0,001 1192 grammes par coulomb,

à comparer avec les autres valeurs fournies par d'autres observateurs :

0,0011156 (Mascart)

0,00111794 (Lord Rayleigh et Mrs. Sidgwick)

0,0011183 (Kohlrausch)

0,0011174 (Kœpsel)

0,0011192 (Pellat et Potier)

0,001 1182 et 0,0011193 (Kahle).

342 THE PHYSICAL HEMEW

H. EDDY, E. MORLEY et D. MILLER. — The velocity of light in the inagnelic field (Vitesse de la lumière dans un champ magnétique;. —P. 283-295.

M. Eddy commence par discuter les équations aux différences partielles d'une onde plane polarisée placée dans un champ magnétique. Ces équations :

fd^G CT rf^F \ (Pi ^^\dt^ ^r.iLdidzy ~' dz