L. IIOULLEVIGCE
PHUOSOPmCAL MAGAZQIE ;
T, LXVII; février et mars 1899.
Thomas PRESTON. — Radiation phénomène in the Magaetic Field. Magnetic Perturbations of the spectral Lines (Radiation dans un champ magnétique. Perturbations magnétiques des lignes spectrales). — P. 165.
Quand on observe normalement aux lignes de force d'un champ magnétique une source de lumière monochromatique, on voit habituellement le triplet de Zecman, la raie centrale A polarisée perpendiculairement à sa direction et les raies extrêmes B et C polarisées parallèlement à leur longueur. On voit ce phénomène tout à fait nettement avec un prisme biréfringent.
Il arrive que A se partage en deux raies, que B et C font de même. On constate que toi^ours Técartement de ces raies croît avec le champ magnétique dans le même rapport q-io l'écart des raies
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principales B et C, de sorte qu'il peut même arriver que les deux raies A soient plus écartées que les lignes B et C,qui peuvent même être confondues.
Ces faits sont peu compatibles avec un renversement des raies du triplet de Zeeman et donnent à penser que la théorie simple de Tion, attiré vers un centre fixe par une force proportionnelle à la distance et soumis à un champ magnétique, n'est pas suffisante. Une force qui ferait que Tellipee trajectoire de Tion tourne dans son plan autour de son centre expliquerait ces phénomènes.
L'écart ctX produit par le champ magnétique sur une radiation X n'est pas inversement proportionnel à X^. Cependant le Mg, le Cd,
le Zn donnent des valeurs de -zr^ identiques pour les raies qui
donnent lieu au même phénomène, ainsi que l'indique le tableau suivant :
^M — ^ — -r- Caractères
Mg Cd Zn (tk
X = 5183,8 5086 4810,7 18 Triplet diffus.
X =: 5172,8 4800 4722 11,5 Quadruplets.
X = 5167,5 4678 4680 10 Purs triplets.
Lord KELVIN. — On the Reflexion and Refraction of solitary plane waves ai a plane interface bet^een two Tsotropie elastic médiums, Fluide, Solide or Ether (Réflexion et Réfraction d'ondes planes solitaires à la surface de séparation de deux milieux élastiques isotropes, Fluide, Solide ou Etber). — P. 119.
Stokes a montré que si, en un point d'un milieu isotrope élastique, il se produit une perturbation, il se propage dans le milieu une perturbation de condensation et une de rotation.
Si une onde plane de rotation I tombe à la surface de séparation de deux milieux élastiques isotropes, on a deux ondes réfléchies Tel J' et deux ondes réfractées I^ et J,, Tune de rotation, l'autre de condensation.
On a pour les composantes du déplacement, d'après Green :
É ~ b\f{t - ax + 6y)— bVfit — aa: — by)+ aïfit — ax — cy)
Lord Kelvin se propose d^étudier ce qui arrive, si /"est une fonction telle qu'elle représente une onde solitaire.
Perreau.
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CALLENDAR. — Note» on Platinum Thermometry (Thermomètre à platine).
La variation de résistance d'un fil de Pt avec la température permet d'établir une échelle thermomélrique en écrivant que les nombres qui marquent la température sont proportionnels aux variations de résistance :
100~R,oo-Ro' d'où :
0 ^ R- «0 ^ R-Rq
n Rfon — Rq CRo
'^^ lOORo
L'expérience montre que jusqu'à 1.200** les fils de Pt donnent toujours et tous la même indication.
0 diffère de la température / donnée par le thermomètre normal. L'expérience a montré qu'on pouvait écrire :
d'où :
iOO' avec
Entre 0* et iOO*, on peut même écrire simplement :
La valeur d variable avec les échantillons de fil de Pt est voisine de 1,5.
On doit d'ailleurs, pour éviter les extrapolations, déterminer d au moyen des deux températures extrêmes entre lesquelles le thermomètre doit servir.
Pour les températures supérieures à 100*, le point d'ébullition du soufre 444*,53 -j- 0,082A (h = hauteur barométrique en millimètres, moins 760) convient bien.
Avec du fil de Pt pur, on peut même, avec la valeur de d ainsi trouvée, extrapoler jusqu'à 1.000**.
Avec des fils de Pt impur, l'extrapolation donne des erreurs qui
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sont d'ailleurs encore bien inférieures à celles que donne un couple lliermo-électrique Pi, Pt rhodié.
On peut d'ailleurs supprimer ces erreurs, soit en employant le point de fusion de l'argent = OôO'^J, comme point de repère pour la détermination de d\ soit, encore mieux, en employant pour r/ une valeur variable avec la température r/ = 1,898 — 0,000331^, par exemple pour un échantillon.
Pour les basses températures, on prend comme point de repère la température de l'oxygène bouillant à la pression atmosphérique — 182*,5 + 0,02A.
Pour passer de 6 à /, une méthode commode et rapide consiste à établir la courbe qui donnjs / — 6 pour une valeur de c? = 1,5. Pour une valeur de rf = 1 ,5 + S, on n'a plus alors qu'à faire un e correction faible :
^ Vioo V loo'
Pour un grand nombre de métaux, on trouve le même résultat que pour le platine.
La température t, définie par la variation de résistance, peut s'écrire :
(( peut s'obtenir en comparant le métal au platine : car on a :
Cette formule conduit à représenter la résisliince par la formule parabolique :
Rzn Ro(l + flf -i-6^»}.
Callendar donne les valeurs de a et de 6 :
(i X 10« b X 10« fpour
a X iO«
h X 10« t pour R = 0
f'h Pij PM
Or p« Ag
'-" Al Al Oa 0 0 Fer Fer Ni
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Mg
Zn
Cd
Ph
TU
i pour H — o — 232 — 216 ,7 — 275 ,7 ^ 244 ,2 253 ,0
Ces nombres, ainsi que ceux donnés par Dewar et Fleming pour le coeflicient moyen de variation entre 0 et 50,
Ajr 0\ Or Al Mgr Zn Fe Cd Pa PI Ni So Tb Pb ^^ X l(K' 400 42S 377 435 381 400 625 41!) 35i 367 622 4'iO 308 411
montrent que les faits ne concordent pas avec cette croyance très répandue que la résistance des métaux est proportionnelle à la température absolue.
On voit aussi que la résistance s'annule pour des températures les unes inférieures à — 273**, les autres supérieures. Il serait intéressant de voir si la formule vaut jusqu'à la limite, si par exemple la résistance du Cu s'annule à — 223**,2, température possible à léaliser.
EnwARo-U. UOSA and Ahtiiur-W. SMITH. — A calorimetric Détermination or Energy Dissipated in Condensers (Mesure calorimétrique de l'énergie diisipéa dans les condensateurs). — P. 223.
Le calorimètre protégé contre le rayonnement par des caisses concentriques est une caisse en bois de 33 centimètres de long, 10 centimètres de large, 30 centimètres de profondeur, recouverte à l'intérieur et à l'extérieur d'une paroi en cuivre. A chacune de ces parois a et 6 on a soudé un serpentin en tube fin de cuivre, fermé à une extrémité et dont l'autre extrémité est réunie à un tube en U contenant de l'huile. On peut ainsi constater si les deux parois restent à la même température. On peut obtenir ce résultat en faisant passer un courant dans une bobine placée dans l'intervalle extérieur limité par b.
Des thermomètres donnent les températures des dilTéreatcs enceintes. On maintient la température de Tintérieur du calorimètre constante, ainsi que les températures des deux parois aet ^. On n'a pas ainsi à tenir compte de la perte par refroidissement, ni do la capacité calorifique du calorimètre.
Pour enlever la chaleur qui se dégage dans le calorimètre, on dispose trois plaques de cuivre noirci portant chacune un serpentin de 4 mètres de long où circule de Teau dont on mesure le débit,
ainsi que les températures constantes à Tentrée et à la sortie du calorimètre.
On contrôlait le calorimètre en y plaçant d'abord une bobine traversée par un courant. Les mesures électriques donnaient une puissance dissipée, i2*,34; la mesure calorimétrique, 12^37.
On constata ainsi qu'un condensateur soumis à une force électromotrice alternative dissipait de Ténergie sous forme calorifique.
Voici un résultat :
force électromotrice = 868 volts, I = 0,73 A, Puissance dissipée = i3'',34.
Le condensateur fonctionne donc comme capacité et comme résistance.
Avec des condensateurs où le diélectrique était formé de cire ou de résine, on trouve des pertes croissant avec la température, passant par un maximum vers 40° et diminuant ensuite.
La perte croît aussi avec la fréquence, atteignant presque 100/0 pour des fréquences égales à iiO.
Avec des condensateurs du commerce en papier paraffiné, la perle était de 1,5 0/0 environ, croissant un peu avec la fréquence.
J.-J. THOMSON. — On the Theory of the Conduction of Electricity through Gases by charged Ions (Théorie de la conduction de rélectricité à travers les gaz par les ions chargés). — P. 253.
Appelante, et A3,les vitesses des ions + et — , n^^ «j, leur nombre par centimètre carré, / la force électrique, t le courant par centimètre carré à travers le gaz, q le nombre d'ions produits dans 1 centimètre cube pendant une seconde, a la vitesse de recombinaison, e la charge d'un ion.
A Tétat permanent, on a les égalités :
Rn ajoutantplusieurs hypothèses, on délermino/entre deux plateaux
d'un condensateur, entre lesquels on maintient un voltage constant, quand le gaz qui se trouve entre ces plateaux est exposé aux rayons Rôntgen.
^7 rapport de la force éleclrlque vers un plateau à la force électrique
au milieu, est indépendant de la radiation et du courant qui passe à travers le gaz.
Si Af, k^ sont indépendants de a?, on a :
= S^,e(q — xn^7^) ^- + j^ j ;
g — 2n^n^ est du signe de "t-J* Si donc on a construit la courbe
y~'/J[x), on aura ionisation dans les parties où la courbe est convexe du côlé des x positifs et recombinaison des ions dans le cas contraire.
Graham a construit celte courbe pour un tube de Geissler. On a deux centres d'ionisation, le plus puissant juste derrière l'espace obscur de la cathode, l'autre près de l'anode, tandis qu'il y a recombinaison dans la lumière positive.
SITIIERLAND. — Cathode, Lenard and Hôntgen Rays (Rayons cathodiques
de Lenard et de Rôntgen). — P. 269.
Au lieu d'admettre que l'électricité est charriée par des ions de masse m, possédant une quantité d'électricité e et se déplaçant avec une vitesse v, M. Sutherland trouve plus simple de supposer qu'elle se transporte sans matière sous forme de petites sphères de rayon a, constituant une charge d'électricité e. Il donne à ces sphères le nom d'électrons. — La réunion d'un électron + et d'un électron négatif conslituo un neutron.
L'énergie électrique et magnétique étant transportée dans l'éther avec la vitesse V de la lumière, si l'électron a une vitesse u, il fera le
même effet qu'une masse -r— ^ de vitesse u.
Le faisceau cathodique serait formé d'un courant d'ions et d'un courant d'électrons. Le filtrage à travers une lame métallique munie séparerait les deux courants, ne laissant passer que le courant d'électmns constituant alors le faisceau de rayons Lenard.
En altribuant, en outre, aux éleclrons une forme et, par suite, une possibilité de se déformer, on est conduit à penser que les rayons Rôntgen sont produits par les vibrations internes de ces électrons. Ces vibrations internes produisent des ondes de longueur d'onde très courtes qui se propagent dans Féther. On a les rayons Kôntgen.
3I0RT0N. — On the propagation of daniped electrical oscillations along parallel Wires (Propagation d'ondes électriques amorties le long de fils parallèles}. — P. 296.
Ktude de riniluencode Tamorlissement du train d'ondes fourni par r oscillateur, et de l'isolement dos (ils sur la propagation des ondes le long de fils parallèles. Méthode générale d'Heavisîde.
Lord KELV IX. — Application of Sellmeier dynamical tlieory to the Dark Lines 1}|, D.j produced by sodium-\apour (Application de la théorie dynamique de Selimeier aux raies noires produites par la vapeur de sodium). — P. 302.
Chaque molécule des vapeurs de sodium est supposée formée de deux atomes. Si m et m, sont les rapports de la somme des masses de Tun ou de Tautre à la masse d^éther non perturbé remplissant le même volume, A et A, les périodes de vibration des deux atomes, t la période de la lumière qui traverse la vapeur, la formule de Sellmeider donne pour Findice de réfraction de la vapeur de- sodium :
Al*
Les raies noires D^ et D^ ayant des périodes k ei k^ égales à
0,589618 et 0,589022 d'un michron (1 michron= r ^^"'** d« seconde,
on peut écrire :
en posant :
on a :
„ , , lOOOm , lOOOm, ' ^ 2ar + 1 ^ 2.C - l
On peut d'ailleurs supposer m^=^m^.
PHILOSOPHICAL MA(iAZI.\E 3;îl
On peut voir alors la répartition de la lumière pour différentes valeurs de m. Lord Kelvin a vu dans les photograpliies de M. Becquerel montrant la dispersion produite par un prisme de vapeur de sodium une vérification expérimentale de la théorie. Dans ce cas, ui = 0,0002.
Lord nAYLElGIl. — On the Cooling of air by radtalioa anJ conduction and on the propagation oT sound (liefroidissement de Tair par rayonnement et coniliictibilité et propagation du son). — P. 308.
La loi de propagation du son est :
M - e- f'" + '"' -^ ces (nt — -V
m dû au rayonnement, m* à la conductibilité et à la viscosité. On a :
art"»' /"''' est loi de refroidissement par rayonnement; j- irr fréquence du son; a = vitesse du son.
Le calcul montre que le refroidissement par rayonnement ne peut avoir la plus grande influence, et de^ expériences fa il os avec l'appareil de Clément et Desormes montrent que la loi d'échauffement de la masse de gaz est plutôt expli(|uéc par un écliauffemcnt par conductibilité.
LEHFELDT. — Properlies of Liquid mixtures. — Part. NI. Partially Miscible Liqnids (Propriétés de mélanges de liquides. — Part. 111. Liquides partiellement misciblei»}. — P. 284.
Dans cette élude on a mesuré la force élastique maxima de la vapeur d'un méknge de liquide et de phénol par la méthode dynamique, statique, avec l'appareil de Beckmann, avec un baromètre différentiel, dont les deux branches communiquaient avec deux récipients, Tun contenant de IVau pure, Taulre le mélange.
PEnnEAc.
352 Bl LLETIN BIBLIOGKAPHIQrE
BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE
The physical Review;
T. VIII, n'XLlI; mars 1899.
J.-G. Mac Gre^or. — Sur r application de la théorie de la dissociation à Vélectrolyse de solutions aqueuses contenant deux électrolytes avec un ion commun, p. 129.
JosEPH-0. Thompson. — Sur le période et le décrément logarithmique d'un fil vibrant d'une manière continue, p. 14-1.
H.-J. HoTGHKiss. — Appareil portatif pour photographier les courbes de deux courants variables simultanément, p. 152.
John Zeleny. — Courants de convection et chute de potentiel aux électrodes dans la conductibilité produite par les rayons de Rôntgen, p. 161.
JoHN-G. Shedd. — Modèle mécanique de la machine de Carnot, p. 174.
FRANK-(i. Baum. — Méthode générale de détermination de la meilleure lecture (Vun instrument pour avoir la moindre erreur dans ta mesure d'une quantité donnée, p. 181.
Edward-L. Nighols. — Note sur le coefficient de dilatation de la glace, p. 184.
T. Vin, n* XLIII; avril 1899.
Gharles Waidnkr h Francis Mallorv. — Comparaison de thermomètres, p. 193.
Barry Mac Nutt. — Force électromotrice de polarisation de piles électroly tiques pour de très petites densités de courant, p. 237.
Carl Kinsley. — Méthode de mesure de la fréquence de courants alternatifs, p. 224.
Léopold Kaux. — Phénomène de radiation de peintures lumineioies (Uo\ma\n paint), p. 252.
AMAGAT. — RELATION /'(iwO = o 353
BSBAI SUR UNE FORME NOUVELLE DE LA RELiTION /(poO = o, RELATIVE AUX FLUIDES;
Par M. E.-II. AMAGAT.
