I. J'ai montré (1) que si dans la relation

II) {p + iS!){v-'a) — nT,

on adople, comme expression de la pression intérieure $, la fonction

T -^ — p, que je désignerai par w, on arrive à représenter avec une

exactitude remarquable Tensemble des données relatives à l'hydrogène jusque vers 3O0O atmosphères entre 0** et 200*^. Le covolume a devient alors une fonction du volume à laquelle j'ai donné la forme [x — B (c — a)"]. Mais la région connue du réseau de Thydrogène, très éloignée du point critique et, par suite, peu compliquée, est relativement facile à représenter ; des essais analogues tentés avec le réseau de Tacide carbonique ne m'ont pas conduit à d'aussi bons résultats.

Il est bien évident que la forme et le sens du terme 9 dépendent de la forme adoptée pour la fonction (1) ; rien ne prouve avec certitude que la fonction ir, expression rationnelle de la pression intérieure, puisque izdv représente le travail intérieur, soit celle qui convienne le mieux à la forme de la fonction f {pvi) = o adoptée ci-dessus ; on peut aussi concevoir des formes différentes dans lesquelles entreraient, non la fonction tt, mais une autre fonction ayant avec celleci des rapports dépendant de la forme adoptée.

Si, par exemple, dans la relation (i) nous substituons à (T, non la fonction tt, mais la suivante que je désignerai par tt' et à laquelle on a aussi donné le nom de pression intérieure :

'^ "~3r"~ Sv '

[W étant le viriel des forces intérieures), il est facile de montrer que le covolume disparaît de la parenthèse {v — a) et qu'on obtient

(«j J. de Phtjs., 3* série, t. m, p. 307; 1894. J. de Phye^ 3* létie, L VIll. (Juillet 1899.) 24

AMAGAT

la relation :