ROTATIONS MAGNÉTO-ÉLECTRIQUES
des godets pleins de mercure où aboutissaient les extrémités du circuit. Chaque expérience comprenait deux observations, suivant le sens de la rotation : on prenait la moyenne. La vitesse de rotation étant déterminée à Taide d'un compteur, on mesurait la force électromotrice au mo^^en de la méthode de Poggendorff, en emplo^^ant un galvanomètre de Wiedemann comme instrument de mesure, comme galvanoscope un multiplicateur à aiguilles asiatiques et, comme force électromotrice constante, un élément Daniell.
Soient W la résistance à interposer entre les deux forces électromotrices pour maintenir le galvanoscope au zéro, ^ l'impulsion galvanomélrique correspondant à W, (^ le nombre de tours du système en une seconde, r la distance du miroir du galvanomètre à Téchelle, l la constante du galvanomètre : ou a, en unités absolues,
9Uoxio«.C 3\V
ti = •
•ir \^
En posant - — = /i, la formule (i) peut s-écrire
/: étant une constante. On pose enfin
lOooArMi = — /?, ioooA-M3 = — y, loooAriV— — J,
La formule devient
n -T- ap -h bq -{- cr = o.
Chaque série d'expériences donnera six équations semblables. On détermine />, q^ /*, puis n, c'esl-à-dire - — •
On peut alors comparer la valeur obtenue à la valeur donnée par l'expérience.
Ainsi qu'il résulte des Tableaux donnés par l'auteur, l'accord n'est pas parfait, ce que l'auteur attribue au peu de précision que présentent forcément les expériences.
En résumé^ la formule de M. Koch peut être considérée comme suilisamment exacte et, par suite, la force électromotrice dépend /. de Phys., a» série, t. IF. (Novembre i883.) 3'»
5i8 IL NUOVO CIMENTO.
de la position des points de jonction des deux portions du conducteur, et a son siège dans la portion qui est indépendante de Taimant. Ch. Gomiem.
IL HUOTo Gnano.
3« série. — Tome XI; 188 a.
MANFREDO BELLATI et R. ROMANESE. — Sur la rapidité avec laquelle la lumière modiGe la résistance électrique du sélénium, p. 5-ii.
Un récepteur photophonique de Breguet reçoit la lumière d'une lampe à pétrole, dépouillée de ses rayons obscurs par son passage à travers une cuve d'alun. Le récepteur et un rhéostat de MM. Siemens et Halske sont installés, dans le circuit d^une pile de 10 élémehts Bunsen, sur les deux branches d'un galvanomètre diiTérentiel dont on amène Taigutlle au zéro, à chaque expérience, à l'aide du rhéostat. Entre la source lumineuse et le récepteur, convenablement protégé, tourne un disque opaque percé de trous suivant un certain nombre de secteurs. En modifiant la vitesse de rotation du disque dans le rapport de i à 4» l^s auteurs n'ont pu constater aucune variation appréciable de la résistance moyenne du récepteur : or celle-ci varierait certainement si l'action de la lumière sur le sélénium n'était pas instantanée.
GUGLIELMO DE LUCCHI. — Détermination du rapport entre les deux chaleurs spécifiques pour les vapeurs surchaufTées de l'eau et du phosphore, p. 11-28.
I. Pour un gaz dont la molécule ne comprend qu'un seul atome, de dimensions infiniment petites, l'énergie cinétique K, résultant du mouvement de translation des molécules, doit être égale à l'énergie totale H. La théorie des gaz donne d'ailleurs la relation
connue
. ^ Mil
dans laquelle A* représente le rapport des chaleurs spécifiques du gaz sous pression constante et sous volume constant. Quand oo fait, dans la formule (1), H = K, on obtient
IL NUOVO CIMENTO. Sig
Telle esl donc la valeur théorique du rapport des deux chaleurs spécifiques pour un gaz parfait dont la molécule ne comprendrait qu'un seul atome. D'après les théories chimiques actuelles, la molécule des gaz parfaits simples O, H, etc. , esl considérée comme formée de deux atomes, et il en est de même pour l'oxyde de carbone, le bioxyde d'azote, Tacide chlorhydrique. Mais la vapeur de mercure est regardée comme un gaz monoatomique. MM. Kundt et Warburg (*), par des expériences fondées sur la mesure de la vitesse du son (méthode de Kundt), ont déterminé le rapport des valeurs A*i et A'2 de k pour la vapeur surchauffée de mercure et pour Tair et ont trouvé
En adoptant pour k-x la valeur i,4o5 donnée par M. Ilontgen,
on a donc
conformément à la théorie.
Pour les gaz dont la molécule comprend plusieurs atomes, la force vive totale H se compose de la force vive du mouvement de
translation K et de la force vive des mouvements vibratoires dont
H la molécule composée est le siège; le rapport t7 est plus petit que
Tunité, et par conséquent A: est plus petit que i,666. Plusieurs formules ont été proposées pour relier théoriquement la valeur de k au nombre des atomes dont est formée la molécule. D'après Maxwell (2), on a
n est le nombre des atomes, E une quantité positive dépendant des actions réciproques des molécules et qui est nulle pour tous les gaz parfaits. La formule (2) de Maxwell fournit donc une limite supérieure de la valeur de A:, que Ton calcule en faisant E = o. M. Boltzmann (') a donné une autre formule
(•) Pogg. Ann., t. CLVII, p. 333.
(•) Journ. Chem. Soc., t. XIII, p. 5o'|.
C) Berichte Wiener Akad,, l. LXXIV, 1876.
5iio IL NUOVO CIMENTO.
dans laquelle p est une constante égale à 3 pour un gaz monoatomique, à 5 pour un gaz diatomique, à 5 ou à 6 pour un gaz tfiatomique, suivant la disposition des atomes dans la molécule.
Enfin, M. Otto Pilling (* ), grâce à des hypothèses particulières, trouve deux limites de A*, Tune supérieure, l'autre inférieure, pour les divers nombres d'atomes dont peut être composée la molécule. En résumé, voici les valeurs ou les limites de k proposées par les divers auteurs :
xMaXWELL. PlLLITfG.
Nombre — Boltzmann. — '^ ^ ^^
d'atomes dans Limite — Limite Limite
la molécule. supérieure de A*. Valeur de A^. supérieure de A", inférieure de A".
