ACADÉMIE DE VIENNE
q est la grandeur des surfaces de contact, g Taccéléralion de la pesanteur.
L'expérience montre que, si Ton place entre Taimant et sod
contact une lame de mica très mince et si Taimantation n'est pas
trop forte, la force portante augmente notablement de 4*^^,7 àg^^
par exemple. 11 en est de même, mais à un degré moindre, avec
.une aimantation plus intense.
A. WASSMUTIf. — Sur la chaleur spécifique du fer aimanté, et sur l'équivaleal mécanique de la diminution du magnétisme produite par la chaleur, p. 113.
M. Stefan a démontré, en 1874» ^l^^ ^^ chaleur spécifique du fer est plus grande à l'état d'aimantation qu'à l'état naturel. Appelons Ao le travail de Taimantation nécessaire pour donner au fer, pris à 0°, un moment magnétique maximum m, t la température à laquelle le moment m est nul, G, c les chaleurs spécifiques moyennes du fer aimanté ou non, I l'équivalent mécanique de la chaleur :
Ao = I(G — c)t.
L'auteur déduit de quelques expériences
G — c =r^ 2,7 X 10-* et T= 1346°.
A. WASSMUTH. — Sur une application de la théorie mécanique de la chaleur
au phénomène de l'aimantation, p. 167.
Le moment d'un milligramme de fer, soumis à une force magnétique, dépend de sa température et de la pression qu'il supporte.
Une diminution de pression, une élévation de température influent sur le moment d'un des sens opposés.
La compression dégage des quantités de chaleur à peu près égales, que le fer soit ou non aimanté.
Le fer, soumis dans le vide à une force magnétique faible, doit se refroidir. Il s'échaufferait^ au contraire, sous la pression atmosphérique et l'action d'une aimantation plus puissante.
ACADÉMIE DE VIENNE. igS
E. LECHER. — Sur l'émission et l'absorption, p. 57.
L'auteur calcule les pouvoirs absolus émîsslf et absorbant d'un corps en fonction des pouvoirs réflecteurs diflusifs et du pouvoir émissif des corps environnants.
Ed admettant que le pouvoir absorbant absolu soit constant à toutes les températures, il en conclut :
1** Qu'un corps envoie des radiations de toute réfrangibilité, quelle que soit sa température, et il trouve la confirmation de celle loi dans les travaux des physiciens sur la photométrie et la chaleur rayonnante;
•à'' La distribution dans le spectre des radiations émises est indépendante de la température.
L'auteur cite quelques expérience^ à l'appui de cette loi. II place entre deux piles formant un appareil thermométrique *diff*érentiel une lame de platine incandescente sur ses deux faces et trouve que les pouvoirs absorbants de certains corps interposés entre la lame et les piles conservent à peu près le même pouvoir absorbant, bien qu'on fasse varier la température de la lame.
Des lampes électriques à incandescence lui donnent des spectres de même qualité , quelle que soit la température; du fil de charbon.
Il conclut que le pouvoir émissif d'un corps quelconque est, pour toute température, une même fraction de la fonction qui exprime le pouvoir émissif d'un corps noir.
L. BOLTZMANN. — Photographie directe des vibrations sonores, p. 2'|2.
Le corps vibrant est une lame mince de fer, analogue à celle d'un téléphone et qui recouvre une capsule pleine d'air; elle porte, en son milieu, une lame de platine très mince, perpendiculaire à son plan et lui communique les vibrations qu'elle reçoit. On éclaire fortement la lame avec la lumière solaire et, à l'aide d'un nihToscope solaire, on forme sur un écran l'image de l'ombre Je cette lame.
En recevant la lumière sur une lentille cylindrique, on transforme
196 BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE
cette image rectiligne en un point que Ton reçoit sur un cylindre tournant recouvert d'un papier photographique sensible.
Lorsqu'on parle devant l'appareil vibrant, l'ombre se déplace et dessine sur le papier une ligne sinueuse qui correspond aux vibrations sonores.
Les voyelles donnent une sinusoïde simple ou la courbe d'interférence de deux sinusoïdes.
Les courbes des consonnes ont quelque analogie avec les figures données parla lettre r dans les expériences de M. Kœnig.
G. Gnipox.
BLLLETI^ BIBLIOGRAPHIQUE.
Philosophical Magazine.
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J. JâMIN. - PRESSIONS BAROMÉTRIQUES. 197
SUR LA DirrÉBEHCB DES PBSS8I0VS BABOKÉTBiaiFBS SI DEUX P0I1IT8
D'UHB MÊME VEETIGALE;
Par m. J. JAMIN.
Les observations barométriques faites en 1882 par Kaemtz, entre Zurich, le Righl et le Faulhorn, ont fait voir que la difTérence des pressions entre deux points superposés varie avec les saisons; qu^elle atteint son maximum en été, son minimum en hiver. Depuis cette époque, un double observatoire a été créé par M. AJluard au sommet et à la base du puy de Dôme, et des observations barométriques régulières y ont été exécutées six fois par jour sans interruption depuis plus de quatre ans : elles méritent toute confiance. J^ai voulu savoir si le fait annoncé par Kaemtz se reproduit chaque année au puy de Dôme, et j'ai calculé les mesures exécutées par M. Alluard. On les retrouve en effet avec une parfaite régularité non seulement pour les diverses saisons, mais aussi pour les diverses heures du jour, avec ce caractère constant que les diff*érences entre les pressions observées à la base et au sommet diminuent quand la température augmente et augmentent toutes les fois qu'elle décroît, de sorte qu'il y a, chaque année et chaque jour, un maximum au solstice d'été et à 3*^, et un minimum au solstice d'hiver et au moment du lever du Soleil. Voici les résultats obtenus en 1880 :
Différence* des pressions au sommet et à la base du puy de Dôme, — Aanée 1880.
C«lc. Gatc. Cale. Cale. Cale. Cale,
à xéro à zéro à xéro à zéro à zéro à zéro
et et ' et et et et
01»a. à 76o**. Obi. à 76o*". Oba. h tGo"". Oba. à 76«"*. Ob». à -eo-". Ob«. a 70<r".
Janvier.... cfi/\5 ioi,5 93,29 101,8 93,07 i02,5 92,86 102,6 93,07 101,7 93,3i loi.fi
ï'cTrier 91.^8 io3,5 91,24 102,6 90,98 io2,5 90,79 io3,8 91,11 102,7 91, nS iou4
*ï*rs 90,67 102,0 90,42 io3,o 89,77 'o3,7 89,34 io3,6 89,69 102,8 69,09 i()';»,3
V^-nl 90,57 102,8 90,52 io3,5 89,97 >o3,5 89,76 io3,6 88,90 io3,4 90,21 io>,t)
^*i 89,89 102,9 89,49 io3,5 89,14 104,1 88,71 io3,5 88,75 io3,o 89,30 102,7
Jo»n 89,26 102,9 88,86 io3,3 88,63 ioi,i 88,43 io3,5 88,55 io3,o 88,56 10^,7
JoillH 87,77 "^'^î? 8/4^ 'o3/l ®^>S^ 'o3»7 ^^»^3 '°3,7 86,69 io3,i 87,20 io:»,5
^'^ùi 87,90 102, a 87,69 io3,3 86,93 io3,a 87,02 io3,5 87,17 102,4 87,/|9 io-.>,5
Vpimbrc. 88,71 io3,8 88,45 io3,i 88,o5 io3,7 87,69 104,4 87,98 io3,o 88,39 '««76
•'-rtobre... 89,^7 103,6 89,^6 io3,3 88,96 io3,4 88,73 io3,4 88,96 102,7 89,28 io:>,8
^••^''mhrc . 91,61 102,5 91,46 102,7 9'|3^ io3,3 9Î1I9 102,0 9i,/|7 102,7 9'»^^ ">%7
l»».':cmbrc.. 9i,58 102,9 9*7^7 ,'o3,2 9«f57 io3,6 91,47 io3,6 91, 5^ io3,i 9i,6'| !(►>», 8
/. de Phys., 2* série, t. H. (Mai i883.) " 14
Les mêmes variations se retrouvent au pic du Midi, dans le centre de T Afrique, sans nul doute dans tous les pays du monde; drs lors elles dépendent d^une cause générale qu'il n'est pas difficile de constater ni de calculer : c'est la température.
Chaque couche de l'atmosphère absorbant pendant le jour une portion des rayons solaires s'échauffe et se dilate, l'ensemble s'élève et se gonfle comme un ballon ; c'est au moment du maximum d'échauffement que cette poussée est le plus marquée : elle commence au lever du Soleil, augmente jusqu'à 3** pour diminuer ensuite; alors les couches d'air s'affaissent et leur épaisseur totale décroît jusqu'au moment du lever solaire suivant. Ce gonflement et la dépression qui lui succède se font à la fois sur tous les points d'un même méridien ; peu sensibles vers les pôles, ils s'exagèrent et deviennent considérables à mesure qu'on approche du point où le Soleil est vertical à midi, à cause des grandes variations de la température. Pour avoir une idée de leur importance, il suffit de remarquer qu'au pic du Midi les diff<érences diurnes de tempérarature atteignent jusqu'à 12** dans un jour d'été et que la couche atmosphérique, épaisse en ce lieu de 2336", se dilate de '}.366 X o,oo366 x 12, ce qui équivaut à io5" environ. L'effet est encore plus marqué de l'été à l'hiver ; la température moyenne variant d'environ 22*^, le boursouflement atteint 190™. Si pourime si faible altitude il se produit de pareilles oscillations, on peut admettre qu'elles sont bien autrement considérables pour l'atmosphère entière, et l'on est conduit à reconnaître un phénomène dont le rôle est considérable : un gonflement de l'atmosphère pendant Tété, un affaissement pendant l'hiver, et chaque jour, à 3**, tout le long du méridien éclairé, une crête, une sorte de côle continue, très élevée en son milieu, plus basse vers les pôles; puis, comme réchauffement se déplace avec le Soleil, c'est une véritable marée atmosphérique, une vague roulant sur le globe qu'elle parcourt en vingt-quatre heures.
Si ces dilatations et ces contractions se faisaient exclusivement dans le sens vertical et si la pesanteur ne variait pas avec l'altitude, il n'en résulterait aucun changement de pression, parce que les couches superposées se dilateraient sans changer de poids; il n'en est pas tout à fait ainsi; les dilatations se font dans tous les sens. Il en résulte des courants intérieurs des déplacements latéraux; le tout se complique encore des diminutions de poids que les
