CENTRES DE POUSSEE

ee Fig! Plaque de 500:300% 80° er mi | 0 +— $ 60 :| ÿ dd — LS CRRSE | so | | è | | % ao D Ÿ | [ES / S 30 l | £ Ste # È :

S 0° see .

10° = Lee É 1 o° A ë +)

020 025 230 035 a40 0.45 o$0 x X=0rstence du centre de poussée au bord d'attaque en %o de là largeur de la plaque

La courbe se subdivise en deux tr:nçons complètement distincts l’un de l’autre. Le premfer A B C, relatif aux petits angles, correspond évidemment à un régime d'écoulement dans lequel les filets vont tous dans le

i* Août 1909

même sens (c'est le seul régime à considérer dans la sustentation des aéroplanes); tandis que le deuxième DEF, relatif aux grands angles, correspond à un régime très différent du premier. Dans ce régime, analogue à celui qui a lieu lorsque la plaque est exactement normale à la direction générale du courant, il y a rebroussement d'une certaine quantité de filets d'air au bord antérieur de la plaque.

Dans la région avoisinant les extrèmes C et D des courbes, les régimes sont instables ; ils se transforment facilement l’un dans l’autre.

Pour chaque position de l'axe dans la première méthode d'investigations, il n'y à qu'un seul angle d’équilibre, excepté dans le voisinage de æ = 0,416 où il y à deux valeurs de z ; les deux régimes étant alors possibles. Nous avons effectivement oblenu deux positions d'équilibre bien distinctes avec cette valeur æ = 0,416.

Chose singulière, il ny a pas d’angle d'équilibre possible entre 29 et 36° environ. Avec de tels angles d’inclinaison, un plan sustentateur, analogue à notre plaque, ne peut pas donner lieu à un état de régime stable.

Le même fait se présente avec toutes les plaques rectangulaires que nous avons soumises aux expériences, quel que soit leur profil.

Ces premiers résultats montrent que la continuité que, jusqu'à présent, on a supposée dans ces phénomènes, pour des inclinaisons croissantes de 0 à 90°, est complètement erronée.

Nous avons expérimenté d’une façon analogue d’autres surfaces. Je donnerai encore les résultats obtenus avec une plaque courbe de forme cylindrique ayant mêmes dimensions que la précédente. Le profil de cette plaque est un arc de cercle dont la tangente à l'extré- : mité fait un angle de 10° avec la corde.

Le graphique ci-après (fig. 2) traduit les résultals obtenus en disposant la plaque de façon que l'air frappe sa face concave. L’angle 4 porté en ordonnées est celui que fait la corde avec la direction de l'air.

Fig. 2

LA sv,

Pour des angles supérieurs à 15°, l'allure de la courbe est analogue à la précédente, nous retrouvons deux tronçons de courbe entièrement distincts et deux positions d'équilibre pour æ = 0.415

Pour & = 15°, æ = 0,325, c’est la position du centre de poussée la plus rapprochée du bord antérieur ; pour les angles inférieurs, en effet, il rétrograde rapidement, passe par le milieu de la plaque pour un angle voisin de 5° et continue à se rapprocher du bord de sortie.

2° Poussées

Nous nous sommes préoccupés ensuite de mesurer avec exactitude les pousssées verticale et horizontale et, dans une première série de mesures, nous avons pu vérifier que ces poussées sont bien l’une et l’autre proportionnelles au carré de la vitesse de l'air, depuis 7 à 8 m. par seconde, jusqu'à 35 m. par seconde, limites dans lesquelles nous opérions. Les graphiques <i-après (fig. 3 et 4) donnent les résultats que nous avons obtcnus avec les deux plaques précédemment définies, la

J’Aérophile du 1° Août 1909 11]

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