OÙ
La température doit varier dans cet intervalle suivant une loi linéaire en fonction du logarithme de la distance à l'axe de la tige.
La troisième figure du graphique 3 montre qu'il en est bien ainsi. La partie de la courbe assimilable à une droite est d'autant plus longue que l’on chauffe depuis plus longtemps; cette partie rectiligne subit une translation : sa pente ne change pas.
En mesurant la pente A de cette droite et en calculant g d’après l’intensité du courant, on a :
k — -T (logarithme népérien).
oTA ( OT P Tr )
Remarque. — Dans la première méthode il faut connaître la chaleur spécifique c pour calculer k, Au contraire, dans la deuxième, c n'intervient pas, car il s’agit d’un régime pseudo-permanent. Mais le cylindre chauffant peut servir à calculer c. Soit T', T” les températures à deux instants assez éloignés {', {" (par exemple le début et la fin du chauffage). On a :
arce [ KT — Tdi = q(t — ).
On déduit € d'une intégration graphique.
Inversement, si l’on suppose c connu, on peut calculer la densité p d’après les seules mesures de température.
3. Méthode de la sphère chauffante (surfaces isothermes sphériques). — J'ai emplové des sphères de différents diamèmètres, chauffées intérieurement par une résistance; plusieurs couples permettent de suivre la variation de température à différentes distances / du centre de la sphère.
Si on lance un courant constant dans la résistance, on constate que les températures des divers couples tendent toutes vers une limite, atteinte, en pratique, d'autant plus vite que le couple est plus près de la sphère.
Ecrivons que le régime permanent est établi. Si q est la quantité de chaleur dégagée par la sphère pendant l’unité de temps, on aura :
Spas a q = hrkl De ce qui donne :
LT T7 ee hrkl
L'accroissement limite de température est inversement proportionnel à la distance au centre de la sphère.
On peut le vérifier approximativement, mais pas dans de larges limites. Pour calculer k, le mieux est d'employer denx couples, l’un (1) à la surface de la sphère, l’autre (2) à quelques centimètres. On a : :
hu — 1 jo q 1 2 ET; — T}) db
4. Résultats. — Il serait trop long d’exposer ici les applications pratiques de ces méthodes ; je me contente de les indiquer. Pour la première méthode, je me servais des graphiques de variation naturelle de la neige; mais je n’utilisais que les températures nocturnes, afin d'éviter l'erreur provenant du rayonnement solaire. Le nombre des graphiques (ou enregistrements) utilisables est faible. Pour les deux autres méthodes, je plaçais, pendant une tourmente, le cylindre ou la sphère dans une tranchée de neige qui se comblait rapidement; je les laissais plusieurs jours dans cette neige fraîche qui se tassait peu à peu, et faisais de temps en temps une détermination de conductibilité. La densité, pour chacune de ces déterminations se déduisait du tassement, étudié à l’aide de repères.
Les principaux résultats de ces trois méthodes sont rassemblés dans les tableaux 1, 2 et 3.
Pour comparer les résultats de ces différentes méthodes, on peut remarquer que, pour des neiges différentes mais de
même densité :
1° L'une quelconque des méthodes (au moins les deux premières qui sont les plus précises) donne des valeurs de k voisines ;
>0 Les différentes méthodes donnent aussi des résultats Voisins.
Il semble donc permis de conclure que :
1° Les différentes méthodes donneraient des résultats voisins pour une même neige ;
>0 La conductibilité calorifique de la neige ne dépend guère que de sa densité.
TaBLeau Î
Conductibilité calorifique de la neige.
re méthode (Variations naturelles).
Conductibilité Emplacement Date Heure Densité (petites calories cm. sec. 10— 5)
0,00€ 1 Terrasse 6 février l cs Fe du Pic du Midi 1929 Cr 0,18 27 0,22 45 Cirque du Glacier | 29 sept. d'Ossoue (Névé) 1929 2h. 0,59 280 Terrasse :
du Pic du Midi |12 février Lis ee (enregistrement 1930 Rene r) CET 28 photographique) 0:19 28 Id. nie oh.et2h.| 0,20 32 Id. ar 5 h. 0,23 23 La 16,17avril 2 1931 23h.et3h.|] o,4e 124 Id. ARE 1h 0,27 43
L'ÉCONOMIE RADIO-THERMIQUE DES CHAMPS DE NEIGE 23 TagLeau Il
Conductibilité calorifique de la neige.
2e méthode (Cylindre chauffant).
Es les seules | cm. sec. 107) te mesures de ; température
Densité NE 1 Conductibilité Période | Série Date ae d’après |{petites calories d’après
A £ 7 fév. 1929 0,27 68 9 0,27 64
B 1 |1o fév. 1929 0,165 0,143 27 - 2 PT 0,188 2) Ne (Fee 0,211 0,186 32
CG 1 |16 fév. 1929 0,254 0,179 4h ; SALE 0,261 0,23 50 3 |r9 0,269 48
(on EN 0,271 0,29 59
D 1 |27 fév. 1929 0,213 45 2 a mars 0,239 5r
5 6 0,262 Bt
E I 6 avril 1929| 0,306 46 2 8 0,333 50
F 1 3 mai 192€ 0 204 0,12 4o 2 A " 0,232 0,15 45
