LA EME

aradiochroïques ne correspond plus aux données et aux faits expérimentaux actuels. L'aluminium présente, en effet, dans le domaine spectral qui nous occupe, une absorption normale, tandis que l'argent présente une absorption fortement sélective commençant vers À = 0,49 A°.

À partir de cette longueur d'onde, l'argent absorbe de moïns en moins. L'expérience a d’ailleurs montré que pour des rayons très mous, au-dessous de 1° Benoist, ou très durs, au-dessus de 10° Benoist, les indications du radiochromomètre ne sont plus utilisables. Or, 12° Benoist correspondent à 30 cm. d'étincelle équivalente, soit environ 139.000 volts, tension qui, dans les générateurs actuels, est largement dépassée.

De nombreuses modifications, n'ayant d’ailleurs en rien amélioré la précision, ont été apportées à cet appareil type.

Ropiquet, dans le but de faciliter la lecture de l'égalité de transparence, place chaque disque d’aluminium concentriquement à un disque d'argent.

Wehnelt remplace le dispositif circulaire de Benoist par une plaque d’AT. taillée en coin, d'épaisseur croissante de o m/m 1 à 16 m/m et de 200 m/m de long, la lame d’argent ayant 1 m/m d'épaisseur. On aurait ainsi de meilleurs contrastes.

Walther substitue une série géométrique d’épaisseur d'Al à la série arithmétique de Benoist.

Duane emploie comme écran sélectif le cuivre au lieu de l'argent et détermine la longueur d'onde ef-

fective par lé contraste d'absorption entre l'AI et le Cu, la mesure d'absorption se faisant par la méthode ionométrique. Cet appareil était utilisable pour des rayons très durs. |

Glocker a décrit un qualitomètre basé sur l’émission secondaire caractéristique. L'appareil comporlc cinq radiateurs secondaires composés de métaux de poids atomique différent. Sous l’action d'un rayonnement de longueur d'onde approprié, une émission caractéristique se produit, et, comme cette émission caractéristique de chaque métal correspond à un certain domaine de longueur d'onde, l’intensité de ces radiations, évaluées par une méthode phoiographique, permet la mesure de la longueur d’onde moyenne. Cet appareil paraît d'un maniement difficile et délicat et semble peu propre à des mesures pratiques, faciles et précises.

En qualitométrie, comme en tant d’autres branches de la radiologie, nous sommes redevables à Villars d'une solution intéressante et originale, le radioscléromètre ; voici la description qu'il en donne

« En principe, cet appareil est constitué par un condensateur double, à armature centrale commune, qui sert de récepteur au rayonnement. L'armature centrale, qui sert de filtre aux rayons x, communique avec l'aiguille d'un électromètre dont les quadrants communiquent avec les deux armatures du condensateur et avec une source à potentiel fixe.

Si on envoie normalement dans le condensateur,

du côté de la première armature, un faisceau de rayons x, l'aiguille prendra une position d’équilibre exactement déterminée par le rapport des intensités d’ionisation produites de chaque côté de l'armature centrale, autrement dit par le rapport de la quantité de rayons qui a passé au travers du filtre, à la quantité totale de rayons admise. Ce rapport ne dépend que du degré de pénétration du ’ “rayonnement étudié.

Fic. 9.

Les indications fournies par l’appareil ne dépendent en aueune façon de l'intensité du rayonnement “eu de sa quantité : la position de l'aiguille reste fixe

quand on fait varier l'éloignement de l'ampoule, et ne dépend pas non plus du temps de fonctionnement, donc de Ja quantité.

-$i-on intercale une feuille de métal entre le tube et l'appareil, cette filtration se traduira par une déviation de l'aiguille.

Le rapport des ionisations en A. B. et À. C. est rigoureusement indépendant des valeurs absolues de ces ionisations, c’est-à-dire des rayons incidents ; quelle que soit cette intensité, la lame A A° affaiblit, dans un rapport invariable, chacune des espèces de rayons dont se compose le faisceau étudié, et les intensités en A. B. et À. C. conservent leurs valeurs relatives quand on modifie l'intensité absolue du faisceau incident. Le rapport des ionisations entre À. B. et À. C. ne dépendra donc pas de l'intensité

des rayons incidents, mais seulement de leur pou-

voir pénétrant, de leur dureté, et pourra ainsi servir à mesurer Ce Pouvoir.

C'est ici qu'intervient l’électromètre ; le potentiel de la lame A. A’ variera, en effet, suivant le rapport des ionisations et la qualité correspondante du faisceau de rayons x. L'aiguille E se déplacera en suivant exactement les variatigns de ce potentiel et il suffira de munir cette pre d'un index pour pouvoir lire directement; sur un cadran oradué, le rapport des ionisations en À. B. et A. C., c’est-à-dire le pouvoir pénétrant cherché.

Tout se passe comme si l'aiguille E était reliée par deux résistances R'et R° à deux points B et C, main-

tenus à des potentiels fixes, Le potentiel de E dépendant alors du rapport de R et R’' et non des valeurs absolues de ces résistances.

ep tte

Des difficultés de construction ont malheureusement empêché la diffusion de cet appareil qui n’a pas quitté le laboratoire. f

On peut qualifier le rayonnemént par son coefficient d'absorption dans ‘un -milieu dont la composition se | rapproche de celle du milieu dont la composition se rapproche de celle du corps humain, l’eau pure par exemple, méthode très utilisée par Dessauer et son école, ou par le rapport de deux mesures faites, l’une en surface, l’autre après la traversée d’une épaisseur connue d'un corps de composition constante, sans absorption sélective dans le domaine spectral envisagé ; c'est ce que l’on appelle le taux de transmission, qui sera d'autant plus élevé que ?X Sera plus court.

A. Béclère et [. Solomon ont conçu un étalonneur ionométrique qui permet d'effectuer rapidement cette mesure. du taux de transmission dans des conditions géométriques bien définies et fixées par la Société de Radiologie, en tenant compte non seulement de la surface, mais du volume irradié : filtration sur o m/m 5 cuivre ; distance anticathode surface de l’eau 30 cm.; diamètre de Ia porte d’'entrée, 10 cm.

Cet étalonneur est constitué par une cuve en cel- luloïä de o m. 19 de côté se trouvant dans une caisse de bois doublée extérieurement de plomb. Des orifices circulaires de la dimension d'une chambre &'ionisalion et prolongés par des tubes également en celluloïd permettent l'introduction de la chambre à différents niveaux (de > en 2 em. jusqu'à 12 cm.) de la surface de la cuve, préalablement remplie d'eau. Dans'ces conditions, si t est le temps que met la feuille de l’électroscope pour tomber de n divisions, la chambre étant placée dans la tubulure supérieure, et € le temps de chute pour un nombre de divisions égal, la chambre étant dans

une tubulure inférieure, le taux de transmission

sera donné par Far X 100, et caractérisera, au

point de vue qualitatif, le rayonnement employé. En se plaçant dans les conditions énoncées ci-dessus, le taux de transmission est toujours dans le même rapport avec la longueur d'onde.

Des erreurs peuvent se glisser dans la détermina-

üon du taux de transmission ; on peut craindre que le résultat ne soit faussé par une différence de qualité en surface et en profondeur : le rayonnement reçu en profondeur, qui reçoit un appoint de rayons äispersés, donc de X plus grande que le rayonnement incident, doit être un peu plus mou que celui reçu en surface. Dauvillier :estime, après détermination spectrométrique, que cette erreur est parfaitement négligeable. |

D'autre part, l'introduction d’une chambre n'ayant pas le même pouvoir absorbant que le milieu ambiant doit influer sur la répartition du rayonnement et Failla estime que celte cause d’erreur peut atteindre 4 %. Le taux de transmission est, en effet, toujours supérieur à celui que donne la loi d'absorption, et la différence s’accentue avec la dureté des rayons. Nous avons vu, en effet, en étudiant l'absorption, que dans le cas de très courtes à et d’éléments légers, l'absorption par diffusion tient la place prépondérante dans le phénomène global de labscrption masquant l'absorption par fluorescence, seule révélatrice de la qualité äu rayonnement, et qui finit par être trop faible pour être décelée. Dans le cas présent, chacune des mesures effectuées, indique, outre l’énergie directement reçue du tube un appoint de rayons dispersés provenant de tous les points de la masse d’eau irradiée, appoint évidemment plus important en profondeur qu'en surface et dont l'importance, qui peut atteindre 80 % de la dose incidente, a été mise en évidence, surtout par les travaux de Friedrich.

pres Go ==

En supposant même que les conditions d'irradialion soient slantardisées, une source d'erreurs inévitables provient du trouble apporté .par la diffusion dans l'évaluation exacte du taux de transmission. ,

Pour un rayonnement très pénétrant, l’affaiblissement du rayonnement dans les couches successives de matière est dû surtout à la diffusion. L’'absorption totale est, en effet, la somme de deux termes, l’absorption par fluorescence et l'absorption par

Huston EP A ES re] le]

Seule l'absorption vraie où absorption par fluorescence est proportionnelle à %, tandis que l'absorption par diffusion varie peu, au contraire, avec. la longueur d'onde, äü moins dans un domaine spectral assez étendu. Pour l'eau, par exemple,

0 9 MOT Où P Un simple calcul numérique montre que pour :

À = AA, soit 12.350 volts Ë — 2,3.1° + 0,18 — 2,41 g u

On peut se rendre compte qu'à partir de 120.060 volls presque toute la diminution de l'intensité de la radiation ést due à la dispersion tandis que le coefficient d'absorption par fluorescence de-