c?s + r\) = 0,8 . 3C« . 8 . Ajj -4- Y

comme abscisses. A partir du peint 0 on tracera, pour d'autres trajets dans l'air o„ des rayons dont les distances à Taxe des ordonnées seront égales à

0,8.aC«(8. A'i — 0, .*„).

Portons maintenant les f. m. m. .V> ^v ^t ^fyi en abscisses entie la caractéristique de passage et les rayons correspondants o„

comme Tindique la figure 357. Les ordonnées coupées donnent les champs

je,v = 5 400 aCv = 7 000 Xv. = 8 350 gauss.

En multipliant ces champs par les sections correspondantes des tuhes de force on obtient les flux linéaires suivants, en maxwells pai- cm de longueur d'armature :

4>,v = Je,v . 7i in 5400 . I =z 5400 maxwells : cm ♦v = 3ev . kl = 7000 . ! = 7000 — *v, =z JCti . /m = 8350 . 0,8 = 6650

On a, en conséquence, pour les flux issus des diverses sections i, 2, 3, 4, etc., des becs polaires :

*^ = *p + *i = 2860 + 8510= 5370 maxwells *ii=*4 + *ii = 5370 + 3180= 8550 — *5 = *, + *iii= 8550 + 4350 = 12900 — ^4 = *, + *iv = 42900 + 5400 =18300 — *, = *^ + *y =18300 + 7000 = 25300 — ♦« = *5 +• 4»vi 1= 25300 + 6650 = 31 950 —

D'après la courbe de magnétisme 6 = f (35^»), page 256 du tome I, on relève, comme induction correspondant à la force magnétisante tp ^^ 745 A-t : cm, cB^ == 22300 gauss, et l'on en déduit

pour les sections linéaires des becs polaires en cm^ par cm 4e Iongueur d'armature aux différents points du bec polaire.

Avec ces sections comme point de départ on déterminera alors le contour-limite extérieur du bec polaire, comme l'indique aussi la figure 356 dans laquelle notamment le bec polaire est représenté en grandeur d'exécutien. Il convient d'ailleurs de remarquer que

les tôles y sont, d'une sur deux, coupées suivant pq. De ce bec

émane un flux

*6e = A . *, = 36 . 31950 = !,15 . 10* maxwells

qui pénètre Tarmature. Si O est le flux total par pôle, à vide, celui qui pénètre l'armature à travers la surface 6 . /| a pour valeur : *bo = * — *ee = (13,6 — 1,15) . 10» = 12,45 . 10« maxwells.

La partie de l'arc polaire concentrique avec l'armature est, par suite,

^bo 12,45 . 10« ,^

^"^lënr^ 8600.36 =^'^"^'

L'épanouissement polaire étant complètement déterminé, on pourra alors tracer la courbe de champ à vide (courbe I, Gg. 358). Dans la partie de l'épanouissement concentrique à Tarmature la valeur de l'intensité de champ est constante et égale à ?Cto = 8600 gauss. Les flux ^i, ^n, ^m des tubes de force individuels du bec d'entrée sont connus et l'on en déduit les intensités de champ sous le bec polaire

3e. = ^ = ^^ = 1930 gauss bg *"»

alors que les intensités de champ ^Civ» ^v» ^vi ont déjà été précédemment obtenues (page 393) .

Les intensités de champ au bec de sortie se déterminent d'après le tracé des tubes de force par le procédé habituel (Voir p. 243 du tome I).

Pour construire la courbe de champ en charge, nous supposerons préalablement que la zone neutre d-e du champ additionnel coïncide avec l'axe de la pièce polaire. On calculera alors la caractéristique de passage pour la partie concentrique de l'épanouissement. Le bec polaire d'entrée est si fortement désaturé en charge qu'on pourra en négliger la saturation. On a, en effet,