II

FitJ. 136.

tiO LA TECHNIQUE DES COURAiNTS ALTERNATIFS

leurs représentant les fuites étant en concordance de phase avec les vecteurs des flux respectifs et, par conséquent, avec les ampères-tours correspondants, on peut représenter ces fuites par un certain nombre d'ampères-lours, en tenant compte que, pour l'induit, par exemple,

- 'iî).

L'alternateur étant en court circuit, 4>r prend une valeur très petite, comme on Ta déjà fait remarquer, parce que ^2 ^^ presque en opposition de phase par rapporta ^j, et alors, sans erreur sensible, on peut prendre {fig. 136, b) :

ril == ^2 + f2,

pourvu que 9^ soit exprimé en unités convenables, comme cela a été expliqué.

Ceci établi, on peut donc dire que, dans un alternateur en court circuit, les ampères-tours de l'inducteur sont presque complètenient équilibrés par les ampères-tours de V induit ajoutés à ceux qui correspondent aux fuites magnétiques dans finduit.

107. Les ampères-tours inducteurs se calculent facilement d'après le type d'alternateur, connaissant la forme du circuit magnétique, la qualité des matières employées, le nombre de spires des bobines d'excitation et Tintensité du courant qui les traverse.

Pour calculer les ampères-lours de l'induit, on a recours à des formules établies d'après les considérations qui suivent, en utilisant la conception des ampères-tours équivalents. Il faut entendre par ampères-tours équivalents les ampèrestours d'une bobine unique à courant continu embrassant la largeur du flux et pouvant faire passer, avec la môme réluctance, le môme flux total avec une induction constante au lieu d'une induction sinusoïdale.

Soit, pour rendre l'explication plus simple, un enroulement

ALTERNATEURS

triphasé [fig, 137) parcouru par un système de courants triphasés produisant un champ magnétique résultant d'intensité constante. Si on considère le moment où un des courants a une valeur nulle, par exemple le courant III, les deux autres sont alors de sens contraire et ont une intensité ayant pour valeur

/oÇ = 0,867/o,

FiG. 137.

/^ représentant toujours la valeur maximum.

En exprimant la valeur des deux courants I et II, à l'instant considéré, en fonction des valeurs efficaces, on a :

Le champ produit par le courant I a la direction .IC^ et celui produit par le courant H, la direction 3Co. Ces deux champs sont décalés l'un par rapport à l'autre de 60** et le champ résultant est je.

Les ampères-tours correspondant à ce champ résultant sont,

N en représentant par /i = ~ le nombre de spires par phase,