LA

Ponte

Quant aux équations (29) et (30), elles deviennent :

v=P sin (wt+ gs) + Q sin (wt— q2) i= P'sin (wt+ 45) + Q’sin (wl— q2).

Écrivons maintenant que ces valeurs de v et de 1 satis=

font à la relation (23). On aura :

qg{P" cos (ot + gz) —Q" cos (wt—q2)]

ps ute cos (w {+ q5) + Q cos (wt — qz)].

La relation (23) devant être satisfaite quelles que soient les valeurs de z et de é, on aura :

Appliquons maintenant ces résultats à une antenne reliée au sol par son extrémité inférieure que nous prendrons pour origine. Pour £— 0, on doit avoir constamment v—0, ce qui donne :

Les valeurs de v et de # deviennent alors :

u = 2 P sin g£ cos wt

2wq P q

cos g£ Sin w.

C'est-à-dire que l’on a des ondes stationnaires donnant des nœuds, pour le potentiel, aux points où sin gs —0 et, pour l’intensité, aux points où cos gs —0. On voit de plus que l'intensité est en avance d’un quart de période sur le potentiel.

Soit maintenant & la longueur totale de l'antenne. Pour £— a, on doit avoir — 0. Il faut donc que cos ga

; ; A 1: : 2 ù . T soit nul, c’est-à-dire que ga soit un multiple impair de à

Prenons :