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vitesse, qui renvoie l’image de l’étincelle sur une plaque photographique. Cette image est alors décomposée en plusieurs traits équidistants, correspondant à chacune des oscillations ; connaissant la vitesse de rotation du miroir, sa distance à la plaque photographique et la distance de deux traits consécutifs, on en déduit facilement le temps qui s’est écoulé entre les deux, c’est-à-dire la période. Ce procédé a été employé par Feddersen, Descombes, Tissot.

Il est généralement plus facile d'employer des procédés indirects pour la mesure des longueurs d’onde. Ces procédés consistent à mettre en résonance, avec le circuit

étudié, un autre circuit dont les formes géométriques rendent facile le calcul des éléments, capacité et selfinduction, et par suite de la longueur d’onde, ou bien un autre circuit qui a été préalablement étalonné.

Le problème de la mesure des longueurs d'onde revient donc à consütuer des circuits étalons dont on peut déterminer facilement les éléments ou la longueur d'onde.

Le plus simple est évidemment un circuit linéaire. On peut, comme nous l'avons fait dès 1901, prendre un fil linéaire horizontal placé à une hauteur assez grande pour que l'influence du sol soit négligeable.

Pour mesurer la longueur d’onde d’un circuit KSC (fig. 24), on le fait agir sur un fil horizontal coupé en son milieu par un ampèremètre thermique H.

En allongeant progressivement de quantités égales chacune des moitiés de L, on constate que l’intensité indiquée par l’ampèremètre augmente peu: à peu jusqu’à

un certain maximum, puis diminue pour augmenter de nouveau et ainsi de suite. La différence des longueurs totales du fil qui correspondent à deux maximums consécutifs de l’intensité est évidemment égale à la longueur d'onde. Plus simplement, la longueur d’onde est égale au double de la longueur totale du fil qui correspond au premier maximum.

Ce. procédé n’est pratique que pour des longueurs

d'onde courtes. On peut d’ailleurs le simplifier en rempla-

çant une des moitiés du fil par une mise à la terre (fig. 25).

Dans le cas où le circuit à mesurer est une antenne A, on peut placer le fil horizontal L (fig. 26) en dérivation en un point voisin de la prise de la terre.

Ge procédé a été également employé par Slaby, mais il résulte des travaux de Wien et de Drude que son approximation n’est que de l’ordre de 6 à 10 p. 100.

Drude à montré qu'il était préférable de placer les

ww) deux fils de la figure 24 parallèlement (fig. 27), sauf à nl les replier lorsque les longueurs deviennent trop grandes. eu | Deux ponts p et p' réunissent les deux fils, p est fixe,

ae p' mobile. Le circuit à mesurer étant placé à proximité de p, on déplace p', ainsi qu’un tube à vide V, placé au

= —= Eee CCE

us | ps | \ ( P | F K S 4 té f C Ë Fig427:

le | milieu de l'intervalle de p à p', jusqu’à ce que la lumi- Ë

| nescence soit maximum. La longueur d'onde est alors égale à la longueur totale des deux fils et des deux ponts. ! Lorsque les longueurs d'onde deviennent trop grandes

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Fig. 28.

pour que l’on puisse faire usage de circuits linéaires pour les mesures, on emploie des circuits contenant une self et une capacité telles qu’elles soient faciles à calculer ou à mesurer.

Drude a proposé l’emploi d’un circuit rectangulaire allongé, dont les grands côtés peuvent être diminués ou augmentés au moyen de coulisses; ce circuit est fermé sur un condensateur à air. Les résonances sont reconnues

(= RS Et

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