Tissot, l'èse pour le doctorat

hyperbole équilatère, asymptote à l'axe des æ et à une verticale qui coupe la courbe en un certain point. Soient XY les coordonnées de ce point, menons une corde horizontale quelconque et désignons par à, b, ce, d les segments découpés par la courbe de résonance sur cette corde et sur l’asymptote.

On démontre que, si y est le décrément du circuit à étudier, y’ celui du circuit variable, on a la relation :

| VER Re Vi de

Si l’on modifie les éléments du circuit variable de manière à changer son amortissement et à lui donner une valeur +”, on aura de même, en construisant une nouelle courbe :

TR de

Enfin, on démontre que l’on a en outre la relation: HG HN = G + 7)

On aura donc trois équations entre y, y et y” d’où l’on pourra déduire la valeur de 7.

Lorsqu'on connaît le décrément logarithmique, on peut en déduire le nombre des oscillations produites par une décharge. Théoriquement, ce nombre est infini, mais dans la pratique on néglige les oscillations dont l’intensité est tombée au-dessous d’une certaine fraction, par

exemple a de l'intensité de la première oscillation.

Dans ce cas, le nombre des oscillations de la décharge est, d’après Fleming :

Suivant le même auteur, le décrément dans un circuit

fermé, employé pour lexcitation des antennes, est de l’ordre de 0,02 à 0,002. Au contraire, dans une antenne, il est de l’ordre de 0,2 à 0,4. Dans ce dernier cas, l’amortissement est dû presque exclusivement au rayonnement d'énergie qui constitue le travail utile,

Pour représenter l’amortissement dû à la radiation, Hertz à donné la formule suivante :

dans laquelle 2 est la hauteur de l'antenne et d son diamètre. Les logarithmes employés dans cette formule sont les logarithmes ordinaires.

Ainsi, pour une antenne de 50 m faite en fil de 2,5 mm de diamètre, le décrément de radiation serait égal à 0,12.

Pour une antenne ordinaire chargée de manière à donner une étincelle de 5 mm, Fleming évalue à 10 la valeur du rapport du décrément dû à la radiation, au

décrément dû à la résistance. Si nous considérons une

5 000 cinquante fois par seconde à 15 000 volts, sa puissance serait de 1,25 watt. La puissance radiée ne serait donc que de 1 watt environ. On voit par là combien le rendement total est faible, car, pour obtenir la charge de lantenne dans ces conditions, il faut dépenser 10 ampères sous 16 volts au primaire de la bobine, soit 160 watts. Le rendement total n’est donc que de 0,6 p. 100.

antenne de capacité égale à de microfarad, chargée

Mesure des longueurs d'onde. — N convient de remarquer tout d’abord qu’un mouvement vibratoire ne peut être défini par sa longueur d'onde qu’à la condition de spécifier le milieu dans lequel les ondes se propagent. II serait préférable, pour éviter toute confusion, de définir le mouvement vibratoire par sa période. L’habitude a prévalu de le désigner par sa longueur d'onde dans Pair.

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7h LA TÉLÉGRAPHIE SANS FIL

La mesure des longueurs d’onde peut se faire par deux sortes de procédés ; les procédés directs et les procédés indirects.

Une première méthode consiste à mesurer ou à calculer les éléments, capacité et self-induction, du circuit qui sert à la production des ondes et à déduire la lonqueur d'onde de la formule de Thomson :

T—2+ VLC.

Si Let C sont mesurées en unités CGS, cette formule donnera T en secondes. Il en serait d’ailleurs de même si L et C étaient évaluées en unités pratiques, puisque l'unité pratique de self-induction vaut 10° unités CGS et que lunité pratique de capacité vaut 10 —? unités CGS.

On a alors pour longueur d’onde :

al en CU

Si nous prenons, pour la vitesse de propagation # la valeur 3 x 10%, le produit C4? n’est autre chose que la capacité en unités électrostatiques. On peut donc écrire :

Var NEC,

à la condition d’exprimer L en unités CGS électromagnétiques et C en unités CGS électrostatiques. Comme 4 représente alors la vitesse de la lumière en centimètres par seconde, cette formule donne la longueur d’onde } en centimètres.

Le plus souvent on est obligé de mesurer directement les quantités C et L. C’est seulement pour des circuits de formes très simples que ces quantités peuvent être calculées en fonction des dimensions du circuit.

On peut aussi mesurer directement la période par la méthode du miroir tournant et en déduire la longueur d'onde. Pour cela, on place, devant l’étincelle du circuit oscillant à mesurer, un miroir tournant à une très grande