Turparn, Les Applications des ondes électriques

DEEE TPE APR RPNISASS

risation du diélectrique qui persiste après que l’action a cessé. Mais alors on ne voit pas pourquoi le même fait ne se produirait pas avec les cohéreurs autodécohérents. De plus, quelle serait aussi la cause des chaînes de limaille coustatées en particulier par M. Tommasina ? Enfin, elle est impuissante pour les anticohéreurs.

L'hypothèse de M. Lodge, prévue d’ailleurs auparavant par M. Branly, rend au contraire bien compte de ce dernier phénomène : sous l’action d’ondes électriques, il jaillit entre les conducteurs en contact imparfait de petites étincelles qui entraînent un peu de matière, produisent une petite soudure et assurent ainsi le contact. Un choc aura donc pour effet de rompre ces soudures et de ramener les contacts dans leur situation primitive. Cette explication rend parfaitement compte du fonctionnement des cohéreurs ordinaires, et elle est confirmée par l'observation des chaînes formées dans les cohéreurs à limailles. Elle peut aussi rendre compte de ce qui se passe dans les cohéreurs à diélectrique solide et dans certains cohéreurs autodécohérents. Dans ce dernier cas, il suffirait d’admettre que les ponts conducteurs formés par la matière sont détruits instantanément, en raison de la nature même des corps conducteurs, charbon, eau acidulée, par exemple. Mais, dans le cas de corps métalliques tels qu’un fragment de mousse de platine compris entre deux électrodes métalliques, on ne voit pas pourquoi la soudure ne serait pas stable, et pourtant nous sommes arrivés, bien qu'avec une certaine difficulté, à obtenir par ce moyen un cohéreur autodécohérent très sensible. Les instruments de Popoff, fragments d’acier oxydé compris entre électrodes de platine, sont dans le même cas.

M. Righi a fait, en outre, une seconde hypothèse : les grains de limaille sont orientés et amenés au contact, sous l’action des ondes électriques. Plusieurs physiciens ont appuyé cette hypothèse par l'observation de réels mouve-

ments de limaille sous l’action d’ondes extrémement puissantes. Mais il semble que ce fait soit produit par une action secondaire (*), qui ne se présente pas dans le cas d'ondes de très faible énergie. Nombre d’expérimentateurs ont constaté l'absence absolue de mouvement dans ce dernier cas. Cette hypothèse, qui est d’ailleurs en défaut dans le cas de cohéreurs à billes ou de cohéreurs à diélectrique solide et de cohéreurs autodécohérents, ne rend compte d’aucun phénomène, et elle paraît absolument inulile.

Aucune de ces explications ne permet, de plus, de se rendre compte du fonctionnement des anticohéreurs.

M. Tommasina, auquel on doit de remarquables expériences sur cette question, a fait une étude très complète des différents cohéreurs et anticohéreurs, et arrive aux conclusions suivantes : « La cause du phénomène de cohérence est une différence de potentiel qui produit un minuscule champ électrostatique, lequel donne lieu à tous les effets connus comme conséquences d’un champ oscillant compliqué par l’action d’un courant continu, lequel est modifié à chaque accroissement instantané du potentiel, c’est-à-dire à chaque oscillation. Cette modification est due à une polarisation qui se propage de grain à grain ; s’il y a possibilité de mouvement, les particules s’orientent, s’alignent, adhèrent; on a dans ce cas les cohéreurs ordinaires. Lorsqu'il y a des particules d’oxyde ou d’autres poudres plus ou moins diélectriques, cellesci se polarisent également sous l’action des ondes her- {ziennes et interviennent en formant des ponts ou des chaînons moins conducteurs, ce qui donne lieu à des effets négatifs. Il y a dans ce cas des anticohéreurs auto-

1. Cette action peut être la suivante : lorsque des étincelles nombreuses et puissantes jaillissent entre les grains de limaille, le diélectrique compris entre ceux-ci occupe, pendant la production des étincelles, un volume moindre ; il est donc comprimé ct par conséquent peut produire en se détendant un mouvement des limailles.

| décohérents. Lorsque la nature même de la substance le pl permet, les ponts conducteurs sont détruits au fur et à pl mesure de leur formation et l’on a les cohéreurs autodé- Li

cohérents. Enfin, si la couche interposée entre les corps | en contact imparfait peut subir une action électrolytique, 1e

on a encore des anticohéreurs autodécohérents. » pl

En laissant de côté l’hypothèse, inutile et contredite il par certaines expériences, du mouvement des corps en fl contact imparfait, il semble que toutes les théories expo- L sées plus haut peuvent se concilier de la manière sui-

rante. ll I convient de faire ressortir, tout d’abord, qu’il A n’y a pas lieu de faire intervenir directement, dans la ln

théorie, l’action d’ondes hertziennes, car on obtient des til

effets identiques en faisant varier, par un moyen quel- Li conque, la différence de potentiel aux extrémités du Li contact imparfait, par exemple en modifiant la force électromotrice de la pile du circuit dans lequel il est \ intercalé. il

Pour simplifier l’exposition, supposons que l’on em- |

ploie un contact unique, c’est-à-dire formé de deux con- il ducteurs seulement. Le contact imparfait étant plongé dans un diélectrique, si l’on établit une différence de po- d tentiel déterminée entre les deux corps conducteurs, et 1 qu’on les rapproche peu à peu, le diélectrique sera réduit en couche de plus en plus mince entre les deux surfaces en regard. Le petit condensateur ainsi formé augmentera peu à peu de capacité et l’on conçoit qu’à un moment déterminé, il ait la charge maximum qu’il peut supporter, étant données la différence de potentiel établie entre ses armatures et l’épaisseur du diélectrique. Si l’on augmente, à ce moment, cette différence de potentiel par un moyen quelconque, le condensateur crève et il se produit une soudure entre les deux conducteurs, grâce à un entraînement de matière : c’est le cas des cohéreurs ordi-

naires. À Ja vérité, la résistance n’est pas toujours ou

pratiquement infinie ou pratiquement nulle; elle prend parfois une valeur mesurable, bien que très grande, lorsqu'on rapproche convenablement les conducteurs. On peut admettre que, sous une couche très mince, l’on atteint la limite de cohésion diélectrique de M. Bouty, pour cette épaisseur et la différence de potentiel existante; avant de livrer passage à l’étincelle, le diélectrique se laisse traverser par un effluve qui est la cause de la conductibilité constatée (”), et l’étincelle ne jaillit que lorsque la différence de potentiel est suffisamment augmentée pour chasser le diélectrique (?)[ce fait a été observé souvent avec des distances explosives notables et de hauts potentiels]. Suivant l’adhérence du diélectrique aux conducteurs, cet effluve peut être plus ou moins renforcé, à mesure que l’on augmente la différence de potentiel, avant de livrer passage à l’étincelle.

Lorsque cette limite est suffisamment étendue, en raison de la nature des corps employés, une augmentation

faible de potentiel sera suivie d’une augmentation de

l’effluve et, par suite, de la conductibilité du contact

avec retour à l’état initial, grâce à l’élasticité du diélectrique, lorsque la différence de potentiel sera ramenée à

sa valeur primitive ; c’est le cas des cohéreurs autodéco-

hérents (?).

1. M. Villard a vérifié que l’effluve des tubes à vide est conducteur, en plongeant dans cet effluve deux électrodes mises en circuit avec un galvanomètre et une force électromotrice de x volt.

2. L'éxpérience suivante, due à M. Rochefort, donne une nouvelle force à cette théorie: si l’on soumet un cohéreur à électrodes ct limaille de fer, à l’action d'ondes hertziennes de faible intensité, il se comporte comme un autodécohérent, c’est-à-dire qu’il reprend sa résistance primitive sans qu'il soit nécessaire de lui donner un choc. Si, au contraire, les ondes sont énergiques, la chute de résistance produite est persistante, et il faut un choc pour ramener cette résistance à sa valeur initiale.

3. La conductibilité du diélectrique, dans ces conditions, paraît être démontrée par l'expérience ci-après, déjà signalée par l’un de nous au Congrès des électriciens de 1900 :

Une rondelle de charbon très dur, parfaitement polie, est fixée sur une petite planchette légère, en même temps qu'une potence en cuivre dont lex-

Po TAN ON CIRE EE ER RES L°

A l’appui de cette manière de voir sur l'influence de l’adhérence du diélectrique avec les conducteurs, nous citerons l'expérience qui consiste à réaliser un cohéreur au moyen d’un fragment de mousse de platine compris entre deux électrodes métalliques : le cohéreur obtenu est autodécohérent, alors qu’on obtient toujours un cohéreur ordinaire avec un fragment de platine fondu. De plus, sauf dans certains cas où le phénomène a un caractère fugace, les cohéreurs autodécohérents sont obtenus au moyen de corps ayant une porosité considérable, le charbon par exemple, c’est-à-dire de corps dont les surfaces pénètrent, en quelque sorte, le diélectrique.

Lorsqu'on remplace le diélectrique par un électrolyte, celui-ci est plus ou moins décomposé suivant la différence de potentiel existante ; les gaz mis en liberté augmentent la résistance et l’on a, dans ce cas, des anticohéreurs. Avec tous les électrolytes liquides, on observe Pautodé-

trémité, filetée, livre passage à une vis micrométrique; sur la tête de cette vis est fixée horizontalement une longue tige métallique, et sa partie inférieure est munie d’un fragment de métal inoxydable, argent ou or. On intercale la potence et la rondelle dans un circuit comprenant un élément de pile, un milliampèremètre et une petite bobine d’induction de poste microphonique. Le secondaire de celle-ci est fermé sur un écouteur téléphonique ordinaire, posé sur la même table et à petite distance de la planchette cidessus. En rapprochant, au moyen de légers coups donnés sur la tige horizontale, le fragment d’or de la rondelle de charbon, on constate qu’à un moment donné le téléphone rend un son musical très fort et très net qui persiste pendant longtemps sans que l’on touche à aucune partie du dispositif. Le son varie parfois de hauteur et d'intensité suivant la position du téléphone sur la table et la nature du métal constituant le contact imparfait. Mais le son ne se produit pas lorsque le téléphone n’est pas posé sur la table. Il est donc dû à la transmission des vibrations du téléphone au contact imparfait. Nous avons intercalé dans le circuit un oscillographe Blondel et constaté que l'intensité du courant n’était Jamais nulle et que la courbe inscrite était une sinusoïde régulière à grande amplitude, mais dont les minimums étaient parfois à une distance très grande de la ligne des 0. Quelquefois, ces minimums sont eux-mêmes situés sur une sinusoide à fréquence beaucoup plus faible, mais parfaitement régulière.

Ce phénomène parait pouvoir s'expliquer par la variation d'épaisseur du diélectrique interposé, variation causée par les vibrations transmises ; le diélectrique, sous ces faibles épaisseurs, se comporte alors comme un conducteur, grâce à la production permanente d’un effluve entre les deux corps en contact imparfait.

rec

ile

sil,

que 1

cohérence : les qaz s’échappent aussitôt après leur mise en liberté. Si, au contraire, on opère avec des électrolytes solides, la cohérence négative ou augmentation de résistance persiste, les qaz produits restant adhérents aux conducteurs. Il existe d’ailleurs très peu de corps permettant d'obtenir l’anticohérence persistante. Si l’électrolyte employé est l’eau, celle-ci se comporte tantôt comme diélectrique, tantôt comme électrolyte, et on observe soit des phénomènes de cohérence persistante, soit des phénomènes d’anticohérence autodécohérente.

Tous les faits observés dans l’étude des contacts imparfaits peuvent être expliqués par les considérations que nous venons d'exposer.

Temps de cohérence. — M. Matha a fait observer qu’il fallait tenir compte, dans l’étude de certains phénomènes, du {emps de cohérence, c’est-à-dire de l'intervalle de temps qui sépare le moment où le cohéreur est soumis à

une action extérieure, et celui où il est rendu conducteur.

L'existence de ce temps de cohérence permettrait en particulier d’expliquer la différence d’action des oscillations amorties et des oscillations peu amorties. En effet, le cohéreur pouvant être assimilé à un condensateur, qui crève lorsque la différence de tension dépasse une certaine valeur, on peut admettre que laction de la première oscillation d’une décharge est de donner une charge d’un sens déterminé; il s’écoulera un certain temps, probablement variable et très court, avant que cette charge ait actionné le cohéreur. La deuxième oscillation, de sens contraire à la première, a pour effet de donner une charge inverse de celle qu'avait donnée la première oscillation : l’action de celle-ci peut donc être arrêtée si elle n’a pas encore établi la conductibilité du cohéreur.

Dans le cas d’oscillations très amorties, il y a une grande différence d’énergie entre les deux premières os-

cillations d’une décharge, et l'effet de la deuxième, très inférieur à celui de la première, ne gêne pas sensiblement son action, mais cette différence d’énergie, entre les deux premières oscillations d’une décharge, décroit à mesure que l’amortissement diminue.

Construction de cohéreurs ordinaires pour la télégraphie sans fil. — On a essayé de se servir, pour la télégraphie sans fil, de toutes les espèces de contacts imparfaits. Les essais ont porté sur trois sortes d'instruments : les cohéreurs ordinaires, les autodécohérents au charbon et les anticohéreurs autodécohérents à l’eau. Mais ces deux dernières espèces ont un fonctionnement irrégulier ; de plus, elles ne se prêtent pas à l'emploi d’un relais et par suite à l’inscription des télégrammes. Aussi ces cohéreurs sont-ils beaucoup moins employés que les premiers. bien que leur sensibilité soit parfois très grande, supérieure même à celle de certains cohéreurs ordinaires.

Un grand nombre de types de cohéreurs ordinaires ont été proposés et expérimentés de tous côtés : cohéreurs à limaille, cohéreurs à billes, cohéreurs à contact unique, etc. Ce sont les cohéreurs à limaille qui ont toujours donné les meilleurs résultats.

Les conditions auxquelles doit satisfaire un cohéreur pour la télégraphie sans fil sont la sensibilité et la réqularité, c’est-à-dire qu’il doit présenter une chute maximum de résistance pour une augmentation minimum de différence de potentiel, avec un retour régulier et certain à sa résistance primitive, au moindre choc. Ces deux conditions sont difficiles à réunir simultanément. Nous allons examiner les causes qui influent sur chacune d’elles.

La forme de cohéreur le plus généralement employée est celle qu’avait choisie tout d’abord M. Branly (fig. 116). Dans un tube en verre sont ajustées deux électrodes métalliques placées à une distance comprise entre 0,5 mm et 1 mm; de la limaille métallique fine et régulière est

placée entre ces deux électrodes. Tout d’abord l’expérience montre que la sensibilité de l'instrument ne dépend pas de ses dimensions et très peu de l’écartement des électrodes, dans certaines limites cependant. Ce dernier fait tend à prouver que les contacts utiles sont ceux des limailles avec les électrodes et non des grains de limaille entre eux. En revanche, la sensibilité dépend tout d’abord de la nature des métaux en contact, de leur degré d’oxydation et de la finesse des limailles ; cette finesse ne doit pas cependant dépasser certaines limites, car, avec des poussières, les résultats sont très irréguliers. L'influence de la nature des métaux constituant les limailles et les électrodes est considérable. Il est nécessaire et suffisant,

pour un usage pratique, que l’un des deux soit légèrement oxydable, sans quoi les tensions critiques seraient trop faibles. On emploie généralement une limaille inoxydable et des électrodes légèrement oxydables. Quand les deux électrodes sont identiques, on a en réalité deux contacts imparfaits en série. Si l’on constitue une des. électrodes en métal identique à la limaille, seule l’autre électrode forme contact imparfait avec celle-ci. La tension critique est alors abaissée.

La pression exercée par la limaille sur les électrodes a également une grande importance : si la pression est trop faible, instrument est peu sensible ; si elle est trop forte, il est conducteur en permanence. Cette pression peut être réglée, soit par la quantité de limaille, soit par leffet d'un champ magnétique, lorsque la limaille et les électrodes sont faites de métaux magnétiques (Tissot).

Enfin, la différence de potentiel normalement établie entre les électrodes, par le circuit dans lequel est intercalé l'instrument, influe également sur sa sensibilité, surtout si l’on fait varier en même temps la quantité de limaille (Blondel).

La sensibilité la plus grande est obtenue, pour les différences de potentiel minimum, avec la pression la plus grande que l’on peut donner aux limailles, c’est-à-dire pour la différence de potentiel la plus voisine de la tension critique de cohérence.

La régularité de fonctionnement des cohéreurs dépend des mêmes causes que la sensibilité, mais en sens inverse, en ce qui concerne le retour certain à la résistance primitive par le moindre choc. On conçoit en effet qu'un cohéreur est d'autant plus sensible qu’il est placé, au repos, dans des conditions où il lui faudra la variation la plus faible du potentiel pour l’actionner; mais après cette action, le choc, toujours brutal, destiné à le ramener au repos peut augmenter, par exemple, le tassement des limailles, de telle sorte que l’appareil est de nouveau rendu conducteur quand celles-ci ont repris l’immobilité. Cependant, une des conditions qui influe sur la sensibilité influe dans le même sens sur la régularité : c’est la différence de potentiel établie normalement entre les bornes des électrodes. En effet, plus cette différence sera faible, moins grande sera la force électromotrice de self-induc-

ï LEE ! Pers tion L Hi Jui prend naissance dans le circuit, lorsque le choc du marteau rompt le courant, puisque l'intensité de ce dernier sera d’autant plus faible. Cette force électromotrice de self-induction a souvent une valeur suffisante pour dépasser la tension critique du cohéreur et, par suite, pour l’actionner de nouveau et lui faire érainer les signaux. Nous verrons plus loin que l’on peut, dans un récepteur de télégraphie sans fil, soustraire le cohéreur à l'influence de cette force électromotrice de self-induction.

Enfin, un cohéreur de télégraphie sans fil doit avoir la plus longue durée possible; il est nécessaire pour cela qu'il ne contienne pas du tout de vapeur d’eau, qui oxyderait les métaux et diminuerait notablement sa sensibilité: Il est aussi préférable de faire le vide, ou de remplir le cohéreur d’un gaz inerte pour soustraire les métaux à l’action de l’oxygène. Pourtant, l’expérience nous a montré que cette précaution n’est pas indispensable lorsque l'air contenu dans le cohéreur est parfaitement sec. De plus, le cohéreur ne doit pas être traversé par des courants de trop forte intensité, dont l’action est de modifier le degré d’oxydation des métaux. L'emploi de faibles différences de potentiel permet encore de satisfaire à cette condition.

La difficulté d'obtenir des cohéreurs à la fois très sensibles et réguliers a conduit la plupart des expérimenta teurs à se contenter de peu de sensibilité. M. Marconi emploie des cohéreurs à limaiïlle de nickel comprise entre électrodes de maillechort (fig. 116). Le vide est fait à lintérieur de ces instruments, qui sont employés sous 1,5 volt ; mais le récepteur est constitué de telle sorte qu’il ne passe jamais dans l’instrument qu’une très faible intensité, un dixième de milliampère environ. M. Slaby emploie des cohéreurs à vide et à limaille d'argent ou de nickel sous 1,5 volt également. M. Tissot préconise l'emploi des cohéreurs à vide et à limaille de fer comprise entre électrodes de fer; la pression de la limaille est réglée par un petit aimant, dont les lignes de force sont parallèles à l’axe du tube. Les électrodes sont taillées en biseau.

M. Ducretet construit des cohéreurs démontables, dans lesquels la pression de la limaille peut être réglée par le déplacement de l’une des électrodes.

M. Rochefort emploie, avec le montage décrit page 148, des cohéreurs à trois électrodes, celle du milieu étant constituée par un disque métallique.

M. Blondel a construit des cohéreurs à vide munis d’une poche en verre pleine de limaille. On peut ainsi faire varier à volonté la quantité de limaille comprise entre les électrodes, et la retirer lorsque l'instrument n’est pas employé (fig. 117).

Nous avons légèrement modifié la forme de ce cohé-

reur (fig. 118) en en conservant le principe, de manière à le rendre moins fragile et plus commode à fixer. La réserve de limaille est contenue dans un évidement I pratiqué dans l’une des électrodes, et une encoche r ména-

Fig. 118.

gée suivant une génératrice permet de faire passer la

limaille pour l’introduire dans Pespace utile /. Tube, électrodes et limaille sont parfaitement séchés et Le tube fermé à la cire; les deux extrémités sont protégées par des douilles métalliques munies de petites bornes v, auxquelles viennent s’attacher les fils des électrodes, el permettent d’intercaler facilement l'instrument dans un circuit.

Suivant la sensibilité à atteindre, nous employons des limailles d’or ou d’argent alliés de cuivre en proportion variable, d’or ou d’argent vierges, comprises entre électrodes de maillechort ou d’acier. L’or vierge donne les cohéreurs les plus sensibles. Pour augmenter la sensibilité, il y a intérêt à dorer une des électrodes, de manière à n'avoir plus qu'un seul contact imparfait, celui de l’autre électrode.

Ces instruments sont employés sous le voltage de 0,2 volt à 1 volt, suivant leur construction. Un potentiomètre spécial très simple est toujours intercalé dans le

circuit et permet de faire varier le voltage aux bornes du

cohéreur, de manière à lui donner une valeur aussi voisine que possible de la tension critique de cohérence. On peut donc, en faisant varier la quantité de limaille et le voltage, faire varier la sensibilité du cohéreur. On dispose, par suite, d’un moyen de mesurer approximativement l'énergie à laquelle est soumis le cohéreur, en jugeant de la sensibilité qu’il faut lui donner pour qu’il soit actionné.

Relour des cohéreurs à leur résistance initiale. — On emploie généralement un choc pour ramener les cohéreurs à leur résistance initiale. Ce choc est produit le plus souvent par le marteau d’un trembleur électrique commandé par le relais, comme on le verra tout à l'heure.

M. Tommasina a essayé de remplacer, pour un cohéreur à limaille d’acier, fer, nickel, cobalt, le frappeur par un électro-aimant en dérivation, qui est aimanté dès que le cohéreur est actionné et, par suite, attire aussitôt la limaille et la décohère. Mais nous avons constaté que ce dispositif présente un inconvénient, comme le dispositif Tissot décrit plus haut : la limaille s’aimante au bout d’un certain temps, sa tension critique s’abaisse fortement et il n’est plus possible de la décohérer sous les voltages employés pratiquement.

Plusieurs physiciens ont eu l’idée de provoquer la décohérence du tube en le fixant à la membrane d’un téléphone, actionné soit par le courant du circuit local du cohéreur, soit par un courant commandé par le relais. Les

résultats n’ont pas été très bons.

MM. Lodge et Muirhead avaient déjà, dans un brevet accepté le 16 juillet 1898, préconisé l’emploi de cohéreur à décohésion magnétique. Dans leur appareil (fig. 119), la limaille est maintenue entre deux lames métalliques, dont l’une B est recouverte d’une couche de vernis isolant,

sauf sur une bande étroite 6. Le tout est placé au-dessus et près d’un aimant E.

Quand ces limailles sont cohérées sous l’action d’oscillations, le courant du circuit du relais traverse la lame inférieure, qui est alors attirée par l’aimant. Ce mouvement suffirait à décohérer la limaille.

Les mêmes physiciens ont aussi recommandé l'emploi de cohéreurs à contact unique. Ce type d’appareil (fig: 120) se compose d’une languette / en aluminium ou en acier, pincée dans une mâchoire M et sur laquelle s'appuie une pointe d’acier p. Une roue dentée R, mue par un mouvement d’horlogerie, fait vibrer la languette et décohère son contact avec la pointe p.

M. Branly a récemment présenté un cohéreur à contact unique formé d’un trépied d’aiguilles d'acier, reposant

sur un plan métallique poli. Le contact utile est celui des aiguilles avec le plan. L’instrument est placé sur lappareil Morse, et les trépidations causées par le mouvement d’horlogerie suffisent à le décohérer.

M. Lodge préconise l'emploi d’un cohéreur constitué de la manière suivante. Le contact imparfait est obtenu au moyen d’un disque mobile en acier et d’une colonne de mercure, le tout plongé dans l’huile. Le mouvement du disque rend inutile l'emploi du tapeur. On aurait ainsi

Fig. 120.

un instrument d’une sensibilité et d’une régularité parc Ï

faites.

Construction et emploi de cohéreurs autodécohérents pour la télégraphie sans fil. — L'expérience montre que les contacts de ce genre qui donnent les meilleurs résultats pratiques sont ceux qui comprennent au moins un conducteur en charbon, ou alliage de charbon, acier par exemple.

On peut, comme Popoff, disposer, dans un tube recouvert intérieurement de deux bandes de platine très voisines, des grains d’acier produits par le broiement de perles d'acier. ‘Deux éléments de pile peuvent être mis en circuit dans ce cas.

M. Tommasina emploie des grains de charbon compris entre électrodes de maillechort.

M. Ducretet construit des instruments dont le contact imparfait est constitué au moyen d’aiguilles d’acier et de blocs de charbon.

Nous avons obtenu d'excellents résultat 0 en particulier, avec des grains de charbon très dur compris entre

électrodes de zinc, le tout étant plongé dans le pétrole ou la paraffine. Le zinc peut aussi être remplacé par l'acier

ou le fer : on peut alors régler la pression au moyen d’un aimant. La résistance d’un pareil contact doit être de 4000 ou 5 000 ohms. Mais tous ces instruments, comme on l’a déjà vu, se dérèglent assez rapidement ; il est nécessaire de les retoucher fréquemment pour qu’ils présentent au répos la conductibilité indispensable à leur fonctionnement. Il est commode de placer un dix-milliampèremètre

en circuit avec le cohéreur et le téléphone, pour juger à chaque instant de Pétat de la conductibilité du contact. Pour ramener cette dernière à la valeur qui correspond à un bon fonctionnement et qui dépend de la nature des

corps mis en contact, on peut rendre une des électrodes

mobile et régler la pression au moyen d’un aimant ou d’une vis ou simplement par inclinaison du tube. M. Castelli a obtenu un excellent cohéreur autodéco-

hérent en enfermant dans un tube de verre une goutte de mercure entre deux électrodes de fer f (fig. 121). Un second dispositif consisté à placer dans le tube, de part et d'autre d’un petit cylindre de fer f (fig. 122), deux gouttes de mercure #7 maintenues par deux cylindres de charbon c. Il est avantageux de donner aux qouttes de

mercure un diamètre de 2 mm environ, dans un tube de 3 à 4 mm de diamètre intérieur.

Le cohéreur Michin est constitué par un cylindre de charbon de 1 em de longueur, dont les extrémités sont appuyées sur deux crochets en ù aluminium @ (fig. 123). Les points de suspension constituent le contactimparfait. L’aluminium est suspendu par un fil de platine { dans un tube de verre O, fermé à la lampe, contenant un peu de mercure M dans le fond et rempli de vapeurs mercurielles par ébullition. Le circuit est complété par un fil / traversant le verre jusqu'au mercure, et un fil relié au charbon et plongeant ‘dans le mercure.

Le détecteur le plus régulier de cette espèce semble, être celui qu'a imaginé M. Round en 1906 : un fragment de carborandum (alliage de carbone et de silicium) est serré entre deux conducteurs en cuivre, munis d’un dispositif permet-.

tant de faire varier la pression.

Un pareil contact imparfait peut supporter jusqu’à 6 volts. La tension critique est fonction de la pression. Ce détecteur serait très sensible et très

ST ne ee DR DNS SES SENS EN ENS NT SR PE SEEN

Fig. 123

régulier.

Bien que tous les autodécohérents ne puissent être employés isolément à un service pratique, car leur irréqularité nécessite la présence permanente d’un opérateur devant les appareils, ils peuvent être utiles comme appa-