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à un seul fil, verticale ou inclinée (1, fig. 23), la capacité n'est plus uniformément répartie; elle est plus grande par unité de longueur près de la terre que loin de celle-ci. Toutefois, les phénomènes sont encore, d’une façon générale, les mêmes que dans le cas du conducteur horizontal.

L'oscillation fondamentale d’une antenne unifilaire d’abord chargée à un certain potentiel, puis laissée libre de se décharger, estune oscillation en quart d'onde :

la longueur d'onde égale quatre fois la longueur de l'antenne. L'intensité du courant, nulle au sommet de l'antenne, augmente constamment quand on descend le long de celle-ci et est maxima à la prise de terre. La différence de potentiel est maxima entre le sommet de l'antenne et la terre. Elle diminue progressivement quand on se rapproche du sol, et est nulle à la prise de terre.

À cette oscillation fondamentale se superposent d'ailleurs d'ordinaire des harmoniques peu intenses.

D'une facon plus précise, l'amplitude du courant a pour valeur

: 27 TT = Icos—x—1Icos —;:

x D LR

I étant l'amplitude à la base de l’antenne (ventre de courant), et x désignant la distance, comptée le long du fil, du point considéré à la plaque de terre. L'’amplitude de la différence de potentiel entre le point considéré et la

terre a pour valeur TT 21?

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68. Antenne à plusieurs fils parallèles. — Dans le cas d’une antenne à plusieurs fils parallèles, (en prisme ou en rideau : 2-3, fig. 23), la longueur d'onde fondamentale est donnée, comme on le voit par des considérations analogues à celles que nous avons exposées dans le cas d'antennes à un seul fil ($ 67), par

La capacité augmentant avec le nombre des fils plus rapidement que la self ne diminue, des antennes à plusieurs fils parallèles auront des longueurs d'onde propres plus grandes que les antennes à un seul fil de même longueur.

Quant à la distribution du courant et du potentiel le long de l'antenne, elle est encore sinusoïdale, avec nœud de courant et ventre de potentiel à l'extrémité isolée, nœud de potentiel et ventre de courant à la base, dans le cas des oscillations libres ou des oscillations forcées en résonance.

69. Antenne en éventail. Antenne en pyramide renversée. — Dans les antennes en éventail, ou en pyramide renversée (3-4, fig. 23) la capacité et la self par unité de longueur varient d'une façon continue, en diminuant, quand on

2 \ va de la base au sommet. ï! NS On aura encore une dis- Ph tribution du courant avec tas 1 F2 ventre de courant et A 17 \

nœud de potentiel à la base, nœud de courant et ventre de potentiel au \ sommet, dans le cas des TTL TT:

oscillations libres ou des Fig. 30. — Courbes 1 : distribution sinusoidale, cas d'une \ “ à antenne à fils parallèles, — Courbes 2 : cas d’une oscillations forcées en antenne en éventail ou en parapluie. résonance. La seule différence avec le cas précédent est que le courant diminuera moins vite près de la base et lus vite près du sommet ue dans P P q

le cas précédent (fig. 30).

La longueur d'onde de l’oscillation propre est plus de quatre

fois la longueur de l'antenne. Elle peut être six ou sept fois cette longueur.

70. Antenne en T. — Dans l'antenne en T, la Capacité d'un groupe de 2 éléments a,b,, a,b, de longueur à l'unité pris dans la partie horizontale de part et d’autre de la montée et à égale distance de celle-ci est D RE plus grande que celle d'un élément ab de te MIRE longueur égale à l’unité pris sur la partie Q verticale. On se rapproche donc du cas des antennes à grande capacité concentrée à l’extrémité supérieure. Le courant, maximum à la prise de terre, décroîtra d’abord très lentement le long de la partie verticale. Dans la partie horizontale, il se Partagera entre les deux branches, et décroîtra à partir du milieu pour s’annuler aux extrémités. La longueur d'onde de

ets —

Fig. 31,