HAS RE

Soit (fig. 140) OX la direction horizontale située dans le plan du cadre. Représentons par OP Îla valeur du champ électromagnétique dans cette direction. Soit OQ le champ dans la

direction OM, qui fait l'angle O avec OX. On a OQ = OP cost.

Un tel cadre forme donc un système dirigé, envoyant le rayonnement maximum dans son plan, ne rayonnant rien dans la direction perpendiculaire.

Réciproquement un cadre fermé servant d'antenne réceptrice ne recevra rien des stations d'émission situées dans une direction perpendiculaire à son plan; il recevra avec l'intensité maxima les stations d'émission situées dans son plan.

185. On peut appliquer ce dispositif à la détermination de l'azimut d'un poste émetteur. Soit un poste émetteur À et un cadre fermé verti-

cal servant d'an-

A tenne de réception,

Fig. 141. situé en O et mobile autour d'un

axe vertical AB (fig. 138 et 139). Quand le cadre tourne autour de AB on constate que l'intensité à la réception s’annule pour une certaine position et est maxima pour la direction perpendiculaire. La direction des maxima est celle du poste émetteur.

TT. — Ranioconiomèrres (BELLiINI, Tosi).

186. Le calcul montre que la puissance totale rayonnée par un cadre émetteur, ou la puissance soustraite par un cadre récepteur à un champ électro-magnétique sont proportionnelles au carré du nombre de spires et à la surface du cadre. On est ainsi amené, quand on veut produire des effets intenses, à se servir de dispositifs de grandes dimensions, qu'il est difficile de rendre mobiles.

Tosi et Bellini ont cherché à obtenir le résultat désiré, en se servant d'un système d'antennes fixes et un appareil appelé radiogoniomètre.

Le système d'antennes se compose de deux cadres verticaux, identiques, placés dans deux plans rectangulaires, aboutissant à deux bobines identiques À, et AÀ,, enroulées dans des plans rectangulaires. Ces deux bobines forment les secondaires d'un radio-transformateur dont le primaire est conslitué par une

bobine B enroulée dans un plan passant par l'axe commun CD du système A, A,, et mobile autour de cet axe. Cette bobine est reliée, soit à la source de haute fréquence, dans le cas de l’émission, soit aux appareils de ré- |

ception.

187. Supposons la bobine mobile B parcourue par du courant de haute fréquence. Si on la fait tourner autour de son axe de facon à faire coïncider son plan avec celui de la bobine À,, elle induira dans cette bobine, ainsi que dans le cadre rayonnant R, des courants de haute fréquence, tandis qu'il ne passera rien dans le système A,R,, perpendiculaire à A,R,.

Le rayonnement est maximum dans le plan vertical contegant le cadre À,, il est nul dans le plan vertical perpendiculaire.

Si l’on fait tourner la bobine mobile de 90°, de manière à faire coïncider son plan, avec celui de la bobine A,, c'est le cadre R, qui sera excité; le rayonnement sera maximum dans le plan vertical contenant R,, nul dans le plan vertical perpendiculaire. En même temps que la bobine mobile, les directions du rayonnement maximum et du rayonnement nul ont tourné de 90°. La propriété est générale, s1 la forme de l’enroulement de la bobine mobile remplit certaines conditions : quand la bobine mobile fait un angle 0 avec la bobine A,, le rayonnement est maximum dans un plan vertical qui fait l’angle 0 avec le plan du cadre R ,; il est nul dans un plan vertical normal à celui du rayonnement maximum. On a ainsi le moyen d'envoyer la puissance maxima rayonnée ou de ne rien rayonner, dans une direction quelconque, sans déplacer les cadres rayonnants.

A la réception, supposons qu’il s'agisse de trouver la direction d'un poste transmetteur situé en O,, dans une direction telle que le plan vertical passant par OO, fasse l'angle 6 avec celui

du cadre R,. On fera, tout en observant l'intensité des signaux, tourner la bobine B autour de son axe, et l’on obtiendra Île maximum d'intensité quand la bobine B fera précisément

Fig. 143.

l'angle 4 avec la bobine A,; on ne recevra rien quand la bobine B sera dans un plan perpendiculaire a celui du maximum. En pratique, il est plus facile d'observer, de préférence à celle du maximum, qui n'est pas très bien marquée, les deux directions, encadrant le maximum, pour lesquelles les signaux disparaissent. La bissectrice des deux directions observées est celle du maximum.

188. — On peut s’expliquer par un calcul simple le fonctionnement du ra diogoniomètre’Bellini-Tosi :

Supposons que la bobine B fasse l'angle x avec la bobine A,, l’angle

90° — x avec la bobine A,. Elle excite dans le circuit A,R, un courant d'intensité proportionnelle à cos x, dans le circuit A,R, un courant d’intensité proportionnelle à cos(90° — 4) — sin. Soient

Icosa le courant I, dans le cadre R, Isinc le courant I, dans le cadre R,,