JET OST TAN

la région du plan Z étudiée a pour image dans le plan T un rectangle,(voir numéro 3.1.1.8, et figure 34) et on obtient

avi dv!i) 47 1 w pe 1 = ———02- (1-c2), dT dz dT ñ £ 1 w à 1 CA Vial DROLE O UNIT NT Br 2

leMconstante d'intésration estichoïs ie pour que vr-NO sur lencerele (C, ). La so

Attron: Ut 1) (Z), A (EE W(1) (7) ne satisfait donc pas aux conditions aux limi-— teswposées: elle correspond au cas où la dérive Serait elle-même inclinée-surle vent, Aa valeur de v sur la dérive étant égale à

DONC NA (IV.81) v\ 1) = o A ÊT 2 D'autre part, on trouve pour W!1) (7) dan! 1) dut 1} qz we (ASC) 1+c2 sn?2:T dt dz per LOUE 1e? sn?

A s'exprime donc en fonction de T par une intégrale elliptique de 3è espèce. Mautyainsi défini la solution UELM OZ MEET ENNEMI TS STE Cite d'obtenir celle qui est relative au problème aux limites posé: il suffit d'ajouter une solution U!2) (Z), vl21!{9), wl2) (7), telle que

HR ee dut 6 STE CARRE EN E jen 24) QUES (6) SMS UTAO'AMETMNO AMEN BU M Se UCI > Sur les deux bords de la coupure CC",

Or, cet écoulement est, aux notations près, celui qui a été étudié au numéro 3-1.1.7. En particulier, la valeur de la fonction Ul2} (7) s'écrit

CAFÉ 7 172 (TV: 82) NP RCE - à ; B C°+1 FE Ed bec Mae) (1472c° v2 1+c2

On obtient ainsi le résultat général suivant: si sur la JérPIVe Non COTE AVONCRUN— Vo la valeur de la fonction U (Z) est donnée par la formule

À 43 : ER (IV.83) DGA “ie lof RON) AUtERS) ue Vix ro") (+029) + Br Te) ec 2) ue me a CASE) È ©, OU OK) nu B (1+c2) E (EC )| 2Bn VE tire? | 1+0c

On remarquera que, dans le cas où DO et où (ei QE ONMUVTOMVEMDIEN RE limite, le résultat prévu dans le cas où la dérive déborde le cône de Mach (N°43: 241, );et que 85 c—0, on retombe sur'la/jsolution du N% 2.2.1. (II1.57) . - On peut alors calculer le coefficient de pression sur l'aile (Z réel et positif):

on trouve Deal CT She. Ave cos | (1-x2) MS Aie, P Br |2 Ÿ 2 [ L 10 / 2 | Re fe es ee - —+ (1-c°}) K' BE (Vi Née BT

en posant

Era e 1+p*. / an