cos

(1) L. BESŒKINE (ref.Il) a pris comme valeur de U (Z) la foncttôn'U Z); wir plus loir N° 5,5.2. la distussiôn de cette question. C4 L PAS à HAS

Enfih,; dans la partie du plan'Ox x,, intérieureà ([')' (segment À A')}, v = 0 et w est donné par la formule

œ cos 0! -x { ù Fe ; PELLE, 74) Re cos: 2 Re ECO Hs cos 01) RS ne 0: -x te. 1=x cos 0, M sin 6! sin 0, 1-x cos 0!

&. cos. Op : NT AE Ci cos ce | 1x T sin 0° J=r cos CJR

3e 2:4-4:- Problème portant général.

On'voit immédiatement que si l'on désire uniquement calculer la pression sur l'obstacle, on: peut utiliser la même formule que pour le problème symétrique général (III.67).: D'ailleurs, l'étude des valeurs FACE NCA etEr (Th danse cas, général, se fera également très simplement par superposition: On vérifiera facilement que si # = & (0) est la valeur donnée de la composante normale le: long de l'obstacle (0 .< 8 <0,), on a, par exemple

A ÊÜ +0 ; P 2 z / 1+2 2 UTC a] & MAN TE | lof A EE ETES x (6) è Br) AT Nb iene d sin 0 Q 0° +0 + re COS PONTS “es à RD EE ne ES START ue Me eee nn Le 4 (va .

Bæ(1 2 Z cos 0, +22) PE (0);

et. on pourrait écrire des formules analogues pour V (Z)j'et W (2).

Riéhalopie clectrique pérd,donc, dans-cé cas, dé Son’ intérêt, puisque lon: sait résoudre explicitement le problème. Remarquons simplement que la singularité à placer au bassin au point image du bord de fuite est un doublet.

3.3.- Remarques complémentaires sur les écoulements coniques infiniment aplatis.-