CHAPITRE II
DifcrsUé des pouvoirs émissifs oa rayonnants des corps démontrée par les actions caloriGipies différentes des faces latérales du cube de Leslie. La roêiiie expérience ayant donné UQ rayonnement plus intense ponr le Ter blanc, le cuivre, t>a l'argent rayës« que dans les cas respectifs où ces mëtanx étaient parfaitement unis, on en a conclu que les tnrfaen raboteuses émettent pltis de chaleur que les surfaces lisses €t polies. Cette conclusion est tout i fait erronée. On le prouve» dans la note actuelle, jusqu'à Tévidence» an moyen de plusieurs corps sur lesquels les inégalit^és de surface ne produisent aucune augmentation de pouvoir émissif; et en montrant que tes métaux eux*mémcs, convenablement choisis «t préparcs , tels que l'or ou l'argent , peuvent non seulement acquérir le propriété do ne pas varier leur émission caloriÛque par suite des inégalités de forme communiquées à leurs couches superficielles, mais encore devenir moins rayonnants lorsquHls passent de Vétat poli à Vétat rayé. Expériences instituées dernièrement ponr montrer que tous les corps réduits en poudre sont doués du fnaxifnum de pouvoir rayonnant ; elles sont insuÏÏisantcs : rien ne prouve qu^il y ait augmentation de pouvoir cmissif en vertu de Vétat de division. Celte augmentation dérive, selon toute apparence, d'une oxidation plus fatile, ou d'une atmosphère de gaz condense autour des particules séparées de la masse rayonnante .•••... B3
. Toutes les matières blanches non métalliques sont sensiblement douces du môme pouvoir cmissif que le noir de fumée: on en déduit que la couleur n^exerce aucune inlluenco appréciable sur le pouvoir rayonnant des corps. Il est bien entendu que celle conclusion et les expériences qui lui servent de base se rapportent uniquement aux températures que les substances employi'es peuvent supporter sans subir aucune altération do couleur • .... 98
. Les petites différences que Ton observe entre les indications du tliermomnltiplicaieur lorsque la pile ^ ayant un côté
La TasAMocHaôsE. V^ PAaxiB. 4S
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noirci et Vautre blanchi , reçoit saceessifemeni Bor ees deux côtés la radiation ç^0Kifl%iie Je# .surfaces postérieures d'un disque noirci ed d'un disque blanchi» profienneot de
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i £a llhAIliirA na <»Anttant nag àa i*^^" ^wrAlmmàAw^» \
10. On I «i^uM^ ky^ ff^]fi^ ri^jo^ ^cif s^ijpgr^s |}9^ \^ teçj^péff ti^jp ^sjjt in%jfQiai;e | lj»0 4egr^ f^ tr|^e^4iîçnt |i^ |jp^. mi^dj^i^pji^ le yefrre; ffir les lan^en bûiu^ 4^ 4^^9 $9ib' stQj^cj^ t/ransmeUeni souf /orme fg,y(mnqai4e¥ i^on $eu|e|D^t les radfalioD^ des corps pjort^f i^ |i^ degrés r ip^ai§ ^j^ celles ,de^ vi^es chauffés paf \p Çoi^t^^ ^^ }'«»» il^oniliiilil^; t44
11. AvjMijl r$npée 1S33 op j^dn^taU d^|iâ( 1| jUilepc^ ^^ Hfif toqf lef milieux ()iaphaue9 ■PÇ<?l9fe^ sç pQn}p.9r]tjept icofî)^^ lé yerir.e ^ f(^latiy|9iiient ^ I^ irafiiimis^log ij^ la c)}jilegf rayonnante. Passage de Fourjér qui n\%% çq évidence \9^ v^lrité de celte proposilioq . • ^ • . , • ^ , , i ^ |45
12. Quelle est la position la plus convenable d'un corps pl^c^ entre une source de chaleur et lun Instrument |h|^f|)]psp()pique, pour que la radiation due à son (^cbaulTement fiytt^Q la roojndrç action possible sur le thermoscope ? Le calcul jdémonlre que le minimum a lieu lorsque le corps se trpi|ve à moitié distance çplre le thermoscope et la sourcp caIor|G[T que. En faisant entrer dans le calcul la coodiiiqn de maintenir constante, maigrie le changement du foyer de chalepf» rintensité du rayonnement, on trouve que l'eiTet en qu^stlÇR est en raison inverse des carrés des distances où il fa^it placer les sources rayonnantes pour qu'elles donnent la même indicalion Ihermosçopiquc. Si Ton considère enQn i^uQ source constante et divers thermoscopes situés de mani^^e à marquer tous le même degré en vertii de ce rayopqemefit invariablcj^ le calcul d^mççlrç qmç l'^çUoç dq Ç9çp§, \^\^'
[^sé à ihèiili^ distaflféé , e^ en rahiob iofèM (fe là 6ClMf' bilité deâ appiren» thermoêeopl(|tiie^. Cétté'aètion pëm éùiSb éifteniY plijfsiqaeiiient nlilfe pôifr Vsi^ tH^moScopès fort 8«nl»lbtèB^ «t C'est pféeisHment c«qifr atrirè^diTM tb Carda tlierfriboboltiplicateiir .^ •- / • • r «' / . •' • . • 150
3. lIddifieatioDs introduites danB les fortuit do* ItAg^e desliftlS ¥ eij^liner les Dôovelles propriétés des radiatfMiè calôriâqttesi Les termes diathêrmansie, diatherthanêitê, dtorAet^mane et athermane ont ' été sapprimés , et reînpiatés péY d'autres plus conformes aux régies de l'éiymoTogie. Dta^ thêrmtuie et thêrmochrâse constitueiU, en dernière analydèT, les seules données fondamentales sur lesquelles repose là libftiertelaiiirè définitivement adoptée : la première signifie iUfisparence pour la clialeor , et la seconde couleur cdlofîflquë. On en tire, d'abord » adiathermasie et athermth ehrôtè pour désigner le manque de trantparen'eé , ou de cl^ttleti>* , calorifique ; puis diathêrmique , adiathtrmique^ th&rmoehro\que , et afAermocAroïgue , expressions qui indiqfieot les qualités analogues des corps dans chaque ctfa particulier. Motifs qui engagent à préférer ces dénominatfôns aux termes correspondants usités par quelques auteurs » • • . •' • . ... 171
I. Les actions uniformes ou rariablcs que le sel gemme ^ l'eau, le mica, le soufre, le spath fluor, le cristal de roche^ eC antres milieux cristallins ou amorphes, diaphanes ou opfet-< q'cfes exercent sur le» différentes espèces de radiations cal0L>> rffiques„ sont fort importantes péttr la science qui traite dé M' classificatfon et de» propriétés des corps inorganiques. On éniet le veau qu'elle» soient bientôt prise» en considération dan^ le» traités de minéralogie i . . • . • «. • ' . 18&
S« Après avoir prouTé, au moyen de Texpérlence^ qne leir réflexions secondaires n'ajoutent aucun rayoD sensible att fl»i de chaleur émergent d'une lame trés-pnre de sel gen^ mé , exposée au rayonnement d'nn0 source quelconque,' oti pose une équation de second degré qui fournit lés prô-^ pdrtibtts de chaleur réfléchies aux dettt surfaces dé la lame. i9tk
\* Clilition dé quelquiiS résultats numériques montrant l'absoÈ^ dicè^de cefiaiift»- théories. fondées sûr Ir' passàgeda cayoïi^
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