VALEURS DE
ec a
dans les lormules 61 et G2.
dans les formules 63 et 61.
en
en
en
en
en
en
triphasé.
diphasé.
monophasé.
triphasé.
diphasé.
monophasé.
Cela posé, soient toujours :
2p le nombre de pôles tournants, T la fréquence des courants, Q la vitesse
2ic angulaire -=- = 2ir prioy
g le glissement Kg = — ^ — j ,
Nj, N, les nombres totaux de fils périphériques dans les enroulements primaire et secondaire le long de Tentrefer,
Çp 9s les nombres de phases dans les enroulements primaire et secondaire,
r,, Tj les résistances,
X,, X, les inductances de ces enroulements,
E,, E,, U les forces électromotrices induites efficaces, dans chaque circuit de ceux-ci, et la différence de potentiel étoilée aux bornes d'un circuit primaire,
Ij, I3 les intensités de courant efOcaces dans un fil quelconque du primaire et du secondaire,
4>f, <t>„ ^1,^2 les flux magnétiques tournants que nous venons de définir.
On démontre très aisément que les forces électromotrices induites par les flux tournants résultants dans les enroulements primaire et secondaire peuvent être déterminées par les équations
Ej = — ^ û -^ SJ, X k, (63)
""^ ^* = TTf ^" - a>) ^ 5, X A„ (6^)
en appelant k^ et A-, deux coefficients dépendant encore de la construction des enroulements et qui figurent aussi dans le tableau de la page précédente.
Supposons calculés, par les méthodes indiquées par Tun de nous*, les coefficients d*Hopkinson V| et Vj relatifs aux deux circuits. Les coefficients K, et K, qui déterminent les ampères-tours équivalents de chaque circuit d'après la disposition des encoches et les coefficients k^ et A, qui permettent de calculer de même les forces électromotrices induites sont donnés par le tableau (p. 291).
Le diagramme fondamental des flux établi ci-dessus (fig. 693) donne entre les angles 6 et p la relation
tg P = (1 - -^ tg e = a tg 0, (65)
a étant ce que nous appellerons le coefficient de dispersion.
L'angle 6, représentant le décalage entre le courant I, et la f. é. m. E, qui le produit dans le circuit secondaire, s'exprime en fonction de la vitesse de pulsation (U — w) par la formule de M« Joubert
ig ^ = -^ — zr-^ =^ï» en posant —^ = C
Admettons pour simplifier le problème, comme on peut le faire sans grande erreur, que le flux ^^ est constant; cela est sensiblement vrai dans les limites ordinaires de fonctionnement, grâce à la faible résistance ohmique du primaire; car, en négligeant celle-ci, on sait que le flux 9^ est proportionnel à la différence de potentiel aux bornes.
' Loc, cit.
On peut alors remarquer que le point B se trouve sur un cercle constant ayant son diamètre sur 0G| ^ En effet, par B menons une parallèle à OC, jusqu*à sa rencontre avec 0C| ; Tangle en B est droit et le segment OM a pour valeur, d'après les triangles semblables OMG et OC|H,
