SIXIÈME PARTIE

Je traiterai dans cette partie de mon livre ce qui touche à l'hydrostatique, c'est-à-dire à l'état de l'eau en repos, et à l'hydrodynamique, c'est-à-dire à l'état de l'eau en mouvement.

Dans la partie précédente, nous avons étudié les variations de hauteur qui se manifestent sur l'ensemble du Jac, sous l'influence des différences de débit entre les affluents et l'émissaire. Nous avons actuellement à nous occuper des diverses déviations à l'horizontalité relative de la nappe du lac qui sont causées par des forces statiques ou dynamiques, agissant sur l'eau. Ces actions sont nombreuses et d'ordres fort divers et elles causent des dénivellations qui sont, les unes constantes, les autres temporaires.

Nous aurons ainsi à étudier :

La forme même du lac, partie du sphéroïde teirestre ;

(^) Je préfère donnera cette partie le titre de hydraulique, plutôt que celui de mécanique que je lui avais attribué dans mon introduction (t. I, p. 13) ; toute la mécanique dont j'ai à parler ici est la mécanique des eaux ; c'est donc de Thydraulique.

t2 HYDRAULIQUE

Les dénivellations constantes de cause géostatique (attraction des côtes) ;

Les dénivellations constantes de cause hydrostatique (le courant propre du lac) ;

Les dénivellations temporaires de cause astronomique (marées) ;

Les dénivellations temporaires continues de cause atmosphérique ;

Les dénivellations temporaires rythmiques (les seiches) ;

Les vibrations du lac ;

Les vagues ;

Les courants locaux.

Nous commencerons par quelques mots sur la pression hydrostatique.

L Pression hydrosiAtique.

La pression hydrostatique, est la pression exercée sur un corps par la colonne verticale du liquide dans lequel il est plongé, cette colonne ayant pour base la section horizontale du corps et pour hauteur la verticale entre le corps et la surface du liquide.

A la surface de Teau, la pression est égale à la piession de l'atmosphère au-dessus du point considéré ; le Léman ayant sa nappe à une altitude de 372™, la pression moyenne de l'atmosphère y est de 729.1""» de mercure, soit 991*?»* par centimètre carré.

Pour un corps plongé dans Teau, la pression s'accroît, en nombre rond, d'une atmosphère par chaque 10"^ d'eau. Plus exactement : si nous admettons qu'à la surface de la mer la pression moyenne de l'atmosphère soit de 760'»'" de mercure, la valeur d'une atmosphère sera représentée par un poids de lOSS»?'* par centimètre carré de surface, ou par une colonne de 10.33"i d'eau distillée à 4« G ; autrement dit, chaque 10»" de profondeur d'eau douce augmentera la pression de 0.97 atmosphère.

La différence de densité qui résulte des différences de la température de l'eau ne modifie pas sensiblement ce chiffre. L'eau de la surface, (jui a, en été, 20», est un peu plus légère, et il faut une épaisseur de 10. 35'» au lieu de 10. 33™ pour représenter la valeur d'une atmosphère. Il n'y a pas lieu de tenir compte d'une différence aussi minime.