B. — OBJECTIF À ÉLECTRODES SPHÉRIQUES

Dans le même but, nous avons recherché un système dans lequel la convergence des pinceaux électroniques issus de K serait due à une courbure naturelle des équipotentielles, engendrée par une

noie

forme géométrique bien choisie des électrodes, et non par une forte polarisation appliquée au Wehnelt. Un objectif à électrodes sphériques (fig. 44) nous à semblé remplir ces conditions. Mais les répartitions de potentiel sont très différentes dans cet objectif et dans l'objectif à électrodes planes ayant les mêmes cotes R;,, R,, b et c, pour une même polarisation de W. ® varie dans un cas homographiquement, dans l’autre linéairement entre les surfaces en regard des électrodes, et le champ à la surface de W est plus faible dans le cas des électrodes sphériques; en effet, si l’on considère deux sphères concentriques de rayons r, et r, (fig. 45), le champ électrostatique régnant sur la surface interne de la plus grande est égale à :

Nous ne pouvons savoir a priori lequel de ces deux facteurs l'emportera, et si le champ Æ, sera ou non le plus fort pour l'objectif à électrodes sphériques, dans les conditions de mise au point.

Nous avons tracé expérimentalement la courbe

Fig. 45.

de mise au point de l'objectif ayant les caractéristiques suivantes :

D=OGs Ed CSD RT— MON M ne

La figure 46 donne les courbes de mise au point de cet objectif et de l’objectif classique correspondant : les distances de fonctionnement «a sont, à polarisation égale, nettement plus faibles dans le nouvel objectif (les deux courbes sont décalées d'environ Aa —o, mm). L'objectif nouveau a sensiblement la même distance focale que son équivalent plan.

L'étude à la cuve rhéographique du champ E£, fournit une courbe de variation semblable à celle de l'objectif classique, mais, résultat important

le champ E, est nettement supérieur à celui de l'objeclif classique (de 25 % environ).

Eoni. class) — 0,04,

Eob;. sphér.) = 0; 8.

Nous n'avons pas étudié l'influence des variations

AD /TTI

Objectif plan

-01 (0) Fig. 46.

des paramètres géométriques sur E,. L'examen des images montre que le facteur de qualité est maximum pour s voisin de o, qu’il décroît très vite lorsque & croît. Pour 5 — o, il est de l’ordre de 0,06. La zone optimum de fonctionnement est encore ici voisine de s —o. Il semble que À, ne puisse guère être inférieur à 0,75 mm, si l’on veut avoir une valeur acceptable de la distance «a (on pourra prendre b — 0,2 à 0,3 mm). La courbure de champ augmente très vite lorsque R, décroît.

Cet objectif pourrait donc être utilisé avec succès dans un miscroscope à émission, bien que plus difficile à construire.