CEST

située à 46,5 mm du plan de l’anode (z — a + b + €) et à 617 mm du film enregistreur. Nous avons pris, pour diverses valeurs de so, des photographies comportant l’image mise au point de K et l'ombre de la grille. Pour chaque valeur de & (donc de a) nous avons calculé la valeur de zr, (fig. 68) :

Z,=a4+b+c+(h—x), ne zx, est ensuite déterminé en utilisant la distance focale image trouvée expérimentalement.

Nous avons porté sur la figure 67, les points expérimentaux ainsi trouvés. Il y a un accord excellent avec les résultats du calcul. Notons en passant que l’utilisation d’une grille G à très petit pas conduit à des valeurs de æ systématiquement plus faibles de quelques dixièmes de millimètre. Il semble qu’à la divergence légère provoquée par chacun des trous pris séparément, s’ajoute une légère divergence globale du faisceau : la grille G et le nuage d'électrons secondaires qui la précède serait une lentille divergente faible (pour une grille à pas de Sop, nous avons une déviation du faisceau de l’ordre de quelques minutes d'angle).

2.4. Cross-ovEr. — Nous avons déterminé la position z. du cross-over du faisceau grâce à la trajectoire II et une valeur approchée de son diamètre en prenant à l’abscisse z. la distance à l’axe de la trajectoire I. Ce diamètre est une fonction croissante de a (fig. 69) et va de :

HA DENOmEATNOUN

.107? mm à

pour a variant de o à 1,5 mm. Les résultats obtenus par les deux méthodes de calcul concordent fort bien.

Si l’on considère le fait que la distance cathodecross-over croît beaucoup plus vite que la distance

cathode-anode lorsque a augmente (fig. 70), on voit que pour des distances a de l’ordre de r mm, il serait peut-être possible de diaphragmer le faisceau

en son cross-over sans perturber le champ de l’objectif. On accroîtrait ainsi le pouvoir séparateur de l'objectif, en réduisant l'ouverture des pinceaux élémentaires issus de K. Bœrsch [31] a montré en effet qu’en éliminant tous les électrons émis sous des angles supérieurs à 5°, on améliorerait par un facteur 5 la limite de résolution, tout en ne réduisant la luminosité que par un facteur 2; mais les difficultés expérimentales sont telles que, jusqu’à présent, aucune tentative n’a été faite dans ce sens.

2.5. FOYER OBJET. — Pour un rayon accéléré sous Ja différence de potentiel V et abordant l'objectif dans le sens anode-cathode, celui-ci va jouer le rôle d’une lentille retardatrice. L’électron atteindra la cathode avec une vitesse ®, très faible ou nulle. sous un angle d'incidence voisin de oo°. Le foyer objet sera pratiquement sur la cathode, et la distance focale objet pourra être calculée par la relation