DE LA TRANSMISSION DD MOUVEMENT

Sous cette forme on voit que la vitesse conuirane du mouvement des deux corps mous apr^ le choc différera d’autant moins de la vitesse V' du corps choqué que la masse M du corps choquant sera plus petite par rapport à celle du corps choqué. A la limite de petitesse ou quand le corps choquant est infiniment petit par rapport au

corps choqué, le rapport ^ s’évanouit, et l’on a U = V',

c'est-à-dire que la vitesse de la masse choquée n’est pas altérée. Ce cas se présente dans le mouvement des liquides et des fluides élastiques, lorsque des tranches in^ Animent minces viennent successivement choquer des masses finies animées dans le même sens de vitesses plus petites.

Si les corps marchent à la rencontre l’un de l’autre, les choses se passent encore d’une manière analogue, mais alors à la fin de la compression, ou les corps sont tous deux réduits au repos, et l’on a

MV = M'V' et U = 0,

ou l’un des deux rétrograde, et ils marchent avec une vitesse commune U. Si c’est, par exemple, le corps M' qui rétrograde, la quantité de mouvement qui a été perdue par le corps M est M(V — U), et la quantité de mouvement développé i>cndanl la durée de la compression par les forces de réaction sur le corps M' se compose de celle qui a été détruite et qui est H'V', plus celle qui lui a été communiquée en sens contraire M'C, et puisque les quantités de mouvement développées de part et d’autre sur chacun des corps doivent être égales , on a

M(V— ü)=:M'(V'-fU),

d’où l’on tire pour la vitesse commune après le choc ou la compression