DIFFÉRENCE ENTRE UNE LAME CONDUCTRICE ET UNE LAME DIÉLECTRIQUE

Nous venons de voir que l'interposition d'une lame isolante entre les deux plateaux d'un condensaleur a pour eflet d'en augmenter la capacité. Une lame conductrice isolée agirait de même. En eflet, soit AA' {fig- 4'^) un condensateur à plateaux, tel que la densité soit unifdBie sur ces derniers et sur les faces de la lH|| isolante B. Il suffit pour cela que e soit ^Hpgeable relativement aux dimensions linéair^ldes plateaux.

Soient V, V les potentiels des deux plateaux A et A', U celui du plateau B; e et <?' les distances de A et A' aux faces en regard de la lame B.

Si nous désignons par <t la deAsité superficielle sur le plateau A, la densité sur B, en CD, sera — t. et nous aurons, en appliquant le théorème de Coulomb,

Comme nous avons pris le conducteur B à l'état neutre pour l'introduire entre A et A', la charge sur CD' sera égale à la charge sur CD et de signe contraire; nous aurons donc, en valeur absolue,

. tV)

primitivement, avant d'introduire la lame B, on avait, pour expression de la force,

Vf

On voit donc (34) que la capacité a augmenté dans le rapport , >

E étant la distance primitive des deux plateaux A et A'.

DIÉLECTRIQUES. 8l

L'action d'une lame isolante de même épaisseur est de même sens, mais 11 y a une différence essentielle entre les effets des lieux lames. Dans le cas d'un conducteur, nous avons vu que, s'il est en équili|^re, la distribution devait être purement superficielle ; il doit donc être indifférent de prendre la lame B pleine ou creuse : c'est ce que l'expérience démontre.

Il n'en est plus de même dans le cas d'une lame diélectrique : cette dernière n'agit plus seulement par sa surface, mais par son volume tout entier; l'expérience prouve, en effet, que, quand on interpose une lame diélectrique creuse, l'accroissement de capacité est moins considérable qu'avec une lame pleine de même volume extérieur.