M R HR

L’aiguille n’est encore absolument immobile que si les deux décharges g et g', relatives aux bobines a et &, sont simultanées et de même forme.

Un commutateur tournant permettrait aussi de répéter les décharges induites d'ouverture ou de fermeture; dans ce cas, le courant moyen ne serait nul que si la somme algébrique des décharges était rigoureusement nulle.

On peut enfin réunir séparément les bobines a et «, par des résistances totales r et r', aux deux cadres d’un galvanomètre différentiel. Les décharges g et g sont alors

quite NP EL AR

Si l'équilibre est établi, soit pour les ruptures et fermetures du courant principal, soit pour les courants moyens produits par un commutateur tournant, 1l en résulte /=g et

M Fil Rr

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Une autre disposition consiste à mettre les deux bobines A et A'sur le trajet du courant principal; les circuits a et a’ sont réunis par un galvanomètre et les communications établies de manière que les décharges g et q soient successivement de même sens ou de sens contraire. La résistance totale r + 7’ du circuit secondaire étant invariable, les impulsions « et 4! relatives aux deux modes de jonction donnent

9 ne .

En joignant les bobines a et a aux deux cadres d'un galvanomètre différentiel et réglant les résistances r et 7’ de manière à annuler l'impulsion d’une décharge unique, ou l’action résultante due aux courants moyens réglés par un commu- {ateur tournant, on aura aussi M qr n

M' DE r

Ilest toujours préférable d’avoir recours à des expériénces de compensation. Dans la méthode indiquée par Maxwell (!), le circuit inducteur comprend les bobines A et A’(fig. 231):

les bobines « et a’ sont réunies de manière que les courants induits de part et d'autre s'ajoutent, et on intercale le galvanomètre entre deux points b et c du circuit induit, par une

(1) Maxwezr, Electr. and Magn:; 41 p 355;

CONSTANTES DES CIRCUITS. 969 dérivation de résistance s. Les décharges induites q et g dans les deux bobines, par l'établissement ou la suppression du courant 1, se partagent en dérivation comme les courants con-

üinus (385). La quantité d'électricité qui traverse le galvanomètre est alors 4 — get l’on a

MI=r'q+s(q — 4), MI= rq —s(q — q).

Si on ajuste les résistances retr' des bobines & et a', comptées jusqu à la dérivation, de manière que l'aiguille reste immobile au moment de la fermeture ou de l'ouverture du circuit inducteur, il en résulte g —g et, par suite,

M r F'HODIEE

M. Brillouin (') réunit les bobines « et a’, de manière que les courants induits soient opposés, et place ure dérivation de résistance s entre deux points b et c« du circuit secondaire ; le galvanomètre, de résistance £, est intercalé sur le circuit d'une des bobines induites, par exemple a’. Dans ce cas, les décharges sont déterminées par les équations

MI=qr+(g + q'}s, Mig {r+g)+(q+g'}s.

La résistance étant réglée de façon que la décharge g' dans le galvanomètre soit nulle, il reste

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