Rappel des équations générales

A. Fleuve de largeur constante j abstraction faite du frottement de la vague-marée : 124. Réduction des équations dans ce cas. — 125. Première approximation : {a) Hauteur; (ô) Vitesse

de propagation; (c) Déplacements; {e) Courants. — 126. Application à une marée sinusoïdale.

Xn TABLE DES MATIÈRES.

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— 127. Divergences avec l'observation. — 128. Seconde approximation : (a) Hauteur; (b) Vitesse de propagation ; (c) Déplacements et courants. — 129. Courants à l'embouchure d'un fleuve. 130. Volume d'eau d'une marée. — 131. Application à une marée sinusoïdale : (a) Heures des basses et pleines mers à une distance donnée de Tembouchure; (b) Temps de la montée et de la baissée; (c) Vitesse de propagation du flot et du jusant; (d) Courants de flot et de jusant; (e) Volume d'eau d'une marée sinusoïdale. — 132. Solution de M. de Saint-Venant. — 133. Hauteur de la marée dans le fleuve. — 134. Vitesse de propagation. — 133. Courants. Volume d'eau d'une marée. — 136. Déplacements horizontaux. — 137. Observation relative à la solution de

M. de Saint- Venant 226

B. Fleuve de largeur constante en ityant égard au frottement de la vague-marée : 138. Équations difi'érentielle^-- 139. Première approximation : (a) Hauteur; (b) Vitesse de propagation; (c) Courants ; (o^ftéplacements ; (e) Volume d'eau d'une marée sinusoïdale. — 140. Cas d'une marée quelconque développée sous forme harmonique. — 141. Seconde approximation. 25 1

C. Fleuve de largeur lentement variable : 142. Équations du mouvement. — 143. Leur transformation. — 144. Remarques sur ces équations 260