RP

ou, autrement, que M sera successivement atteint par les deux nappes de l’onde progressive.

§ 118. — Si le centre d’ébranlement exécute une suite indéfinie de vibrations , le déplacement y sera représenté par les projections

• (6) u, — X„ cos ir. (>„ = Y, cos ?. tx z , «•, = cos 27 - ;

G étant la durée d’une vibration complète. Le point M recevra chaque ébranlement central après deux retards dilléreuls X, et Xî-, de là résulte que la loi de son déplacement sera exprimée par les projections

u — X, cos 1 ix h X, cos 2 r — — — ,

Çj Kd

v — Y 1 COS 2 r — — h 1 a COS 2 T

U>— Z, ÇOS 27!- Z.. COS 2 TT — — —

(X,, (X», Y*, Z,) étant des. fonctions de (.r, r, -)

SU K L'ÉLASTICITÉ. -i‘)7

qui devront donner, pour (x = p, y — o , z ~ o) ,

Ces fonctions doivent se déterminer par la condition que les valeurs ( 7 ), des projections de déplacement moléculaire,

les équations

( du dr \

,Lc ' \dj-~7h )

'dw

ylx-

du\ dz )

ày ’

/ dr du’ \

1 du

jlx

i llw (lll \

(dv

dw \

d - b {7û-Tz)

dy )

(Ijc

. djr

dr '

d : iv

lir'

qui contiennent implicitement la relation du dr dw

< lo > dï + Tr + dï-°'

et que nous avons trouvées pour représenter les petits mouvements intérieurs d’un milieu homogène biréfringent , lesquels 11 ’altèrent pas sa densité.

Les équations (9) étant linéaires , il suffira de trouver des fonctions (X, Y, *Z) de (x, y, z j, telles que les projections

« — X ros ?. 77 • s

> l> 777 Y t'OS 2 37 — - 1 G