CHAPITRE III. — LIQUIDES. — ESSAI DE THÉORIE CINÉTIQUE
en introduisant deux coefficients numériques a et p, peu diÉFérents de l'unité, les mêmes pour tous les liquides, pour tenir compte de tous les éléments négligés dans notre évaluation rapide des eflels moyens.
Dans cette formule, 2R représente le diamètre impénétrable d'une molérule. Un peu loin du point critique, l'excès D — 2R est certainement petit, par exemple de l'ordre du dixième au centième de aR, le second terme de la viscosité est le plus important; la variation de 13 — 2R en fonction de la température est dix à cent fois plus
rapide que celle de D, comparable ou supérieure à celle de il ou \/T, La viscosité des liquides décroît donc quand la température s'élève, résultat conforme à l'observation.
âoU. Importance relative des termes. — Bien au-dessous du point critique la compressibilité est si faible qu'on peut la négliger. Posons donc
N/n = p = po(i — 3y/), D= DJ1-+-YO»
Y étant le tiers du coefficient de dilatation moyen du liquide; entre des limites de température d'une cinquantaine de degrés, on a, en supposant a = ^ = i ,
2R' Dg— aR.Do-4- iR«-t-aDo(Do— H)^i "^"D-aR"' Do-2R-hDoY/
Posons encore
d;— iR.Do-t- jR^ l Do - i R
.Do(Do--R) Y~''' IX. Y "'*'
/i et 1-2 '"^onl deux températures auxiliaires positives, puis(|ue D — 2R est ptisitif. On a approximativement
Pour la plupart des liquides, y est de l'ordre de o,ooo5, - est environ 2000 '. Pour que t^ et I2 jouent un rôle sensible, il faut
..%i»to * — rttSOaiES MOLÉCULAIRKS. — CONCLUSION.
C L\. îic .lt."pa>>e pas 3R, comme le montre le Tableau
1 ooo
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, .;i uiuiiuui» pour l>«= (2 -l-v/2)K ou D,.= 1,707 X liH; ce ., .. .;u ^i .luoiv UhV grand.
I K'ii- v^uo iKH' ^1 «*î^^ donc toujours secondaire, comparable à j^^ ! ^ .liliU.iiiou oubi(pie du liquide qu'il compense en partie. r Su un uuo \;iriahon de ix conforme à l'observation, il faut
., : ».u ■: *■** do Tordre de 35o" pour la plupart des liquides, ., Jt:... viàdiv uK^mt* »^ '^.^o", c'est-à-dire que (De,: 2R) est assez îvuuui r\»inpris entre i,i(^ et 1,21 el peul descendre à i,i4- ,, p. îiu'lr^uliutv <^ o" C serait donc voisin de 1,7 à i,S fois le !i!r.!uuui ^^u r\>ntart, et pourrait descendre à i,5 dans les V r ;.i laiAxo cucore une assez large marge à la condensati(m , i . ,., •^- i Tel^^l Mdide et les contractions ultt'rieures.
»,^^4^,^^iv vw^^t^^^** — Admettons qu'il en soit ainsi, la partie ^ H»»lucwt* de la température sera représentée par la
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/Tô f ^ ff ,.\ \^»\ loulpéralure^ élevées a décroît, quelle que
