LIVRK IV. — THEORIES MOLECULAIRES. — CONCLUSION

face, de bas en haut pendant le temps très court dl^ et autant de haut en bas; elles transportent au total un excès

- N.ii.Dm —

de quantité de mouvement de haut en bas par unité de surface et par seconde.

Pour évaluer la seconde partie, remarquons que, au moment du choc, les centres des sphères sont à une distance 2R; si tous les chocs se produisaient suivant la normale à Télément de surface, les sphères situées d'un coté qui peuvent subir un choc de la part de sphères situées (le l'autre coté de Télément de surface auraient leurs centres dans une couche d'é|)aisseur 2 R. Elles seraient au nombre de N.2R par unit<* de surface; elles «^a^neraienl, à cha(|ue choc, une quantité

de mouvement m-r— 2R. (Chaque molécule de la couche inférieure

Oz '

reçoit en réalité -ndt chocs, en dt^ |)rovenanl de rhémisphère supérieur; nous pouvons encore admettre que Telfet de tous ces chocs inégalement inclinés est le même que celui d'un tiers d'entre eux seuleuient dans la direction normale. La quantité de mouvement reçue par la couche inférieure est alors

3 oz i O — 2 R

Le second mode de transport (* ) fait passer une quantité de mouvement

H ^ D — ^R oz Additionnant les deux effets, la viscosité est

(') Ja'ger ne fail intervenir que ce stcond mode de transport; en outre, il ne précise pa^ la relation entre la vitesse d'agitation u et la température; il aboutit à

I pu 4H2

(en employant les notations du texte); le coefficient numérique, j du nôtre, dé-

pend de la manière de faire les moyennes.