ÉTUDE DU CHAMP PRODUIT PAR LA PROPAGATION IM
On peut poser, en désignant par i(^ l'intensité du courant au point o :
^o = -iF(-V^)
et la fonction F doit être considérée comme connue, puisque nous donnons la cause de la perturbation qui se produit en o.
D'après notre hypothèse, on aura :
et:
Delà :
r = -|F(p + r-VO.
Transformons cette intégrale en posant :
p + >' — Vi = a.
De là on tire :
d^ -\~ dr =: </a.
D'ailleurs on a :
dr p — z
ce qui donne :
On peut d'ailleurs écrire :
La liiiiite inférieure de Tintéffrale sera :
L'intégrale peut ainsi s'écrire :
Appliquons maintenant nos équations générales ; elles deviennent ici :
dX, dy
dK
iTX
TV
dx
dX .
dK
dt ~~
dx.dz
dY
dt "
dy.dz
dZ
dK
,dK
dt ~
dx-
Par raison de symétrie, l, n'est pas une fonction quelconque de x, y, z : c'est une fonction de ^ et de o ; la force magnétique, pour la même raison, est perpendiculaire au plan
dl MON et sa grandeur est — d'après nos équations.
La force électrique doit être dans le plan MON; elle peut se décomposer en deux vecteurs, l'un R perpendiculaire à oz, et l'autre Z parallèle à oz. On a :
dt dp.di
