Magnétisation permanente. Comparaison des

MAGNÉTISATION PERMANENTE 'Aïtl

formules de Hertz et de Max-well. — Posons :

a = U.L -\- 4- II b —. ,M -\- 47rJ C = aN -\~ 47: K

Le vecteur 1 1 , .1 , K ainsi défini est ce qu'on appelle la magnétisation permanente. En retranchant membre Pi membre les équations d'induction de Hertz et de Maxwell que nous avons écrites plus haut, nous obtiendrions des relations où ne figureraient plus que H, J, K. Ces relations, que nous n'étudierons pas, conduisent aux conclusions suivantes :

Supposons que les aimants entraînent avec eux la magnétisation permanente invariable : les formules de Hertz et de Maxwell sont alors équivalentes. C'est d'ailleurs le cas le plus général.

Mais supposons que la magnétisation varie, par exemple, sous l'influence de la chaleur ; il n'y a plus alors accord entre les deux formules.

Considérons, par exemple, un tore d'acier aimanté uniformément ; il n'y a pas dans ce tore de magnétisme vrai, mais la magnétisation n'y est pas nulle, car on peut la faire apparaître en coupant le tore en deux parties, ce qui constitue deux aimants.

Entourons le tore d'un fil conducteur en hélice et chauffons-le pour faire varier sa magnétisation ; d'après la formule de Hertz, il ne doit pas se produire dans le fil de courants d'induction, tandis que d'après la formule de Maxwell il doit s'en produire.

Peut-être d'ailleurs aucune des deux formules n'est-elle applicable à un cas de ce genre.

160. Signification du second groupe d'équations fondamentales. — Nous avons obtenu des équations de la forme :