POLARISATION DE LA LUMI^RB

des deux rayons; car^ dans ce eas^ lorsque les plans de polarisalion sont à angle droit l'un sur l'autre, les mouvements vibratoires apportés par l'un des rayons sont perpendiculaires à ceux que produit l'autre, el, par conséquent, ces deux rayons ne peuvent jamais se détruire et laisser leiber en repos. C'est en se fondant sur ces considérations que Ton a posé en principe que dans la lumière polarisée par réflexion, les molécules d'éther exécutent des oscillations transversales et rectilignes et pour ce motif, on dit de cette lumière qu'elle est polarisée reclilignement; on suppose, en outre, mais sans aucun fait à l'appui, que ces vibrations ont lieu perpendiculairement au plan de polarisation. Enfin, on admet, parce que cette hypothèse explique tous les faits, que la lumière naturelle et les diverses espèces de lumière polarisée que nous apprendrons à connaître plus loin, sont pareillement le résultat de vibrations transversales pouvant s'effectuer sans entraîner aucun changement de densité dans l'éther qui les transmet. La seule différence entre les diverses espèces de lumière polarisée consisterait dans la forme de la trajectoire parcourue par les molécules de lëther. En effet, dans la lumière dhe polarisée circulairement, celte trajectoire serait un cercle, et dans la lumière polarisée elliptiquement^ une ellipse. Ce qui prouve Texaciitude de toutes ces hypothèses, c'est que chacune de ces espèces de lumière possède, comme nous le verrons, des propriétés parfaitement en rapport avec la forme assignée à la trajectoire des molécules d'éther. Nous verrons plus tard comment on peut envisager la lumière naturelle, qui nous vient, soit du soleil, soit des étoiles, soit des sources artificielles.

Les ondes lumineuses ont, comme on voit, la plus grande analogie avec celles qui se produisent dans les liquides. Si l'on examine ces dernières ondes, on remarque qu'elles consistent en des élévations et des dépressions du liquide au-dessus et au-dessous de la surface d'équilibre, et qui se succèdent périodiquement en un même point du liquide, ec de même en tous les points de la surface où elles se propagent successivement à partir du centre d'ébranlement. L'onde, à proprement parler, est formée par l'ensemble de deux ondes, Tune, comprenant des molécules liquides actuellement au-dessus du niveau ordinaire, et que l'on appelle onde exhaussée y Tautre, des molécules au-dessous du niveau ordinaire et que l'on appelle onde déprimée. En outre, dans chacune des deux ondes, le mouvement d'oscillation des molécules liquides se fait dans une direction perpendiculaire à la direction du mouvement de propagation de l'onde. C'est exactement ce qui a lieu pour la lumière polarisée recliligucmeut.

POLAftlSATION DE LA LUMiiftE.

Pig. 579.

De ce que la lumière est le résultat d'un mouvement ^ il suit que tout ce que nous avons dit en mécanique de la composition et de la décomposition des mouvements , doit lui être applicable^ et^ si nous parvenons à constater par rexpérîence qu'il en est effectivement ainsi, nous aurons fourni une nouvelle preuve à l'appui de la théorie des ondulations.

Considérons, en premier lieu, un rayon A de lumière polarisée ree*

tilignement se pro* pageant, d'arrière en avant, perpendieulai* rement au plan de la figure 579, plan qu'il perce au point 6, par exemple. Soit 6 a la direction et c a l'amplitude du mouvement vibratoire de I la molécule d'éther

située en b; enfin soit, à un instant donné, s la position de celte même molécule et «6 son écart de la position d'équilibre. La force qui a produit cet écart pourra être remplacée par deux autres forces rectangulaires dirigées. Tune, suivant ba', l'autre, suivant 66% et capables, la première, de produire un écart 6s', et la seconde, un écart 6m. On verrait de même que l'écart a 6, par exemple, pourra être produit au moyen de deux forces simultanées capables , si elles agissaient isolément, d'imprimer à la molécule 6 des écarts ba' et 66'. Par conséquent, si deux rayons polarisés à angle droit B et C arrivent à la molécule 6, pour l'agiter dans le plan de la figure , et si leurs mouvements vibratoires sont à chaque instant dans la même phase, l'un s'accomplissant suivant ba, l'autre suivant 66% la molécule 6 oscillera suivant la diagonale du parallélogramme construit sur les demi-amplitudes des rayons composants comme côtés, de sorte que l'on peut considérer le rayon A comme la résultante des rayons B et C, et réciproquement substituer les rayons B et C au rayon A, ce qui conduit à deux théorèmes faciles à examiner. L'amplitude des oscillations sur le rayon B sera d'autant plus grande que l'angle a 6 a', ou, ce qui revient au même, que l'angle des plans de polarisation de A et B sera moindre. Lorsque cet angle devient égal à 45'', mais seulement alors, les deux rayons B et C ont des intensités égales.

Lorsqu'un corps se meut sous Tinfluence de deux forces rectangu-