PRESSIONS PRODUITES PAR LES LIQUIDES PESANTS EN ÉQUILIBRE

Fig. 553.

Soit un vase de forme quelconque, rempli de liquide jusqu'en mn (fig. 352), et proposons-nous de déterminer comment les pressions qui résultent de la pesanteur de ce liquide se distribuent, non -seulement sur les molécules ellesritaémes, mais sur les parois du vase qui les renferme. A cet effet, divisons toute la masse liquide, par des plans parallèles hmuy en tranches infiniment minces. En vertu du principe d'égalité de pression (p; 93), chacune de ces tranches produira sur l'unité de surface de celles qui se trouvent au-dessous d'elle , une pression égale au poids d'une colonne liquide ayant pour base l'unité de surface et pour hauteur l'épaisseur de la tranche, et cette même pression s'exercera normalement sur les parois du vase en contact avec ces dernières tranches.

De là résultent plusieurs conséquences remarquables : 1** Tous les points d'une tranche horizontale quelconque MN supportent la même pression. — S"" La somme des pressions supportées par une tranche horizontale MN, est égale au poids d'un cylindre liquide qui aurait pour base la surface de la tranche et pour hauteur la distance verticale H de cette tranche au niveau mn du liquide. — 3** La pression exercée sur une étendue très-petite d'une paroi horizontale, verticale ou inclinée, est perpendiculaire à cette paroi, et égale au poids d'un cylindre qui aurait pour base la petite partie de la paroi que l'on considère et pour hauteur sa distance verticale a la surface libre du liquide. — 4"* La pression sur une petite tranche liquide, dirigée d'une manière quelconque, est de même normale à cette tranche, et son intensité se détermine comme celle de la pression que supporterait un élément de paroi occupant la mémo place que la tranche. — S"* Les pressions étant égales sur tous les points de la paroi horizontale inférieure AB du vase, la pression totale qu'elle supporte s

VÉRIFICATION EXPÉRIKENTALE. 401

esl le poids d'un cylindre ou d'un prisme du liquide qui aurait pour base cette paroi, et pour hauteur celle H' du liquide dans le vase; de sorte que cette pression reste la même, quelle que soit la forme du vase pourvu que letendue du fond et la hauteur du liquide ne changenl pas. Ce principe, qu!on doit à Simon Stevin, est connu sous le nom de paradoxe hydrostatique. — Citons maintenant quelques expériences à Fappui des propositions que nous venons d'énoncer. (H. V.)