EQUILIBRE DES LIQUIDES PESANTS

qui règlent l'équilibre des liquides en général et que nous avons indiquées dans l'article précédent. Ces conditions sont : l^^que la surface libre du liquide soit^ en chaque point, perpendiculaire à la direction de la pesanteur, et 2° que les pressions qui se manifestent dans Fintérieur du liquide, autour de chaque point dans toutes les directions, soient égales entre elles.

L'observation nous apprend que la surface des grandes masses d'eau tranquilles, comme celles des mers et des lacs, a la forme d'une portion de sucface sensiblement sphérique dont le centre coïncide avec celui de la terre, et par conséquent, une forme sensiblement plane lorsqu'on n'en considère qu'une étendue très-petite. Le plan d'une pareille portion très-petite de la surface d'une grande masse d'eau tranquille est appelé plan horizontal. Une petite masse de liquide en équilibre dans un vase doit de même se terminer par une surface plane et horizontale, ce qui fournit un moyen très-simple de trouver, en chaque point de la terre, la direction du plan horizontal passant par ce point.

Puisque, d'une part, la forme de la surface libre des eaux tranquilles doit nécessairement satisfaire à la première des deux conditions d'équilibre énoncées ci-dessus, et que, de l'autre, l'observation indique que cette forme est sensiblement sphérique comme celle de la surface des continents, abstraction faite des inégalités dont ils sont hérissés, H s'ensuit que la direction de la pesanteur, en chaque point de la terre, est perpendiculaire à la surface de celle-ci , ou en d'autres termes , cette direction coïncide avec le rayon terrestre passant par le point qu'on considère; car, dans la sphère, chaque rayon, c'est-à-dire chaque droite menée du centre à la surface, est perpendiculaire ou normal à celte dernière.

Le principe relatif à la direction de la pesanteur a déjà été indiqué lorsqu'il s'est agit de cette force (p. 33); seulement, nous ne pouvions pas alors en donner la démonstration complète, parce que le lecteur ne connaissait pas encore la loi d'hydrostatique qui sert de base à cette démonstration.

Quant à la seconde condition d'équilibre des liquides pesants, elle se trouve remplie, comme nous le verrons à Tinstant, pour les liquides contenus dans des réservoirs ou dans des vases , aussitôt que la surface libre de ces liquides est devenue partout perpendiculaire à la direction de la pesanteur, c'est-à-dire qu'elle a pris la forme sphérique ou plane, suivant la grandeur de la masse liquide. (H. V.)