ÉQUILIBRE DE LIQUIDES DIFFÉRENTS DANS DES VASES GOQIMUNIQUANTS

Pour que deux colonnes de liquides différents exercent, sur une même surface, des pressions égales, il faut évidemment que ces colonnes aient des hauteurs en raison inverse des poids de lunité de volume, ou si l'on aime mieux, des densités des liquides. Un cen-

il4 PRESSIONS DUES AUX ATTRACTIONS MOLÉCULAIRES.

timètre cube de mercure, par exemple, pèse 13»'',S9, c'est-à-dire 13 fois et demie autant qu'un centimètre cube d'eau distillée ; par conséquent, au moyen d'une colonne de mercure d'un centimètre de Fig. 367. hauteur verticale on doit pouvoir faire

équilibre à une colonne d'eau de 1 3 1/2 centimètres. C'est, en effet, ce que l'expérience indique. Pour s'en assurer, on prend un tube recourbé mn^ fixé sur une planchette verticale (fig. 367), et on y verse du mercure; puis, dans une des branches AB, on verse de l'eau. La colonne d'eau AB exerçant en B une pression sur le mercure, le niveau de celui-ci baisse dans la branche AB et s'élève dans l'autre d'une quantité C D ; en sorte que , l'équilibre étant établi, si l'on conçoit en B un plan horizontal BC, la colonne d'eau AB fait équilibre à la colonne de mercure DC. Mesurant alors les hauteurs DC et AB, au moyen de deux échelles fixées parallèlement aux branches du tube, on trouve que la première est 13 fois et demie plus petite que AB. (H. V.)

2. — ÉQUILIBRE DE LIQUIDES SOUMIS UNIQUEMENT A DBS ATTRACTIONS MOLÉCULAIRES.

Considérons un liquide soumis à la seule attraction mutuelle de ses molécules.

Avant de chercher les conditions d'équilibre d'une pareille masse liquide, nous allons montrer que cette attraction donne lieu à des pressions qui émanent d'une couche superficielle excessivement n^cé et dont l'intensité dépend de la forme de la surface libre du liquioe.

En effet, supposons, en premier lieu, le liquide terminé par une

surface plane, et désignons par r, le rayon de la sphère d'activité de

l'attraction moléculaire, c'est-à-dire la distance à laquelle les actions

Fig. 568. de cette force deviennent insensibles; cette dis-

I tance, comme nous l'avons vu (p. 38), est

toujours d'une extrême petitesse. Cela posé,

imaginons dans la masse un filet rectiligne de

molécules ABC (fig. 368), partant d'un point

quelconque de la surface dans une db-ection