PRESSIONS DUES AUX ATTRACTIONS KOLBCULAIRES. H

normale à celle-ei et s'étendant jusqu'à une profondeur supérieure à r. Soit m une molécule de ce filet située à une distance z de la surface. Toutes les molécules situées dans la sphère de rayon r, dont m est le centre, attireront m, La résultante de toutes ces actions sera évidemment nulle, si z est égal à r ou plus grand que cette quantité ; elle existera et sera dirigée normalement à la surface si z est moindre que r, puisqu'il y aura alors plus de ipolécules qui tendront à abaisser 971 que de molécules qui tendront à la soulever ) cette résultante sera d'autant plus grande, que z sera plus petit ; enfin, elle aura sa plus grande valeur lorsque le point m que l'on considère sera à la surface même en A. Par conséquent, si Ja portion AB du filet s'étend jusqu'à une profondeur égale au rayon d'activité ci-dessus, toutes les molécules contenues dans cette petite portion seront sollicitées ver^J'intçrieur de la masse, et la somme de toutes ces actions constituera une pression dirigée dans le même sens. Désignons cette somme par V^^mÊ^

La pression due à l'attraction moléculaire diminue quand la surface devient concave, et augmente au contraire dans le cas de la convexité. Fig. 369. P<>"r trouver la cause de cette variation,

supposons d'abord la surface concave, et ,^ considérons de nouveau un filet molécu-

\ ,^ laire ABC (fig. 369), partant d'un point

\ y . quelconque de la surface dans une direc-

^^ tion normale à celle-ci; puis, par le point

■'■^'"'''«^'"*'^ dont il s'agit, faisons passer un plan tanjt^' gent RAR. Les actions des molécules, comprises entre ce plan etla surfacem A m^ sur celles du filet ABC, auront évidemment une résultante totale M dirigée normalement à la surface, de l'intérieur vers l'extérieur de la masse, c'est-à-dire de B vers A ; en sorte que la pression définitive P que supporteraient les molécules du filet AC^ situées à une profondeur plus grande que r, si la surface était plane, n'est plus égale qu'à P — M, lorsque cette surface est concave* De plus, il est aisé de voir que M sera d'autant plus grand, et, par conséquent,

P — M d'autant plus petit ^ue la concavité sera plus prononcée.

Si la surface m' km' (fig. 369) est convexe, la pression est au contraire plus forte que dans le cas d'une surface plane. Pour le faire voir, menons encore un plan tangent au point d'où part le filet moléculaire A BC, et imaginons, pour un instant, que l'espace compris entre la surfecc convexe et ce plan soit rempli de liquide. Cela étant, considé-